Графическая характеристика насоса 1К100-65-200(а, б, м)

Насос 1К100-65-250 (а, б, м)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

1К100-65-250м

1К100-65-250

1К100-65-250а

1К100-65-250б

Графическая характеристика насоса 1К100-65-250(а, б, м)

Насос 1К150-125-315 (а, б)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

1К150-125-315

1К150-125-315а

1К150-125-315б

Графическая характеристика насоса 1К150-125-315(а, б)

Насос 1К8-18 (а)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

1К8-18

1К8-18а

Графическая характеристика насоса 1К8-18(а)

Насос 1К20-30 (а,б,м)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

1К20-30м

1К20-30

1К20-30а

1К20-30б

Графическая характеристика насоса 1К20-30 (а,б,м)

Насос 1К80-65-160 (а, м)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

1К80-65-160м

1К80-65-160

1К80-65-160а

Графическая характеристика насоса 1К80-65-160(а, м)

Насос 2К100-80-160 (а,б)

Габаритные и присоединительные размеры насоса

2К100-80-160

2К100-80-160а

2К100-80-160б

Графическая характеристика насоса 2К100-80-160 (а, б)

Электродвигатели для насосов типа «К»

– двигатели 1,5 кВт: АИР 80 (электродвигатель АИР 80) (модификации А2 и В4), АИР 90 (модификация L6),

– двигатель 2,2 кВт: АИР 80 (электродвиагтели АИР 80) (модификация В2), АИР 90 (модификация L4), АИР 100 (электродвиагтелаи АИР 100) (модификация L6), АИР 112 (модификация МА8)

– двигатель 4 кВт: АИР 100 (электродвиагтели АИР 100) (модификации S2 и L4), АИР 112 (модификация МА6), АИР 132 (модификация S8)

– двигатель 5,5 кВт: АИР 100 (электродвиагтель АИР 100) (модификация L2), АИР 112 (модификация М4), АИР 132 (модификация S6)

– двигатель 7,5 кВт: АИР 112 (электродвиагтели АИР 112) (модификация М2), АИР 132 (модификации S4 и M6), АИР 160 (модификация S8)

– электродвигатель 30 кВт: АИР 180 (модификации М2 и М4), 5А200 (модификации L6), 5А225 (модификации M8)

– двигатель 37 кВт: 5А200 (модификации М2 и М4), 5А225 (модификации М6), 5AM250 (модификации S8) – это электродвигатель 5а

– электродвигатель 55 кВт: 5А225 (модификации М2 и М4), 5А250 (модификации М6), 5А280 (модификации S8)

– электродвигатель 100 кВт: 5А225 (модификации М2 и М4)

АИР56(А,В)

АИР63(А,В)

АИР71(А,В)

АИР80(А,В)

АИР90(L,LA,LB)

АИР100(L,S)

АИР112(M,MA,MB)

АИР132(S,M)

АИР160(S,M)

АИР180 (S,M)

АИР200 (L,M)

АИР225 (M)

АИР250 (M,S)

АИР280 (M,S)

АИР315 (M,S)

АИР315 (M,S)

Дата добавления: 2015-08-20; просмотров: 100 | Нарушение авторских прав

ООО ПТК Промтехкомплект – К (Промышленные насосы)

Центробежные консольные насосы 1К предназначены для работы в системах с технической водой и другими жидкостями, сходными по вязкости и химическим свойствам, кроме морской воды. Агрегаты используют для оснащения производственных объектов, предприятий ЖКХ, для организации систем орошения, полива и т. д.

Параметры перекачиваемой среды для насосов 1К

• Температура от -10 до +85 °С для моделей 1К50-32-125 и 1К65-50-160.
• Температура от -10 до +105 °С для насосов другого исполнения.
• Кислотность среды 6=9.
• Диаметр твердых включений не более 0,2 мм.
• Объем механических примесей до 1 %.

Особенности конструкции насосов 1К

Агрегаты изготавливаются с торцовым или сальниковым уплотнением вала.

Корпус чугунный, литой, имеет спиральную камеру, опорные лапы, входящий и выходящий патрубки. К корпусу прикреплен фланец кронштейна, который соединен с корпусом уплотнения. Для охлаждения уплотнения предусмотрены отверстия для подвода затворной воды.

При перекачивании горячей воды (от +60 °С) затворную жидкость подают от внешнего источника.

Рабочее колесо с односторонним входом, центробежное, закрытое. Подвод жидкости осевой. На агрегатах с условным диаметром колеса 200-315 мм рабочее колесо разгружено от действия осевых сил за счет разгрузочных отверстий. На насосах с диаметром рабочего колеса 160 мм разгрузка осуществляется за счет импеллеров. На моделях 1К65-50-160 и 1К50-32-125 разгрузки нет.

Ротор соединен с валом электродвигателя втулочно-пальцевой муфтой. Допускается установка других видов соединений. Опоры ротора – радиальные подшипники, закрепленные в кронштейне. В кронштейне выполнены отверстия М8х1-7Н для присоединения термодатчиков. Подшипники смазаны ЛИТОЛ 24. Возможна установка деталей со смазкой на весь срок эксплуатации.

Опционально модели комплектуются преобразователем частоты.

Чтобы купить насосы 1К, свяжитесь со специалистами ООО «ПромТехКомплект». Мы предоставим исчерпывающую информацию о характеристиках оборудования, организуем поставку агрегатов на ваше предприятие.

Технические характеристики насосов К

атомных масштабов Динамика на основе фотонных корреляций

ACS Nano. 2020 июн 23; 14 (6): 6366–6375.

Анна Рославская

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

Christopher C. Leon

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

Abhishek Grewal

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

Pablo Merino

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

^# Instituto de Ciencia de Materiales de Madrid, CSIC, c / Sor Juana Inés de la Cruz 3, E28049 Madrid, Spain

^§ Instituto de Física Fundamental, CSIC, Serrano 121, E28006 Madrid, Spain

Klaus Kuhnke

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

Клаус Керн

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

^∥ Institut de Physique, Политехническая школа Fédérale de Lausanne, 1015 Лозанна, Швейцария

^† Max-Planck-Institut für Festkörperforschung, Heisenbergstraße 1, 70569 Штутгарт, Германия

^# Instituto de Ciencia de Materiales de Madrid, CSIC, c / Sor Juana Inés de la Cruz 3, E28049 Madrid, Spain

^§ Instituto de Física Fundamental, CSIC, Serrano 121, E28006 Madrid, Spain

^∥ Institut de Physique, Политехническая школа Fédérale de Lausanne, 1015 Lausanne, Switzerland

Абстракция

Свет абсорбция и эмиссия берут начало в быстрых атомных масштабах. явления. Чтобы охарактеризовать эти основные шаги ( e , g ., В фотосинтезе, люминесценции и квантовой оптике), необходимо получить доступ к пикосекундным временным и пикометрическим пространственным масштабируется одновременно. В этой перспективе мы описываем, как современные пикосекундная фотонная корреляционная спектроскопия в сочетании с люминесценцией индуцированный в атомном масштабе с помощью сканирующего туннельного микроскопа (СТМ) позволяет проводить такие исследования.Мы описываем недавние работы по люминесценции, индуцированной СТМ. об однофотонных эмиттерах и динамике экситонов, зарядов, молекул, и атомы, а также несколько перспективных экспериментов, касающихся света – материи. взаимодействия на наномасштабе. Мы также описываем будущие стратегии для измерения и объяснения сверхбыстрых явлений на наноуровне.

Взаимодействие света с веществом в атомном масштабе имеют решающее значение для многих областей науки. Они составляют основу квантовой оптики, определяют эффективность электролюминесцентные или фотоэлектрические устройства, или фотохимические приводы процессы.Фундаментальное понимание таких механизмов, которое необходим как для апскейлинга, так и для улучшения нескольких технологий, требует прямой опрос отдельных событий и сущностей, например, как единичные события переноса заряда и фотоны взаимопревращаются, и как одиночные молекулы движутся и вступают в химические реакции. Эти процессы могут будь очень быстрым. Обычные исследования таких эффектов включают люминесценцию. и сверхбыстрая лазерная спектроскопия, причем последняя достигает субфемтосекундных режим. ^1,2 Однако для свободно распространяющихся лучей оба зонды ограничены дифракцией, поэтому их пространственное разрешение ограничено до нескольких сотен нанометров.Этот масштаб составляет 2–3 порядка. выше пространственных размеров излучателей молекулярного и атомного масштаба представляющих интерес в этой перспективе. В качестве альтернативы сканирующий зонд и электронные микроскопы позволяют изучать излучатели даже с пикометром точность, хотя и для относительно медленной (миллисекунды) динамики. В последнее время, эти методы также были разработаны для сверхбыстрых временных масштабов, ^3,4 , особенно в области сканирующей туннельной микроскопии (СТМ), в котором исследователи успешно объединили исследования атомного масштаба с помощью оптических методов с временным разрешением. ⁵⁻¹⁰ В этой перспективе мы сосредотачиваемся на комбинации вызванных СТМ люминесценция (STML) с обнаружением света с временным разрешением без использования лазерные импульсы. Это партнерство предоставляет экспериментаторам уникальные доступ к динамике важных физических процессов, таких как перенос заряда, движение молекул или квантовые свойства света, все это достигается путем изучения фотонных корреляций, происходящих от пикосекунды и пикометра. явления. Мы представляем последние достижения в этой быстро развивающейся области. и опишите возможные эксперименты, которые могут еще больше расширить наше понимание динамики взаимодействия света с веществом на атомном уровне.

Фотонные корреляции на практике

Из-за дуальности волна-частица можно рассматривать луч света как поток фотонов. Временная статистика фотонов внутри такой луч дает информацию о динамической природе света источник, который фиксируется путем вычисления корреляций фотонов во времени. Математически, они описываются корреляционной функцией второго порядка g ⁽²⁾ (Δ t ) электромагнитного поле, определяемое зависящей от времени силой света P ( t ):

1

где функция g ⁽²⁾ (Δ t ) описывает вероятность испустить фотон с задержкой по времени до (Δ t < 0) или после (Δ t > 0) заданного процесса выброса что произошло в момент времени t .Эта функция нормализована такое, что г ⁽²⁾ (Δ t → ± ∞) = 1, потому что эмиттер «теряет память» всех предыдущих эмиссионных событий за длительные задержки. Типовые режимы г ⁽²⁾ (Δ т ) ар Показано в . В простейшем случае г ⁽²⁾ (Δ t ) равно единице для всех Δ t (третья строка в) если фотоны испускаются в независимых событиях (статистика Пуассона), как и чехол для когерентного света ( e . г ., С одномодовый лазер).

Обзор функции корреляции силы света г ⁽²⁾ (Δ t ) для различного света источники. Представленные фотонные поезда – это карикатуры на распределения фотонов. для соответствующей статистики фотонов и g ⁽²⁾ (Δ t ).

Далее рассмотрим неединичные значения корреляционной функции для короткого времени задержки. г ⁽²⁾ (0)> 1 условие свидетельствует о группировке фотонов для классического хаотического света (1 < г ⁽²⁾ (0) ≤ 2, второй ряд в) и супергруппировка ( г ⁽²⁾ (0)> 2, верхняя строка), что может произойти для фотона парное излучение или источник света с модуляцией интенсивности.Наконец там является антигруппировочным ( г ⁽²⁾ (0) <1), для которого одновременное излучение двух квантов света уменьшается со временем интервал τ> 0, который, в свою очередь, может относиться к собственному время жизни излучающего состояния или время его наполнения. В крайнем случай идеального однофотонного излучателя, г ⁽²⁾ (0) = 0 (нижняя строка), два фотона никогда не испускаются одновременно. На практике, источник часто называют однофотонным излучателем, если эксперимент дает г ⁽²⁾ (0) <0.5 потому что это условие уже исключает существование двух одновременных эмиссионных процессов с одинаковой скоростью выброса. Из-за внутренней зависящей от времени характера, фотонные корреляции - отличный инструмент для изучения динамика квантовых излучателей, связанные с ними собственные времена жизни, и даже механизмы сгруппированной эмиссии ( e . g ., прерывание пучка).

Экспериментальная установка, которую мы использовать для широкого спектра STM на основе схематично представлены исследования с временным разрешением.Установка содержит низкотемпературный (4 K), СТМ сверхвысокого вакуума (СВВ) с тремя независимыми свободными пространствами оптические пути доступа ¹¹ с временным разрешением системы обнаружения, расположенные в окружающей среде. Это один из немногих похожих настройки в полевых условиях. ^6,12−18 Для устранения сверхбыстрых явлений электролюминесценция детектирование осуществляется однофотонными лавинными фотодиодами (СПАД) с временным разрешением 30 пс (равно джиттеру выходного импульса с относительно прихода фотонов) и оптическим спектрометром, соединенным к камере устройства с зарядовой связью (ПЗС) с усилителем и минимальная ширина затвора 5 нс.Далее мы различаем STM Hanbury Brown – Twiss (HBT-STM, фотон-фотонный корреляция) и STML с временным разрешением (TR-STML, импульс-фотон напряжения корреляция) режимы работы.

Схема сканирующего туннельного микроскопа (STM) в сочетании с система оптического обнаружения с временным разрешением. Свет, излучаемый туннельный переход, например из квантового состояния (QS), собирается тремя линзами, расположенными в головке СТМ (не показаны) и проводимыми через видовые окна на детекторы, расположенные в окружающей среде (однофотонная лавина фотодиоды, SPAD и стробируемый оптический спектрометр).Коррелированный по времени Модуль подсчета одиночных фотонов (TCSPC) включает STML с временным разрешением (красный заштрихованный прямоугольник) и измерения STM Hanbury Brown – Twiss (заштрихованный серый прямоугольник). AWG, генератор произвольных волн.

В режиме интерферометра интенсивности HBT-STM (серый прямоугольник), ^5,6,19-22 коррелированный по времени однофотонный счетчик (TCSPC) PC card измеряет распределение временных интервалов между зарегистрированными стартовыми и стоповыми фотонами с 30 пс (ограничено детектором) временное разрешение, которое позволяет определить g ⁽²⁾ (Δ t ) по формуле 1.Количество измеренных корреляций на интервал времени N = T ν ₁ ν ₂ τ _ch , где T – время интегрирования, ν ₁ и ν ₂ – соответствующие скорости счета двух детекторов , а τ _ch – ширина каждого временного интервала. В качестве альтернативы для конфигурации только с одним SPAD, ²³ TCSPC с временными метками записывает абсолютное время прибытия каждого обнаруженного фотона, что позволяет последующий или оперативный расчет корреляционной функции (см. дополнительную информацию Детали).Однако в этой конфигурации с одним детектором временное разрешение ограничено несколькими мкс из-за артефактов после импульсов ²⁴ , которые приводят к ложным характеристикам g ⁽²⁾ (Δ t )> 1 для Δ t <1 мкс. В конечном итоге мертвое время SPAD (∼100 нс) ограничивает временное разрешение однодетекторного подхода.

Генератор сигналов произвольной формы (AWG) позволяет отправлять ²⁵ импульсов напряжения в туннельный переход с временное разрешение примерно 1 нс, что является ограничением, которое возникает из-за проводов, подключенных к переходу СТМ. ^25,26 Метод TR-STML (розовый прямоугольник) регистрирует эволюцию электролюминесценции во времени. ( P (Δ t ), желтая кривая) при приложении прямоугольного импульса напряжения. Это используется для проведения экспериментов, для которых достаточно временного разрешения 1 нс. В отличие от HBT-STM, события на временной интервал линейно масштабируются с скорость счета детектора, а за счет срабатывания по синхронизации импульсы с высокой частотой повторения (~ 1 МГц) по сравнению с типичной при скорости счета фотонов (10–100 кГц) отношение сигнал / шум составляет значительно увеличился при TR-STML.

Эти различные установки обсуждались выше показано, как динамические исследования квантовых систем с дискретными уровнями можно выполнять с относительными легкость в атомном масштабе. Во всех случаях метод извлекает выгоду из сильное усиление локального поля в нанополостях зонд – поверхность. ²⁷ Одновременно пикометр точный ток инъекция с помощью наконечника СТМ позволяет изучать объекты, размер которых намного меньше, чем предел дифракции, такой как люминесценция отдельной молекулы на субнанометровой шкале. ^28,29 В целом есть два основных механизма излучения STML: плазмонный и экситонный. При плазмонной эмиссии неупругий процесс туннелирования электронов возбуждает плазмонные моды нанополости, которые могут взаимодействовать с фотонами дальнего поля с широкополосный спектр (Δ E > 100 мэВ). В экситонный излучения, люминесценция возникает за счет электронно-дырочной рекомбинации в изолированной системе. Достаточная развязка может быть достигнута путем разделения излучающая система от металлических электродов, в первую очередь подложка с тонкой ( d ≈ 0.5 нм) изоляционный пленка, так что безызлучательный распад возбуждения через связь с металлом сильно уменьшается, в то время как туннелирование все еще остается достаточно эффективный. ²⁹ В этих условиях спектр излучения может иметь спектрально резкие особенности (Δ E <20 мэВ), которые можно использовать для идентификации эмиттера, по сравнению, например, с измерениями фотолюминесценции. ^28,30−32

Далее мы сосредоточимся на примерах процессов атомного масштаба, которые приводят к группировке и антигруппировке фотонов.Обсудим, как моделировать их динамика с использованием скоростных уравнений, подход, обычно используемый для анализ оптических процессов в квантовой оптике, например спонтанных или вынужденное излучение, или фото- или электронно-индуцированная люминесценция, в том числе однофотонное излучение. ²⁷

Классический Корреляции фотонов в атомном масштабе

Начнем с простая модельная система: телеграфный излучатель (). Он переключает случайным образом между «вкл.» и «выкл.» состояние, таким образом предоставляя данные, которые напоминают исторические телеграфные сигналы.Такие системы часто встречаются в молекулярной физике в результате молекулярного движения или колеблющейся химической реакции. ³³⁻³⁵ Телеграфный излучатель света демонстрирует классические (на основе интенсивности) группировка фотонов, как показано на рисунке, путем переключения между ярким включением и темное «выключенное» состояние с зависящими от времени населенностями n ₁ ( t ) и n ₀ ( t ) соответственно. Скорости перехода k ₁₀ и k ₀₁ описывают вероятности переключения между двумя состояниями, тем самым определяя эволюция системы во времени согласно следующему Учителю уравнение:

2

Для исходных популяций n ₀ (0) = 0, n ₁ (0) = 1 (что предполагает событие эмиссии при t = 0):

3

Мы определяем интенсивность света как P ( t ) = η k ₁₁ n ₁ ( t ) для непрерывного излучение яркого состояния, где η – эффективность регистрации а k ₁₁ – скорость излучения в ярком штат.Тогда получаем следующую корреляционную функцию, характеризующую флуктуации свечения:

4

Характерное время динамики является τ _{перемещение} = ( k ₀₁ + k ₁₀ ) ⁻¹ . Поскольку g ⁽²⁾ (0) = 1 + k ₁₀ / k ₀₁ , фотоны группируются, и обе скорости могут быть извлечены от подгонки к измеренной корреляционной функции. Подробное обсуждение по этой теме можно найти в другом месте. ³⁶

Телеграфный модуляция сканирующей туннельной микроскопии, вызванная свечение. (а) Схема модуляции интенсивности плазмонной люминесценции. из-за движения адсорбата под наконечником. Красная штриховка символизирует индуцированный наконечником плазмон. Внизу справа: схематическая корреляционная функция g ⁽²⁾ (Δ t ), показывающая фотон группировка за характерное время τ _{перемещение} = ( k ₀₁ + k ₁₀ ) ⁻¹ .(б) Двухуровневая система, состоящая из яркого (непрерывно излучающего со ставкой к ₁₁ , серая закругленная стрелка) и темное состояние, между которым система переходит, со скоростью k ₀₁ и k ₁₀ . (c) Измеренная группировка фотонов г ⁽²⁾ (Δ t ) (черные кружки), аппроксимированная тройной экспоненциальной функцией (красная линия) дает характеристические постоянные времени 8 мс, 1 мс и 45 мкс. Самая медленная постоянная времени τ _{перемещения} = 8 ms приписывается латеральной диффузии одиночной молекулы водорода под острием сканирующего туннельного микроскопа. ²³

Возникающие фотонные корреляции от флуктуаций люминесценции в время – прекрасное средство для определения динамики адсорбата. Важно отметить, что этот подход не требует собственного излучения адсорбата. но только из-за неупругого туннелирования (плазмонной эмиссии) легко достигнутое состояние, что позволяет проводить исследования на широком спектре систем. Явления можно отслеживать с пикосекундным разрешением, что значительно увеличивает временной диапазон корреляций туннельного тока в СТМ (обычно ограничено ∼0.1 мс). Первые исследования, использующие этот подход сосредоточены на качественном описании наноразмерной динамики адсорбаты. ¹⁹⁻²¹ Мы использовали тот же подход для количественной оценки динамики одиночной молекулы H ₂ в четко определенной зоне с низким покрытием Ферми-решетка на Au (111). ²³ Пример группировки фотонов для этой системы от миллисекунды до микросекунды режим показан в c. Движение молекул в СТМ-переходе изменяет интенсивность плазмонной люминесценции, создающей сгустки фотонов.Как недавно было продемонстрировано, фотонные корреляции можно использовать для отслеживания динамика таутомеризации одиночных молекул. ³⁷ Мы предполагаем дальнейшие исследования динамики молекулярных такие устройства, как двигатели ^38,39 и связанные с ними диффузионные и каталитические процессы на одноатомном уровне. ^40,41

Квантовые излучатели

Следующий важный класс систем – квантовые излучатели. которые производят фотоны, связанные друг с другом квантово-механическими отношения, возникающие в атомном масштабе.Одиночный фотон или фотон парные источники относятся к этой категории и являются одними из самых многообещающих маршруты для реализации квантовых вычислений и криптографии. Для простейшего описания однофотонного излучателя требуется всего лишь два состояния (основное и возбужденное). Излучается одиночный фотон при переходе из возбужденного в основное состояние, как реализовано в фотолюминесценция одиночной молекулы или квантовой точки. Испускающий состояние возбуждается со скоростью k ₀₁ и распадается со скоростью к ₁₀ (б).Решение уравнения 2 (с начальными условиями n ₀ (0) = 1, n ₁ (0) = 0, то есть предполагая событие эмиссии при t = 0) дает

5

Интенсивность света составляет

6

, а корреляционная функция составляет

7

, которая становится 0 для Δ t = 0, демонстрируя идеальную антигруппированную эмиссию .

Плазмонный однофотонный излучение из изолированного квантового состояния (QS). (а) Схема однофотонного излучателя на основе кулоновского блокада электронного туннелирования.Вакуумный зазор и изолирующий слой (дюймы) Отсоедините QS от электродов с обеих сторон (наконечник и металлический образец). Индивидуальные электроны туннелируют с интервалами τ _sep = ( k ₀₁ + k ₁₀ ) ⁻¹ и накладывают антикорреляцию на спектрально широкий плазмонный сигнал. излучение, как показано в (c), здесь на Au (111), U = −3 V, I = 100 пА. Внизу справа: Схема g ⁽²⁾ (Δ t ) функция, показывающая фотон антигруппировка с временем восстановления τ _сен .(d) Энергия Схема эмиттера при скорости заполнения СМО к ₀₁ и туннельной скорости к ₁₀ . В течение при туннелировании электронов плазмоны могут возбуждаться, что приводит к испусканию фотонов. (e) Пример индуцированного кулоновской блокадой плазмонной антигруппировки из индуцированная иглой квантовая точка на бездефектной области молекулярной пленки C ₆₀ , указывающая на несовершенное однофотонное излучение. ⁴² U = −3,67 В, I = 2 нА. (f) Энергетическая схема для предлагаемой пары однофотонов. эмиссионный процесс.В отличие от случая (d), пара фотонов испускается во время единичное событие неупругого туннелирования. (ж) Смоделированная корреляция г ⁽²⁾ (Δ t ) для этого процесса. показывает центральный пик группировки из-за генерации пары фотонов и антигруппирующие крылья из-за кулоновского туннелирования электронов. Дальше подробности можно найти во вспомогательной информации.

В дополнение к молекулам или квантам точки, однофотонные излучатели может быть реализовано за счет использования кулоновской блокады (а). ⁴² Этот эффект действует для широкого диапазона напряжений смещения и зависит от о туннелировании через электронное квантовое состояние (QS), которое может быть занят только одним электроном за раз из-за кулоновского отталкивания. В результате электроны текут один за другим антигруппированно, возбуждение индуцированного иглой плазмона (c) через неупругое туннелирование процесс (d, e) сгруппированными по времени. Когда отдельное событие туннелирования может произвести только один фотон, это соотношение 1: 1 также гарантирует что световое излучение, имеющее плазмонную природу, может вести себя как однофотонный излучатель.Кулоновский блокированный однофотонный излучатель может использоваться как основа для построения более сложных квантовых источники света. Поскольку одноэлектронное туннелирование при определенных условиях может испускать более одного фотона, ^22,43 можно ожидать наблюдения излучение одной пары (f, g), то есть каждое событие выброса пары вложено во время интервал, свободный от любого другого фотона. В будущем такие концепции могут применяться, например, в оптоэлектронных устройствах на основе неупругих туннелирование. ⁴⁴⁻⁴⁷

До сих пор мы использовали кинетическую модель с двумя состояниями для анализа решенный во времени плазмонная электролюминесценция.Спектрально острая собственная экситонная выброс (d) можно также описать в этой структуре, если система возбуждается с помощью падающим светом или локально возбужденным плазмоном в переходе. Тем не мение, для генерации экситонов при прямой инжекции заряда требуется не менее описание кинетической модели с тремя состояниями. ^5,26,48 Пример приведен в b, где сначала отверстие создается на молекулы или дефекта путем извлечения электрона со скоростью k ₀₁ с последующей инжекцией электрона в более высокий уровень со скоростью к ₁₂ .Эта последовательность может также происходят в обратном порядке. Когда оба процесса произошли, образуется электронно-дырочная пара (экситон). Наконец, этот экситон распадается со скоростью к ₂₀ , что может привести к свету эмиссия (радиационный распад). Последовательность резюмирована на диаграмме. (c) параметры которого удовлетворить:

8

Следуя тому же подходу, что и для кулон В случае блокады получаем

9

с S = k ₀₁ + k ₁₂ + k ₂₀ и Q = ( S ² – 4 ( к ₀₁ к ₁₂ + к ₁₂ к ₂₀ + к ₂₀ к ₀₁ )) ^0.5 . Здесь г ⁽²⁾ (0) = 0, таким образом, система представляет собой однофотонный излучатель с электрическим приводом. Ширина провала, наблюдаемая при корреляционных измерениях в этом случай модулируется двумя экспоненциальными функциями в уравнении 9, что приводит к более широкому параболическому рост провала антигруппировки по сравнению с линейной одноэкспоненциальной рост, который наблюдается для того же эмиттера, если возбуждение происходило место по поглощению фотонов (фотолюминесценция). ⁴⁹

Люминесценция, индуцированная экситонной сканирующей туннельной микроскопией индивидуальная система.(а) Схема однофотонного излучателя с собственная рекомбинация экситонов. Внизу справа: Схема g ⁽²⁾ (Δ t ) функция, показывающая фотон антигруппировка со статистическим временем восстановления τ _ex , что указывает на минимальное расстояние между последовательными фотонами. (б) Энергетическая схема системы, излучающей при рекомбинации со временем постоянная k ₂₀ следующие дырка и электрон закачка с константами скорости k ₀₁ и k ₁₂ соответственно.Процесс требует предвзятости напряжение для сдвига электронного и дырочного уровней системы в энергетическое окно между зондом и энергиями Ферми образца ( E _F ). (c) Трехуровневая диаграмма одной и той же динамики система. (г) Типичный экситонный спектр эмиссионного центра в C ₆₀ тонкая пленка с сильным электронным переходом и колебательным прогрессия в сторону меньших энергий фотонов, U = −3 V, I = 100 пА. (e) Сканирование Хэнбери Брауна – Твисса. туннельная микроскопия измерение антигруппированной электролюминесценции экситонов из эмиссионного центра C ₆₀ , U = −3.2 V, I = 50 пА, для которого преобладает время восстановления временем жизни экситона (τ _ex ≈ 1/ k ₂₀ ). Красная линия соответствует данным с τ _ex = 733 пс, свернутым с функцией отклика детектора.

Однофотонное излучение от отдельных дефектов ⁵ или молекул ⁶ сообщается автор: STML (а) описывается ну по трехгосударственным моделям. Учитывая типичную тонкую пленку HBT-STM условий (медленный k ₀₁ , быстрый k ₁₂ ), ^5,6 время восстановления измеренного погружение г ⁽²⁾ (Δ т ) обычно определяется временем жизни экситона τ _ex .Отметим, что в уравнениях 8 и 9 три постоянные времени модели можно переставлять без изменения результирующей корреляционной функции. Таким образом, требуются дополнительные аргументы, отличные от модели. для того, чтобы привязать константы скорости модели к конкретным физическим процессам. Если, например, высокий коэффициент Парселла уменьшает время жизни экситона в значительной степени перенос заряда на подложку или от подложки может происходить доминирует в измеренной корреляции, хотя туннельный ток к кончику остается низким.

В дополнение к зондирующему одиночному фотону излучатели с атомной точностью, Сканирующая туннельная микроскопия позволяет манипулировать их сроком службы. В e мы представляем эмиссионный центр в тонкой пленке C ₆₀ , первый однофотонный эмиттер исследован STML. ⁵ Экситон срок службы может быть увеличен за счет улучшения отделения от металла субстрат ⁶ или уменьшено за счет применения более высокого туннельный ток. ⁵ Хотя эквивалент поведение в квантовых точках с оптической накачкой обычно связывают с экситон-экситонная аннигиляция, здесь ⁵⁰ , преобладание носителей заряда говорит о том, что совершенно иной работает механизм, который включает настройку безызлучательного распада за счет аннигиляции заряд-экситон. ⁵ Этот механизм позволяет использовать инжекцию заряда через туннельный ток в качестве «внутренних часов», разрешая один для контроля пикосекундной динамики однофотонного излучателя просто исследуя его эффективность излучения как функцию туннелирования Текущий. ^5,26,51 Можно получить зависимость P (τ _{туннель} ) (эквивалент P ( I / e )) путем вычисления P ( t → ∞) а затем вводя аннигиляцию заряд-экситон в качестве дополнительного канал закалки. ⁵¹ Однако механизм не может быть обобщенным; сообщалось, что P ( I ) также может увеличиваться сверхлинейным способом для умеренного туннелирования токи, эффект, который объясняется увеличением радиационной скорость по безызлучательному распаду. ^6,52

Процессы медленнее, чем распад экситона, такие как инжекция заряда, могут легче решить с помощью TR-STML. При таком подходе поезд наносекундных импульсов напряжения периодически выводит систему из равновесие и переходный световой отклик отслеживается и накапливается более миллионов повторений импульсов.Это стандартная переходная электролюминесценция. метод, который обычно используется в органической оптоэлектронике, ^53,54 теперь может быть реализован в STML, что приводит к методологии, способной сканирования с пространственным разрешением по отдельному излучателю, открывающего новые направления исследований взаимосвязи между молекулярными электронными структура и оптические свойства. ²⁶

Моделирование Сложные системы численно

Хотя аналитическое описание представленное выше отражает особенности простых излучателей, многие мыслимые светоизлучающие системы и сети случайных процессов слишком сложны, чтобы иметь их динамика рассматривается аналитически.Тем не менее, это оказалось полезным имитировать их поведение в сочетании с исполнением оборудование для обнаружения и корреляции фотонов, которое позволяет быстро оценка и исследование особенностей, наблюдаемых в данных корреляции. Для этого мы используем подход Монте-Карло для моделирования эволюция многогосударственной системы с регулируемыми переходами между его состояния. Мы генерируем случайную последовательность процессов, посредством которых система переходит из состояния в состояние, которое основано на специально сгенерированных (псевдо) случайных числах.Если определить как излучательный, переход может привести к появлению сигнала в имитируемом детекторе. Окончательный результат моделирование представляет собой временную корреляционную функцию после того, как система претерпели от тысяч до миллионов переходов (более подробную информацию см. во вспомогательной информации). Монте Моделирование Карло позволяет моделировать измерения корреляции (HBT-STM) или эволюция системы, управляемой периодическим напряжением (TR-STML) или лазерные импульсы простым способом. В этой перспективе мы используем такое моделирование, чтобы предсказать поведение одиночной пары эмиттер (г), комбинированный синглет-триплетный эмиттер (в) и экситон-плазмонные кросс-корреляции (б), все которые с нетерпением ожидают развития в этой области.

Триплетное излучение моделирование спектроскопии с временным разрешением. (а) Принцип стробируемого спектроскопического эксперимента. Распад синглета и триплета состояние (время жизни в масштабе нс и мкс соответственно) измеряется путем подачи импульса напряжения, возбуждающего систему и обеспечивающего триггер для открытия затвора спектрометра после изменения времени задержки Δτ. (б) Модель синглет-триплетного эмиттера с четырьмя состояниями. Система переводится в промежуточное заряженное состояние, из которого синглет или формируется триплетное состояние, зависящее от спина вводимого зарядов относительно уже имеющегося спина.(c) Моделирование г ⁽²⁾ (Δ t ) (см. основной текст) для системы, представленной в (б). Антигруппирование происходит из-за наличия одного возбужденного состояния за раз, а группировка в мкс-режиме обусловлено наличием тройного стеллажного состояния. Детали моделирования можно найти во вспомогательной информации.

Бимодальное экситонно-плазмонное сканирующее туннелирование под микроскопом свечение. (а) Энергетическая схема источника, показывающая как экситонные (красная стрелка) и плазмонное (разноцветная стрелка) излучение.Фотоны могут может создаваться либо неупругим туннельным путем (плазмонным), либо собственный распад экситона. (б) Моделируемая взаимная корреляция между два канала излучения бимодального излучателя (подробнее см. основной текст и вспомогательная информация).

Перспективы развития отрасли

временная эволюция спектров оптического излучения после начального возбуждение можно контролировать с помощью стробируемой оптической спектроскопии. Этот метод особенно хорошо подходит для исследования синглетных и триплетных динамики, потому что их временные масштабы сильно различаются.Флуоресценция время жизни (синглетный распад) обычно составляет порядка нескольких наносекунд, в то время как время жизни фосфоресценции (триплетный распад) может достигать несколько микросекунд. Современные усиленные ПЗС-детекторы необходимые несколько наносекундных масштабов длины затвора и времени задержки затвора для такого измерения. Стробированные измерения могут прояснить как происходит локальная передача энергии, например, межсистемное пересечение динамика органических люминофоров при комнатной температуре. ⁵⁵ Последовательность коротких импульсов напряжения (а) от AWG используется для возбуждения квантового система.За счет синхронизации импульсов со стробированием усилителя ПЗС и варьируя задержку затвора, можно получить переходную спектральную реакция до, во время и после импульса напряжения.

Недавно, наличие ярких ⁵⁶ и темный ⁵⁷ триплетных состояний в молекулах сообщается в STML. Триплетное состояние может проявляться в HBT-STM. измерения от одной молекулы, потому что она действует как полка состояние для синглетной эмиссии, приводящее к синглетной эмиссии на коротких и длинные временные шкалы, которые не сгруппированы и сгруппированы, соответственно (c).Время константу спада группировки можно напрямую связать с характеристикой время жизни спин-триплетного состояния. Более того, электролюминесценция, в отличие от фотолюминесценция, обеспечивает не только зарядовую аннигиляцию, но и также преобразование триплетного экситонного состояния в синглетное состояние. ⁵⁷ Мы ожидаем, что эти подробные процессы и их относительный вес и условия будут изучены в ближайшее время. будущее.

Расширенная информация о динамике квантовых систем. может быть полученные путем измерения взаимных корреляций фотонов во времени между различными каналы эмиссии.Измерение на бимодальном экситонно-плазмонном излучение от дефектов C ₆₀ , например, ⁵¹ , может быть реализовано путем спектральной фильтрации экситонных линия для одного детектора с временным разрешением и блокирующая эту же линию ( i . e ., допускающая только плазмонную составляющую) для второго детектора. Такое измерение может иметь доступ к временному последовательность обоих механизмов эмиссии и то, как они связаны внутри внутренняя динамика системы. Потому что каждый электрон введен от подложки может передавать свою энергию как экситону, так и плазмону. образования, мы можем предположить, что нахождение сложного перекрестно-антигруппированного корреляция, которая может прояснить несколько постоянных времени системы сразу (б).Аналогичный вид корреляционной функции сообщалось о взаимной корреляции биэкситон-экситонного каскад излучения в квантовых точках. ⁵⁸

Применение взаимной корреляции может быть расширено на множество систем. Недавно было показано, что квантовые излучатели, такие как отдельные фталоцианины могут быть оптически возбуждены локально с помощью зонда, индуцированного плазмоны. ⁵⁹⁻⁶¹ Когда экситоны и плазмоны взаимодействуют в сильной режим связи, ⁶² колебания Раби, которые являются свидетельством смешанного состояния света и вещества, могут наблюдаться с HBT-STM. ⁶³ Аналогично корреляции между разными экситонными каналами можно использовать для исследования квантовых системы. Поскольку молекулярный эмиттер может иметь экситоны на разных энергии, они могут взаимодействовать друг с другом, что приводит к повышающему преобразованию энергии или взаимное уничтожение. Более того, одиночный экситон высокой энергии может распад на два экситона с более низкой энергией, процесс, известный как деление экситона, ⁶⁴ , который очень востребован в солнечной энергии конверсия. Комбинирование методов, изложенных в этой Перспективе может указывать на порядок преобразования перехода, роль промежуточного инжекция заряда, постоянные времени и спектральные зависимости.В основном, исследования взаимодействующих молекулярных систем могут однажды позволить исследователям адаптировать динамические системы, которые производят сложные последовательности излучения фотонов. Точно так же мы предполагаем реализацию источников фотонов по запросу. по схеме насос – зонд ⁶⁵ с использованием TR-STML, где каждый из двух импульсов будет вводить один из требуемых дополнительные расходы. ⁴⁸

Кроме того, мы ожидаем, что дальнейшие исследования будут сосредоточены на в разместить агрегатов в сборе для изучения коллективных эффектов с атомарной точностью.Когда приносят молекулярные квантовые излучатели близко друг к другу, они начинают обмениваться энергией посредством некогерентных ¹⁶ или когерентных ⁶⁶ взаимодействий, которые в конечном итоге образуют единую связанную систему ⁶⁷ и потенциально испускают запутанные фотоны. ⁶⁸ Один молекулярный эмиттер может также быть источником одиночных фотонов, которые взаимодействуют с другой молекулой. ⁶⁹ Другой Интересной темой является происхождение однофотонных излучателей на атомном уровне. в двухмерных материалах. ⁷⁰⁻⁷⁵ Здесь решающую роль будут играть внутренние или внешние дефекты, аналогично экситонной эмиссии от дефектов в тонких пленках C ₆₀ , описанной ранее. На следующем этапе взаимодействие между дефекты и отдельные люминесцентные молекулы ⁷⁶ могут быть исследованы, поскольку это позволяет использовать различные трехмерные конфигурации между переходными диполями эмиттеров. Наконец, в самолете зависимости расстояния в атомном масштабе могут быть устранены путем определения две различные позиции на однородной пленке, одна позиция дается люминесцентным дефектом, а второй – положением заряда инъекция из наконечника СТМ.Таким образом можно отобразить варианты динамических констант по горизонтали, чтобы исследовать настройку заряда скорости закачки. ⁷⁷ Такие исследования могут быть дополнительно уточнен, чтобы включить вклады электрического поля и эффекты усиления, вызванные наконечником, оба из которых тесно связаны атомной структуре вершины наконечника, определяющей так называемую пикополость. ⁷⁸

В заключение, пикосекундные корреляции фотонов в сочетании с STML являются мощным инструментом для изучения мельчайших деталей света – материи взаимодействия и динамика отдельных объектов в атомарном масштабе.Такой подход позволяет исследовать движение молекул до водород, динамика отдельных электронов, дырок и экситонов, а также взаимодействия экситонов и плазмонов. Квантовый свойства света доступны напрямую с пространственной точностью STM, который предоставляет экспериментаторам точный контроль над отдельные излучатели одиночных фотонов или пар фотонов, все из которых необходим для будущих технологий квантовой обработки информации.

Улучшение разрешения по времени может еще больше расширить возможности возможно за счет комбинирования СТМ с люминесценцией с временным разрешением.В настоящее время, измерения фотон-фотонной корреляции ограничены выходным джиттер времени импульса используемого детектора SPAD ( ~ , 30 пс). Однако схемы с гораздо лучшим временным разрешением и достаточная эффективность, например, тщательно продуманные линейные камеры. коммерциализирован. Кроме того, с помощью однофотонного преобразования с повышением частоты с фемтосекундными импульсами накачки одиночные фотоны были зарегистрированы с КПД 25% при временном разрешении 150 фс. ⁷⁹ Недавно появились сообщения о еще более высокой эффективности. ⁸⁰ Обратите внимание, однако, что эти значения эффективности применяются только в пределах временного перекрытия одиночных фотонов с фемтосекундной импульс накачки. Чтобы получить эффективность для фотонов, непрерывно генерируемых ( e . g ., В СТМ), скважность импульсов повышающего преобразования необходимо учитывать. Другой подход к более быстрым масштабам времени может быть основан на двухфотонной интерференции. обнаружен в схеме Хонга – У – Манделя, ⁸¹ , что может позволить исследователям измерить фотонную волну пакет с аттосекундным разрешением. ⁸² От эти тенденции, мы считаем, что почва является плодородной для будущих исследований объединить лучшие методы пространственного и временного разрешения.

Благодарности

Мы хотели бы поблагодарить G. Schull, Д. Г. де Отейза, и О. Гуннарссон за плодотворные обсуждения.

Доступна вспомогательная информация

Доступна вспомогательная информация бесплатно по адресу https://pubs.acs.org/doi/10.1021/acsnano.0c03704.

• Расчет г ⁽²⁾ (Δ t ), Монте-Карло моделирование систем, описываемых скоростью уравнения, моделирование корреляции излучения пары одиночных фотонов, синглет – триплет моделирование корреляции излучения, экситон-плазмонная корреляция моделирование (PDF)

Автор Настоящий адрес

^⊥ Université Страсбург, CNRS, IPCMS, UMR 7504, F-67000 Страсбург, Франция

Вклад авторов

^‡ Эти авторы внесли равный вклад.

Банкноты

PM признает Фонд А. против Гумбольдта за их поддержку.

Примечания

Авторы заявлять нет конкурирующий финансовый интерес.

Ссылки

• Krausz F .; Иванов М. Аттосекундная физика. Ред. Мод. Phys. 2009, 81, 163–234. 10.1103 / RevModPhys.81.163. [CrossRef] [Google Scholar]
• Garg M .; Жан М .; Луу Т. Т .; Lakhotia H .; Klostermann T .; Guggenmos A .; Гулиельмакис Э. Многопетагерцовая электронная метрология. Природа 2016, 538, 359–363.10.1038 / природа19821. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Bücker K .; Picher M .; Crégut O .; Лагранж Т .; Рид Б. У .; Парк С. Т .; Masiel D. J .; Банхарт Ф. Электронно-лучевая динамика в сверхбыстром просвечивающем электронном микроскопе с электродом Венельта. Ультрамикроскопия 2016, 171, 8–18. 10.1016 / j.ultramic.2016.08.014. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Рубиано да Силва Н .; Möller M .; Feist A .; Ulrichs H .; Ropers C .; Шефер С. Наноразмерное картирование сверхбыстрого намагничивания Динамика с фемтосекундной лоренцевой микроскопией.Phys. Ред. X 2018, 8, 031052.10.1103 / PhysRevX.8.031052. [CrossRef] [Google Scholar]
• Merino P .; Große C .; Rosławska A .; Kuhnke K .; Керн К. Экситонная динамика из C _{60 Однофотонные излучатели на основе} , исследованные Hanbury Сканирующая туннельная микроскопия Брауна – Твисса. Nat. Commun. 2015, 6, 8461.10.1038 / ncomms9461. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Zhang L .; Ю. Ю.-Дж .; Chen L.-G .; Luo Y .; Ян Б .; Kong F.-F .; Chen G .; Zhang Y .; Zhang Q .; Luo Y .; Ян Дж.-L .; Dong Z.-C .; Хоу Дж. Г. С электрическим приводом Однофотонное излучение изолированной одиночной молекулы. Nat. Commun. 2017, 8, 580.10.1038 / s41467-017-00681-7. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Cocker T. L .; Пеллер Д .; Ага.; Repp J .; Хубер Р. Отслеживание Сверхбыстрое движение одиночной молекулы с помощью фемтосекундной орбитальной съемки. Природа 2016, 539, 263–267. 10.1038 / природа19816. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Terada Y .; Yoshida S .; Такеучи О.; Сигекава Х. Реальное пространство Визуализация нестационарной динамики носителей с помощью наномасштабной насосно-зондовой микроскопии. Nat. Фотоника 2010, 4, 869–874. 10.1038 / nphoton.2010.235. [CrossRef] [Google Scholar]
• Kloth P .; Вендерот М. Из изображений в атомном масштабе с временным разрешением индивидуальных Доноры их кооперативной динамики. Sci. Adv. 2017, 3, e160155210.1126 / sciadv.1601552. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Garg M .; Керн К. Аттосекундная когерентная Манипулирование электронами в туннельной микроскопии.Наука 2020, 367, 411–415. 10.1126 / science.aaz1098. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kuhnke K .; Кабакчиев А .; Стипани В .; Zinser F .; Vogelgesang R .; Керн К. Универсальный оптический доступ к туннельному зазору при низкотемпературном сканировании Туннельный микроскоп. Rev. Sci. Instrum. 2010, 81, 113102.10.1063 / 1.3480548. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Edelmann K .; Герхард Л .; Винклер М .; Wilmes L .; Rai V .; Schumann M .; Kern C .; Мейер М .; Wegener M .; Вульфхекель В. Световая коллекция из низкотемпературного сканирующего туннеля Микроскоп со встроенным зеркалом, изготовленным с помощью прямого лазера Пишу.Rev. Sci. Instrum. 2018, 89, 123107.10.1063 / 1.5053882. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Sheng S .; Li W .; Gou J .; Cheng P .; Chen L .; Ву К. Низкая температура, Рамановская спектроскопия с усилением с помощью наконечника сверхвысокого вакуума в сочетании с молекулярной Лучевая эпитаксия для in situ двумерных материалов » Исследования. Rev. Sci. Instrum. 2018, 89, 053107.10.1063 / 1.5019802. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Wu Z.-B .; Гао З.-Й .; Chen X.-Y .; Xing Y.-Q .; Ян Х .; Li G .; Ma R .; Ван А.; Ян Дж .; Shen C .; Du S .; Huan Q .; Гао Х. Дж. Сканирующий зонд для низких температур Система микроскопии с молекулярно-лучевой эпитаксией и оптическим доступом. Rev. Sci. Instrum. 2018, 89, 113705.10.1063 / 1.5046466. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Reecht G .; Scheurer F .; Speisser V .; Dappe Y. J .; Mathevet F .; Шулль Г. Электролюминесценция молекулярной проволоки политиофена Подвешен между металлической поверхностью и концом сканирующего туннеля Микроскоп. Phys. Rev. Lett. 2014, 112, 047403.10.1103 / PhysRevLett.112.047403. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Imada H .; Miwa K .; Имаи-Имада М .; Kawahara S .; Kimura K .; Ким Ю. Исследование в реальном космосе переноса энергии в гетерогенных молекулярных Димеры. Природа 2016, 538, 364–367. 10.1038 / природа19765. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Hoffmann G .; Kröger J .; Берндт Р. Цветное изображение при низкой температуре Сканирующий туннельный микроскоп. Rev. Sci. Instrum. 2002, 73, 305–309. 10.1063 / 1.1433946. [CrossRef] [Google Scholar]
• Böckmann H.; Liu S .; Müller M .; Hammud A .; Wolf M .; Кумагай Т. Манипулирование ближним полем в сканирующем туннельном микроскопе Соединение с плазмонными наконечниками Фабри-Перо. Nano Lett. 2019, 19, 3597–3602. 10.1021 / acs.nanolett.9b00558. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Silly F .; Чарра Ф. Автокорреляция по времени в сканирующем туннельном микроскопе Эмиссия фотонов с металлической поверхности. Прил. Phys. Lett. 2000, 77, 3648–3650. 10.1063 / 1.1329631. [CrossRef] [Google Scholar]
• Глупый Ф.; Чарра Ф. Временные корреляции как Контрастный механизм в сканирующей туннельной микроскопии, индуцированный Фотонное излучение. Ультрамикроскопия 2004, 99, 159–164. 10.1016 / j.ultramic.2003.12.003. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Perronet K .; Schull G .; Raimond P .; Чарра Ф. Колебания одной молекулы в туннельном соединении: исследование методом сканирующей туннельной микроскопии Люминесценция. EPL Europhys. Lett. 2006, 74, 313.10.1209 / epl / i2006-10008-х. [CrossRef] [Google Scholar]
• Леон К. К.; Rosławska A .; Grewal A .; Gunnarsson O .; Kuhnke K .; Керн К. Фотонная супергруппировка из универсального Туннельный переход. Sci. Adv. 2019, 5, eaav498610.1126 / sciadv.aav4986. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Merino P .; Rosławska A .; Leon C. C .; Grewal A .; Große C .; González C .; Kuhnke K .; Керн К. Единая молекула водорода как прерыватель интенсивности в электрически управляемой плазмонной нанополости. Nano Lett. 2019, 19, 235–241. 10.1021 / acs.nanolett.8b03753. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Becker W.Справочник bh TCSPC, 6-е изд .; Беккер и Хикл GmbH: Берлин, Германия, 2014. [Google Scholar]
• Grosse C .; Etzkorn M .; Kuhnke K .; Loth S .; Керн К. Количественный Картирование быстрых импульсов напряжения в туннельных переходах с помощью плазмонной люминесценции. Прил. Phys. Lett. 2013, 103, 183108.10.1063 / 1.4827556. [CrossRef] [Google Scholar]
• Rosławska A .; Merino P .; Große C .; Leon C. C .; Gunnarsson O .; Etzkorn M .; Kuhnke K .; Керн К. Одиночный заряд и экситон Динамика, вызванная электролюминесценцией, индуцированной молекулярными масштабами.Nano Lett. 2018, 18, 4001–4007. 10.1021 / acs.nanolett.8b01489. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Новотный Л .; Хехт Б. Принципы нанооптики; Издательство Кембриджского университета: Кембридж, Великобритания, 2012. [Google Scholar]
• Qiu X. H .; Назин Г. В .; Как. Флуоресценция с вибрационным разрешением В восторге от субмолекулярной точности. Наука 2003, 299, 542–546. 10.1126 / science.1078675. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kuhnke K .; Große C .; Merino P .; Керн К. Получение изображений в атомном масштабе и спектроскопия электролюминесценции на межмолекулярных границах раздела.Chem. Ред. 2017, 117, 5174–5222. 10.1021 / acs.chemrev.6b00645. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Dong Z.-C .; Guo X.-L .; Трифонов А. С .; Дорожкин П. С .; Мики К .; Kimura K .; Yokoyama S .; Машико С. Вибрационно Разрешенная флуоресценция органических молекул вблизи металлических поверхностей в Сканирующий туннельный микроскоп. Phys. Ред. Lett. 2004, 92, 086801.10.1103 / PhysRevLett.92.086801. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Doppagne B .; Чонг М. С .; Lorchat E .; Berciaud S .; Ромео М.; Bulou H .; Boeglin A .; Scheurer F .; Шулль Г. Вибронная спектроскопия с субмолекулярным разрешением от электролюминесценции, индуцированной СТМ. Phys. Rev. Lett. 2017, 118, 127401.10.1103 / PhysRevLett.118.127401. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Große C .; Merino P .; Rosławska A .; Gunnarsson O .; Kuhnke K .; Керн К. Субмолекулярная электролюминесценция Картирование органических полупроводников. САУ Нано 2017, 11, 1230–1237. 10.1021 / acsnano.6b08471. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Liljeroth P.; Repp J .; Мейер Г. Ток-индуцированный Таутомеризация водорода и переключение проводимости молекул нафталоцианина. Наука 2007, 317, 1203–1206. 10.1126 / science.1144366. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Aragonès A.C .; Хаворт Н.Л .; Darwish N .; Ciampi S .; Блумфилд Н. Дж .; Уоллес Г. Дж .; Diez-Perez I .; Кут М. Л. Электростатический катализ реакции Дильса-Альдера. Природа 2016, 531, 88–91. 10.1038 / природа16989. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kumagai T .; Ханке Ф.; Gawinkowski S .; Sharp J .; Коцис К .; Валук Дж .; Persson M .; Гриль L. Контроль внутримолекулярного Перенос водорода в молекуле порфицена с одиночными атомами или молекулами Находится рядом. Nat. Chem. 2014, 6, 41–46. 10.1038 / nchem.1804. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Lippitz M .; Kulzer F .; Оррит М. Статистическая Оценка холостого Флуоресценция нанообъектов. ХимФисХим 2005, 6, 770–789. 10.1002 / cphc.200400560. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Doppagne B .; Нойман Т.; Сориа-Мартинес Р .; Лопес Л. Э. П .; Bulou H .; Ромео М .; Berciaud S .; Scheurer F .; Aizpurua J .; Шулль Г. Таутомеризация одиночных молекул Отслеживание с помощью флуоресцентной спектроскопии с пространственным и временным разрешением. Nat. Nanotechnol. 2020, 15, 207–211. 10.1038 / с41565-019-0620-х. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Tierney H.L .; Мерфи С. Дж .; Джуэлл А. Д .; Бабер А. Э .; Иски Э. В .; Ходавердян Х.Ю .; McGuire A. F .; Клебанов Н .; Сайкс Э. К. Х. Экспериментальный Демонстрация одномолекулярного электродвигателя.Nat. Nanotechnol. 2011, 6, 625–629. 10.1038 / ннано.2011.142. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Pawlak R .; Meier T .; Renaud N .; Кисиэль М .; Hinaut A .; Glatzel T .; Sordes D .; Durand C .; Soe W.-H .; Баратов А .; Иоахим С .; Housecroft C.E .; Констебль Э. С .; Мейер Э. Дизайн и характеристика Одиночная молекула с электрическим приводом на золоте. САУ Нано 2017, 11, 9930–9940. 10.1021 / acsnano.7b03955. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Henß A.-K .; Sakong S .; Messer P.K .; Вичерс Дж.; Schuster R .; Lamb D. C .; Groß A .; Винттерлин Дж. Колебания плотности как средство открывания дверей для распространения на людных поверхностях. Наука 2019, 363, 715–718. 10.1126 / science.aav4143. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Patera L. L .; Bianchini F .; Africh C .; Dri C .; Soldano G .; Марискаль М. М .; Peressi M .; Комелли Дж. Визуализация в реальном времени Рост графена на никеле с помощью адатомов. Наука 2018, 359, 1243–1246. 10.1126 / science.aan8782. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Леон С. К.; Gunnarsson O .; де Отейза Д.Г .; Rosławska A .; Merino P .; Grewal A .; Kuhnke K .; Керн К. Одиночный фотон Излучение плазмонного источника света под действием местного поля Кулоновская блокада. САУ Нано 2020, 14, 4216–4223. 10.1021 / acsnano.9b09299. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Schaeverbeke Q .; Авриллер Р .; Фредериксен Т .; Пистолези Ф. Однофотонный Излучение при одноэлектронном туннелировании в плазмонных нанопереходах. Phys. Rev. Lett. 2019, 123, 246601.10.1103 / PhysRevLett.123.246601. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Parzefall M .; Новотный Л. Оптические антенны, управляемые квантовым туннелированием: ключ Обзор проблем. Rep. Prog. Phys. 2019, 82, 112401.10.1088 / 1361-6633 / ab4239. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Parzefall M .; Bharadwaj P .; Jain A .; Танигучи Т .; Watanabe K .; Новотный Л. С антенной Фотонное излучение от Гексагональные туннельные переходы из нитрида бора. Nat. Nanotechnol. 2015, 10, 1058–1063. 10.1038 / nnano.2015.203. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Du W.; Ван Т .; Чу Х.-С .; Wu L .; Liu R .; Sun S .; Phua W. K .; Ван Л .; Tomczak N .; Нейхейс К. А. На чипе Молекулярно-электронные источники плазмонов на основе самоорганизующегося монослоя. Туннельные переходы. Nat. Фотоника 2016, 10, 274–280. 10.1038 / nphoton.2016.43. [CrossRef] [Google Scholar]
• Zhang C .; Hugonin J.-P .; Coutrot A.-L .; Sauvan C .; Marquier F .; Греффет Ж.-Дж. Поверхность антенны Плазмонная эмиссия при неупругом туннелировании. Nat. Commun. 2019, 10, 4949.10.1038 / s41467-019-12866-3. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Miwa K.; Imada H .; Имаи-Имада М .; Kimura K .; Гальперин М .; Ким Ю. Описание состояния множества тел электролюминесценции одиночных молекул Управляется сканирующим туннельным микроскопом. Нано Lett. 2019, 19, 2803–2811. 10.1021 / acs.nanolett.8b04484. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Lohrmann A .; Iwamoto N .; Бодрог З .; Castelletto S .; Ohshima T .; Karle T. J .; Гали А .; Prawer S .; McCallum J. C .; Джонсон Б. С. Однофотонный излучающий диод в кремнии Карбид. Nat. Commun. 2015, 6, 7783.10.1038 / ncomms8783.[PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Wei K .; Чжэн X .; Cheng X .; Shen C .; Цзян Т. Наблюдение сверхбыстрой экситон-экситонной аннигиляции в квантовых точках CsPbBr3. Adv. Опт. Матер. 2016, 4, 1993–1997. 10.1002 / adom.201600352. [CrossRef] [Google Scholar]
• Merino P .; Rosławska A .; Große C .; Leon C. C .; Kuhnke K .; Керн К. Бимодальные экситонно-плазмонные источники света с локальным зарядом Инъекция носителя. Sci. Adv. 2018, 4, eaap834910.1126 / sciadv.aap8349. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Doppagne B.; Чонг М. С .; Bulou H .; Boeglin A .; Scheurer F .; Шулль Г. Электрофлюорохромизм на уровне одной молекулы. Наука 2018, 361, 251–255. 10.1126 / science.aat1603. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Hosokawa C .; Токайлин Х .; Higashi H .; Кусумото Т. Переходное поведение электролюминесценции органических тонких пленок. Прил. Phys. Lett. 1992, 60, 1220–1222. 10.1063 / 1.107411. [CrossRef] [Google Scholar]
• Kasemann D .; Brückner R .; Fröb H .; Лео К. Органический светоизлучающий Диоды, работающие при высоких токах, исследуемые методом нестационарной электролюминесценции в наносекундной шкале.Phys. Ред. B: Конденс. Matter Mater. Phys. 2011, 84, 115208.10.1103 / PhysRevB.84.115208. [CrossRef] [Google Scholar]
• Островерхова О. Органический оптоэлектронный Материалы: механизмы и приложения. Chem. Ред. 2016, 116, 13279–13412. 10.1021 / acs.chemrev.6b00127. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kimura K .; Miwa K .; Imada H .; Имаи-Имада М .; Kawahara S .; Takeya J .; Kawai M .; Гальперин М .; Ким Ю. Селективное образование триплетного экситона в одиночной молекуле. Природа 2019, 570, 210–213.10.1038 / s41586-019-1284-2. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Chen G .; Luo Y .; Gao H .; Jiang J .; Yu Y .; Zhang L .; Zhang Y .; Li X .; Zhang Z .; Донг З. Спин-триплет-опосредованный Преобразование с повышением частоты и кроссовер в электролюминесценции одиночных молекул. Phys. Rev. Lett. 2019, 122, 177401.10.1103 / PhysRevLett.122.177401. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Moreau E .; Роберт I .; Манин Л .; Thierry-Mieg V .; Gérard J. M .; Абрам И. Квантовый каскад фотонов в полупроводнике. Квантовые точки.Phys. Rev. Lett. 2001, 87, 183601.10.1103 / PhysRevLett.87.183601. [CrossRef] [Google Scholar]
• Zhang Y .; Meng Q.-S .; Zhang L .; Luo Y .; Ю. Ю.-Дж .; Ян Б .; Zhang Y .; Эстебан Р .; Aizpurua J .; Luo Y .; Yang J.-L .; Dong Z.-C .; Хоу Дж. Г. Субнанометрический контроль когерентного взаимодействия одиночной молекулы с плазмонным Нанополость. Nat. Commun. 2017, 8, 15225.10.1038 / ncomms15225. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Imada H .; Miwa K .; Имаи-Имада М .; Кавахара С.; Kimura K .; Ким Ю. Одномолекулярное исследование динамики энергии в связанном плазмон-экситоне. Система. Phys. Rev. Lett. 2017, 119, 013901.10.1103 / PhysRevLett.119.013901. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kröger J .; Doppagne B .; Scheurer F .; Шулль Г. Фано Описание Флуоресценция одиночного углеводорода, возбуждаемая сканирующим туннельным микроскопом. Nano Lett. 2018, 18, 3407–3413. 10.1021 / acs.nanolett.8b00304. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Chikkaraddy R .; де Нийс Б.; Benz F .; Барроу С. Дж .; Шерман О. А .; Rosta E .; Деметриаду А .; Fox P .; Он такой.; Баумберг Дж. Дж. Сильная связь одиночных молекул при Комнатная температура в плазмонных нанополостях. Природа 2016, 535, 127–130. 10.1038 / природа17974. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Flagg E.B .; Muller A .; Робертсон Дж. В .; Founta S .; Деппе Д. Г .; Xiao M .; Ma W .; Саламо Г. Дж .; Ши К. К. Резонансно Когерентные колебания в твердотельном квантовом излучателе. Nat. Phys. 2009, 5, 203–207.10.1038 / nphys1184. [CrossRef] [Google Scholar]
• фургон дер Энде Б. М .; Аартс Л .; Мейеринк А. Ближний инфракрасный Квантовая резка для фотовольтаики. Adv. Матер. 2009, 21, 3073–3077. 10.1002 / adma.200802220. [CrossRef] [Google Scholar]
• Loth S .; Etzkorn M .; Lutz C.P .; Eigler D. M .; Генрих А. Дж. Измерение времен спиновой релаксации быстрых электронов с атомным разрешением. Наука 2010, 329, 1628–1630. 10.1126 / science.11

  . [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]

• Zhang Y.; Luo Y .; Zhang Y .; Ю. Ю.-Дж .; Куанг Ю.-М .; Zhang L .; Meng Q.-S .; Luo Y .; Yang J.-L .; Dong Z.-C .; Хоу Дж. Г. Визуализация когерентной межмолекулярной диполь-дипольной связи в реальном пространстве. Природа 2016, 531, 623–627. 10.1038 / природа17428. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Luo Y .; Chen G .; Zhang Y .; Zhang L .; Yu Y .; Kong F .; Tian X .; Zhang Y .; Shan C .; Luo Y .; Ян Дж .; Сандогдар В .; Dong Z .; Хоу Дж. Г. Электрически Вызванное однофотонное сверхизлучение от молекулярных цепочек в плазмонике Нанополость.Phys. Rev. Lett. 2019, 122, 233901.10.1103 / PhysRevLett.122.233901. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Hettich C .; Schmitt C .; Zitzmann J .; Kühn S .; Герхардт I .; Сандогдар В. Нанометр Разрешение и когерентность Оптическая дипольная связь двух индивидуальных молекул. Наука 2002, 298, 385–389. 10.1126 / science.1075606. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Wang D .; Kelkar H .; Martin-Cano D .; Раттенбахер Д .; Шкарин А .; Утикал Т .; Götzinger S .; Сандогдар В. Превращение молекулы в когерентный двухуровневый квант Система.Nat. Phys. 2019, 15, 483–489. 10.1038 / s41567-019-0436-5. [CrossRef] [Google Scholar]
• Koperski M .; Ногаевский К .; Arora A .; Черкез В .; Mallet P .; Veuillen J.-Y .; Маркус Дж .; Казацкий П .; Потемский М. Одиночный фотон Эмиттеры в слоистых структурах WSe ₂ . Nat. Nanotechnol. 2015, 10, 503–506. 10.1038 / nnano.2015.67. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Srivastava A .; Сидлер М .; Аллен А. В .; Лембке Д. С .; Кис А .; Имамоглу А. Оптически активные квантовые точки в монослое WSe ₂ .Nat. Nanotechnol. 2015, 10, 491–496. 10.1038 / nnano.2015.60. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Tran T. T .; Bray K .; Ford M. J .; Toth M .; Ааронович И. Квантовая эмиссия из гексагональных монослоев нитрида бора. Nat. Nanotechnol. 2016, 11, 37–41. 10.1038 / nnano.2015.242. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Pommier D .; Bretel R .; Лопес Л. Э. П .; Fabre F .; Mayne A .; Бур-Дюшемен Э .; Dujardin G .; Schull G .; Berciaud S .; Ле Моаль Э. Экситонная люминесценция, индуцированная сканирующим туннельным микроскопом двумерного полупроводника.Phys. Ред. Lett. 2019, 123, 027402.10.1103 / PhysRevLett.123.027402. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Schuler B .; Кокрейн К. А .; Kastl C .; Barnard E .; Wong E .; Борис Н .; Шварцберг А. М .; Оглетри Д. Ф .; де Абахо Ф. Дж. Г .; Вебер-Барджони А. Фотон с электрическим приводом Эмиссия индивидуальных атомных дефектов в монослое WS2. arXiv (мезомасштабная и наномасштабная физика) , октябрь 10, 2019, 1
612, вер. 1. https://arxiv.org/abs/1910.04612 (по состоянию на 10 октября 2019 г.).
• Крейн Н.; Lotze C .; Läger J. M .; Reecht G .; Франке К. Дж. Электронный Структура и люминесценция квазиавтономных нанопатчей MoS ₂ на Au (111). Nano Lett. 2016, 16, 5163–5168. 10.1021 / acs.nanolett.6b02101. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Wickenburg S .; Лу Дж .; Лишнер Дж .; Цай Х.-З .; Омрани А. А .; Рис А .; Karrasch C .; Брэдли А .; Jung H. S .; Khajeh R .; Wong D .; Watanabe K .; Танигучи Т .; Zettl A .; Neto A.H. C .; Луи С.Г .; Кромми М. Ф. Тюнинг Зарядные и корреляционные эффекты для одиночной молекулы на графене. Устройство.Nat. Commun. 2016, 7, 13553.10.1038 / ncomms13553. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Rosławska A. M. Динамика наномасштабных систем, вызванная STM-индуцированием с временным разрешением Люминесценция. Кандидат наук. Диссертация, Федеральная политехническая школа Лозанны, Лозанна, Швейцария, 2019 г. [Google Scholar]
• Benz F .; Шмидт М. К .; Dreismann A .; Чиккарадды Р .; Zhang Y .; Деметриаду А .; Карнеги С .; Охади Х .; de Nijs B .; Эстебан Р .; Aizpurua J .; Баумберг Дж. Дж. Одномолекулярный Оптомеханика в «Пикополостях.Наука 2016, 354, 726–729. 10.1126 / science.aah5243. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Kuzucu O .; Wong F. N.C .; Kurimura S .; Товстоног С. Сустав височный Измерение плотности для характеристики двухфотонного состояния. Phys. Rev. Lett. 2008, 101, 153602.10.1103 / PhysRevLett.101.153602. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Allgaier M .; Vigh G .; Ansari V .; Eigner C .; Quiring V .; Ricken R .; Brecht B .; Зильберхорн К. Быстрая временная область Измерения на одиночных фотонах телекома. Квантовый Sci.Technol. 2017, 2, 034012.10.1088 / 2058-9565 / aa7abb. [CrossRef] [Google Scholar]
• Hong C.K .; Ou Z. Y .; Мандель Л. Измерение субпикосекундного времени Интервалы между двумя фотонами при интерференции. Phys. Rev. Lett. 1987, 59, 2044–2046. 10.1103 / PhysRevLett.59.2044. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]
• Lyons A .; Колено G. C .; Bolduc E .; Роджер Т .; Leach J .; Gauger E.M .; Фаччо Д. Аттосекундное разрешение Хонг-У-Мандель Интерферометрия. Sci. Adv. 2018, 4, eaap941610.1126 / sciadv.aap9416.[Бесплатная статья PMC] [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]

Моделирование бесконтактной мойки автомобилей в JSTOR

В автомобильной промышленности в последние несколько лет наблюдается значительный рост применения высокотехнологичных пластмасс, особенно в области облицовки бампера. В настоящее время очень часто можно найти один из нескольких вариантов термопластичных полиолефинов, используемых в качестве основного материала (подложки) для фасадов бамперов.Устойчивость окрашенных ТПО к различным условиям эксплуатации является предметом серьезной озабоченности автопроизводителя. Устойчивость к эрозии окрашенных пластиков (особенно фасадов бампера) в условиях бесконтактной мойки автомобилей, где поверхность подвергается циклу струи воды под высоким давлением, вызывает озабоченность у производителя автомобилей. Кроме того, существует проблема с моющими станциями самообслуживания, оборудованными водяными форсунками под высоким давлением. В этом документе рассказывается о части крупного исследования, которое было предпринято для решения этой заглавной темы.Мы представляем здесь результаты и анализ, основанные на двух тщательно разработанных экспериментах, названных исследованиями материалов и производителей. Новое оборудование было разработано для бесконтактной имитации циклов ополаскивания под высоким давлением и самообслуживания. Эта работа привела к выработке рекомендаций по безопасным операциям (отсюда и борьба с возможной гарантией) для автомойки в целом и, в частности, для производителей оборудования для автомойки. Эта работа также ляжет в основу процедур лабораторных испытаний для оценки эрозионной стойкости окрашенных пластмасс в условиях мойки автомобилей под высоким давлением.

SAE International – это глобальная ассоциация, объединяющая более 128 000 инженеров и технических экспертов в аэрокосмической, автомобильной и коммерческой промышленности. Основные направления деятельности SAE International – обучение на протяжении всей жизни и разработка добровольных согласованных стандартов. Благотворительным подразделением SAE International является SAE Foundation, который поддерживает множество программ, включая A World In Motion® и Collegiate Design Series.

Mobilux ™ EP серии

Описание продукта

Продукты Mobilux ™ EP 0, 1, 2, 3, 004 и 023 представляют собой высокоэффективное семейство четырех промышленных смазок общего назначения и двух полужидких смазок специального назначения. Эти смазки на основе гидроксистеарата лития разработаны для обеспечения дополнительной защиты от износа, ржавчины и вымывания водой. Они доступны в классах NLGI от 00 до 3, с вязкостью базового масла ISO VG 150 и 320.

Смазки Mobilux EP 0, 1, 2 и 3 рекомендуются для большинства типов промышленного применения, включая тяжелые условия эксплуатации, где присутствует высокое удельное давление или ударные нагрузки. Эти смазки обеспечивают отличную защиту от ржавчины и коррозии и устойчивы к вымыванию водой, что делает их особенно подходящими для оборудования, где влажные или влажные условия являются обычным явлением. Mobilux EP 0 и 1 подходят для централизованных систем. Mobilux EP 2 и 3 – смазки общего назначения.Рекомендуемый диапазон рабочих температур составляет от -20 ° C до 130 ° C, но они могут использоваться и при более высоких температурах, если соответственно увеличить частоту смазки.

Mobilux EP 004 и Mobilux EP 023 особенно подходят для смазки закрытых зубчатых передач и подшипников в плохо герметичных коробках передач, они также могут использоваться во многих других промышленных применениях, где обычные трансмиссионные масла не могут удерживаться в коробках передач, картерах цепей и т. Д. из-за утечки из-за изношенных или отсутствующих уплотнений.Рекомендуемый диапазон рабочих температур составляет от -20 до 120 ° C для Mobilux EP 004 и от -20 до 120 ° C для Mobilux EP 023.

Особенности и преимущества

Mobilux EP имеют долгую историю проверенных характеристик и продемонстрировали хорошие характеристики в области защиты от коррозии, прокачиваемости при низких температурах и срока службы при высоких температурах. Нагрузка Timken OK в 40 фунтов демонстрирует их способность выдерживать нагрузки и выдерживать экстремальные нагрузки.

• Сниженный износ при тяжелых или ударных нагрузках и вибрации для обеспечения высокой надежности и доступности оборудования.

• Защита от ржавчины и коррозии и устойчивость к вымыванию водой для защиты оборудования и хорошей смазки даже в присутствии воды

• Увеличенный срок службы подшипников во влажной среде для снижения затрат на подшипники и непредвиденных простоев

• Хорошая прокачиваемость в централизованных системах (Mobilux EP 0 и 1)

• Эффективный контроль утечек (Mobilux EP 004 и Mobilux EP 023)

Приложения

• Mobilux EP 0 и EP 1 обеспечивают хорошую прокачиваемость при низких температурах и подходят для централизованных систем смазки и других применений, где требуются низкотемпературные характеристики.

• Mobilux EP 2 рекомендуется для многоцелевого применения в подшипниках качения и скольжения, втулках и пальцах при нормальных условиях эксплуатации.

• Mobilux EP 3 – более жесткая консистентная смазка класса 3 по NLGI, рекомендованная для применений, где требуется максимальная защита от проникновения воды или твердых загрязнений.

• Mobilux EP 004 и Mobilux EP 023 особенно подходят для смазки закрытых зубчатых передач и подшипников в плохо герметичных коробках передач на большинстве подземных горных машин, за исключением зубчатых передач электродвигателей.Mobilux EP 004 и Mobilux EP 023 также могут использоваться во многих других областях промышленности, где обычные трансмиссионные масла не могут удерживаться в оборудовании, таком как коробки передач, картеры цепей, из-за утечки из-за изношенных или отсутствующих уплотнений. Mobilux EP 004 соответствует требованиям теста SEW 1008 для часов DR.EM.203 мод.

Технические характеристики и допуски

Свойства и характеристики

Здоровье и безопасность

Рекомендации по охране здоровья и безопасности для этого продукта можно найти в Паспорте безопасности материала (MSDS) @ http: // www.msds.exxonmobil.com/psims/psims.aspx

ПИРА 1000

ПУНКТ SCHEME_2_0 ИСТОЧНИК ДЕМО РЕЗЮМЕ
1000 C МЕХАНИКА
1A00.00 C ИЗМЕРЕНИЕ
1A10.00 C Базовые блоки
Базовый комплект ПИРА 1000 1А10.10 П
PIRA 200 1A10.20 P эталоны массы «Покажите учащимся гирю 1 фунт, 1 кг, 1 гирю».
Эталоны длины PIRA 500 1A10.30 P
PIRA 200 1A10.35 P измерительная палка Установите стандартный измерительный прибор.
PIRA 1000 1A10.36 P "" "1 нс" ""
Кузовные агрегаты ПИРА 1000 1А10.38 П
ПИРА 500 1А10.40 P тактов
Сигнал PIRA 1000 1A10.45 P WWV
PIRA 1000 1A10.50 P куб. Литр
PIRA 1000 1A10.55 P «масса, объем и плотность»
ПИРА 1000 1А10.60 П Ящик с номером Авогадро
Образцы моль PIRA 1000 1A10.65 P
Плотность образцов PIRA 1000 1A10.70 P
1A20.00 C Погрешность и точность
PIRA 1000 1A20.10 P Гауссовская коллизионная плата
Флип для монет PIRA 1000 1A20.20 P
PIRA 1000 1A20.25 P кубик
Оценка веса PIRA 1000 1A20.50 P
PIRA 1000 1A20.60 P время реакции
1A30.00 C Системы координат
ПИРА 500 1А30.10 P осей XYZ
ПИРА 1000 1А30.30 П полярные координаты
PIRA 500 1A30.40 P классная доска глобус
Полусфера для доски PIRA 1000 1A30.41 P
1A40.00 C Векторы
PIRA 200 1A40.10 P компоненты вектора Стрелки определяют трехмерную систему координат. Произвольный вектор рассматривается в трех плоскостях.
PIRA 1000 1A40.14 P Анимация векторных компонентов
Правило складное PIRA 1000 1A40.20 P
Игрушки-ремесленники PIRA 1000 1A40.25 P
PIRA 1000 1A40.30 P магнитное векторное сложение
PIRA 1000 1A40.31 P сложение векторов (параллелограмм)
ПИРА 1000 1А40.Сложение вектора 33 P (голова к хвосту)
PIRA 1000 1A40.35 P Vernier Vector Addition II
PIRA 1000 1A40.40 P результирующая векторов
Векторные точечные произведения PIRA 1000 1A40.70 P
Векторные кросс-произведения PIRA 1000 1A40.75 P
1A50.00 C Математические темы
PIRA 200 1A50.10 P радианный диск Гибкая пластиковая полоса равного радиуса сгибается по краю окружности.
1A60.00 C Облысение
PIRA 200 1A60.10 P «Силы десяти» «« Силы десяти »« - фильм, охватывающий масштабы от вселенной до субатомных ».
ПИРА 1000 1А60.Масштабная модель 20 P для биологических систем
PIRA 1000 1A60.30 P 2: 1 масштабирование
Куб масштабный PIRA 1000 1A60.40 P
1C00.00 C ДВИЖЕНИЕ В ОДНОМ ИЗМЕРЕНИИ
1C10.00 C Скорость
Бульдозер PIRA 200 1C10.10 P на движущемся листе / 2D Бульдозер движется с постоянной скоростью по движущейся бумаге, чтобы показать, как скорости складываются и вычитаются.
PIRA 1000 1C10.20 P Тележка динамики PASCO
Гусеница и планер ПИРА 500 1С10.25 П
Скорость ПИРА 1000 1С10.27 П - гусеница и планер
PIRA 1000 1C10.30 P приближается к мгновенной скорости
ПИРА 1000 1С10.Начальная скорость пули 60 P
Начальная скорость пули ПИРА 1000 1С10.65 П - дисковая
1C20.00 C Равномерное ускорение
PIRA 200 1C20.10 P пенни и перо «Бросьте пенни и перо в стеклянную трубку, сначала наполненную воздухом, а затем откачанную».
PIRA 1000 1C20.12 P молоток и перо на Moom
PIRA 1000 1C20.15 P Свинцовые и пробковые шары
Шарик и бумага PIRA 1000 1C20.16 P
PIRA 500 1C20.20 P равное время равное падение расстояния
ПИРА 500 1С20.30 П направляющая наклонная воздушная
PIRA 500 1C20.40 P Мигающий трек
ПИРА 1000 1С20.41 P мигающая дорожка с графиками
1C30.00 C Измерение g
PIRA 200 1C30.10 P Таймер свободного падения «Время падения мяча составляет 0,5 м, 1 м, 1,5 м или 2 м».
PIRA 1000 1C30.15 P Маленькая большая капельница для шариков
PIRA 1000 1C30.20 P big big ball-капельница
ПИРА 1000 1С30.40 П падающие капли
PIRA 1000 1C30.55 P поймать метровую палку
1D00.00 C ДВИЖЕНИЕ В ДВУХ ИЗМЕРЕНИЯХ
1D10.00 C Смещение в двух измерениях
ПИРА 1000 1Д10.10 П мяч в трубке
Циклоидный генератор ПИРА 1000 1Д10.20 П
Колесо навесное ПИРА 1000 1Д10.40 П
ПИРА 1000 1Д10.50 P шар на краю диска
1D15.00 C «Скорость, положение и ускоритель»
Ультразвуковой детектор PIRA 200 1D15.10 P и ученики «Попросите ученика пройти к звуковому рейнджеру и от него, наблюдая графики положения, скорости и соотв.»
PIRA 1000 1D15.12 P Петля для пленки Hobbie - AAPT
ПИРА 1000 1Д15.15 П удар движущимся мячом
ПИРА 500 1Д15.20 П дорога дорога низкая
PIRA 1000 1D15.30 P на поезд
ПИРА 1000 1Д15.35 П мимо поезда
ПИРА 1000 1Д15.40 П Круг Галилея
Раздвижные гири на треугольнике PIRA 1000 1D15.41 P
ПИРА 1000 1Д15.50 P брахистохрона
ПИРА 1000 1Д15.55 П трехколейный
1D40.00 C Движение центра масс
PIRA 200 1D40.10 P метательные предметы Легкий диск содержит тяжелую пулю, которую можно перемещать из центра в сторону. Отметьте центр масс.
ПИРА 1000 1Д40.15 П болты нагруженные
Блок прядильный ПИРА 500 1Д40.20 П
ПИРА 1000 1Д40.22 П Пневматический стол с центром масс
Система Земля Луна ПИРА 1000 1Д40.35 П
Гусеничный маятниковый планер ПИРА 1000 1Д40.50 П
ПИРА 1000 1Д40.55 П воздушный гусеничный червь
1D50.00 C Центральные силы
ПИРА 200 1Д50.10 P мяч на веревочке. Привяжите легкий мяч к жалу и закрутите по вертикальному кругу.
ПИРА 1000 1Д50.15 П стрелка на диске
Вихрь ПИРА 1000 1Д50.20 П
Маятник конический PIRA 500 1D50.25 P
Самолет ПИРА 1000 1Д50.26 П на струне
Карнавальный аттракцион PIRA 1000 1D50.30 P
PIRA 200 1D50.40 P Ведро с водой Поднимите ведро с водой по вертикальному кругу над головой.
ПИРА 1000 1Д50.45 П копейка на плечике
Шары ПИРА 1000 1Д50.48 П на винте
PIRA 1000 1D50.50 P Центростремительная сила Велча
ПИРА 1000 1Д50.60 P дорожка с наклоном
Цепь роликовая PIRA 1000 1D50.70 P
1D52.00 C Деформация центральными силами
PIRA 500 1D52.10 P Уплощение земли
PIRA 1000 1D52.20 P водяная парабола
Поилки вращающиеся PIRA 1000 1D52.21 P
Шары PIRA 1000 1D52.30 P в водяной центрифуге
Водно-ртутная центрифуга PIRA 1000 1D52.35 P
Свеча вращающаяся ПИРА 1000 1Д52.40 П
Бумажная пила PIRA 1000 1D52.50 P
Колесо вращающееся резиновое PIRA 1000 1D52.61 P
1D55.00 C Центробежный спусковой механизм
PIRA 500 1D55.10 P кольцо разорванное
ПИРА 1000 1Д55.11 P большая омега
ПИРА 500 1Д55.15 П мяч спусковой на веревке
Круг шлифовальный PIRA 1000 1D55.20 P
PIRA 1000 1D55.23 P вращающийся диск с водой
ПИРА 1000 1Д55.30 П падает с карусели
1D60.00 C Движение снаряда
ПИРА 1000 1Д60.05 П мяч для броска
Гаубица ПИРА 200 1Д60.10 П и туннель. Мяч, выпущенный вертикально из движущейся горизонтально тележки, падает обратно в дуло.
Гаубица ПИРА 1000 1Д60.15 П и тоннель на склоне
Вертикальная пушка ПИРА 1000 1Д60.16 П на разгонной машине
ПИРА 200 1Д60.20 P одновременное падение Два шара одновременно падают и проносятся в горизонтальном направлении, одновременно ударяясь об пол.
PIRA 200 1D60.30 P обезьяна и охотник «Пистолет стреляет в цель, выпущенную при выстреле. Мяч попадает в цель в воздухе».
Дальность ружья ПИРА 500 1Д60.40 П
PIRA 1000 1D60.50 P параболический путь через кольца
ПИРА 1000 1Д60.55 П параболическая траектория на уклоне
Параболическая траектория ПИРА 1000 1Д60.60 П
Траектория водного потока ПИРА 1000 1Д60.65 П
1E00.00 C ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ
1E10.00 C Перемещение опорных рамок
ПИРА 500 1Е10.10 П переход через реку
PIRA 500 1E10.20 P Кадры эталонной пленки
1E20.00 C Вращающиеся системы отсчета
PIRA 500 1E20.10 P Маятник Фуко
PIRA 1000 1E20.20 P Модель маятника Фуко
PIRA 1000 1E20.30 P Маятниковая широтная модель Фуко
PIRA 1000 1E20.50 P вращающаяся камера
1E30.00 C Эффект Кориолиса
PIRA 1000 1E30.10 P нарисуйте кривую Кориолиса - вертикально
PIRA 1000 1E30.11 P построение кривой Кориолиса
PIRA 1000 1E30.13 Кориолисовая потолочная прозрачная пленка
ПИРА 1000 1Е30.Пистолет Кориолиса 20 P
Кориолисовый шар PIRA 1000 1E30.28 P на поворотном столе
PIRA 1000 1E30.50 P поворотная телекамера
1F00.00 C ПЕРВЫЙ ЗАКОН НЬЮТОНА
1F10.00 C Измерение инерции
Весы инерционные PIRA 1000 1F10.10 P
Баланс инерции PIRA 1000 1F10.11 P - листовая рессора
Инерционные бонги PIRA 1000 1F10.20 P
Пенная порода ПИРА 1000 1Ф10.25 П
1F20.00 C Инерция покоя
Инерционные шарики PIRA 200 1F20.10 P Разрыв веревки на верхней или нижней части подвешенной массы.
Инерционные шары для шара для боулинга PIRA 1000 1F20.11 P
ПИРА 1000 1Ф20.Блок инерции 15 P
PIRA 1000 1F20.20 P разнеси тебе руку
PIRA 1000 1F20.22 P попал в точку
PIRA 1000 1F20.25 P ударный блок по ложе гвоздей
PIRA 500 1F20.30 P Тяга для скатерти
Цилиндр инерционный PIRA 1000 1F20.33 P
PIRA 1000 1F20.34 P кнопка для карточек / монет
PIRA 500 1F20.35 P Форма для яиц и пиццы
PIRA 1000 1F20.36 Булавка П и пяльцы
PIRA 1000 1F20.40 P Палочка на фужеры
ПИРА 1000 1Ф20.50 П смещенная инерция воздушной трассы
1F30.00 C Инерция движения
ПИРА 200 1Ф30.10 П Постоянство движения (воздушная трасса) Отдельная тележка на воздушной трассе.Гидроудар ПИРА 1000 1Ф30.21 П
Автомобиль ПИРА 1000 1Ф30.30 П на тележке на тележке
PIRA 1000 1F30.40 P гвоздь вручную
PIRA 1000 1F30.50 P карандаш и фанера
1G00.00 C ВТОРОЙ ЗАКОН НЬЮТОНА
1G10.00 C «Сила, масса и ускорение»
ПИРА 500 1Г10.10 П «Планер, масса и шкив на воздушной трассе»
Система ускорения постоянной массы ПИРА 1000 1Г10.11 П
Роликовая тележка PIRA 1000 1G10.15 P и резиновая петля
ПИРА 1000 1Г10.16 П Стружкомер
ПИРА 1000 1Г10.20 П Ускоренный автомобиль
Ускоренный инструктор ПИРА 1000 1Г10.22 П
ПИРА 1000 1Г10.Блок ускорения 25 P
ПИРА 1000 1Г10.30 П Масса на шкале
PIRA 200 1G10.40 P Станок Атвуда Две равные гири подвешены на легком шкиве. Небольшой процент одной массы перемещается на другую сторону.
1G20.00 C Ускоренные системы отсчета
Свеча во флаконе ПИРА 1000 1Г20.10 П
Мяч ПИРА 1000 1Г20.20 П в забрасываемой трубке
PIRA 1000 1G20.30 P капля негерметичного ведра
PIRA 500 1G20.40 P чашка и грузы
ПИРА 1000 1Г20.45 П обтяжка выпала
ПИРА 500 1Г20.70 П местный вертикаль с ускорением
ПИРА 1000 1Г20.Подвесные шаровые акселерометры 76 P
Тележка ПИРА 1000 1Г20.80 П и резинка
Ускоряющая маятниковая тележка ПИРА 1000 1Г20.85 П
1G30.00 C Комплексные системы
ПИРА 1000 1Г30.20 П "Масса на пружине, на балансе"
PIRA 1000 1G30.30 P песочные часы на весах
1H00.00 C ТРЕТИЙ ЗАКОН НЬЮТОНА
1h20.00 C Действие и реакция
ПИРА 200 1х20.10 Р тележки толкни меня, тяни меня Два человека стоят на роликовых тележках и оба тянут за веревку или толкаются длинной палкой.
Реакционные планеры ПИРА 1000 1х20.15 П
ПИРА 1000 1ч20.20 P Парусник Ньютона
Ротор вертолета ПИРА 1000 1х20.25 П
1ч21.00 C Отдача
ПИРА 500 1х21.10 П напольная тележка и набивной мяч
Табурет ПИРА 1000 1х21.11 П конвейерный
ПИРА 200 1х21.20 П Пушка для теннисного мяча Пушка на колесах стреляет в теннисный мяч.
Пушка на жидком азоте ПИРА 1000 1х21.30 П
1J00.00 C СТАТИСТИКА ЖЕСТКИХ КОРПУСОВ
1J10.00 C Определение центра тяжести
PIRA 200 1J10.10 P карта штата «Подвесьте карту штата из отверстий, просверленных в крупных городах, чтобы найти» «центр штата» »."
PIRA 1000 1J10.20 P Нагруженная балка - подвижные весы
PIRA 500 1J10.25 P Центр тяжести метлы
Бревно и ракетка PIRA 1000 1J10.26 P
PIRA 500 1J10.30 P метрическая палочка на пальцах
1J11.00 C Превышение центра тяжести
Пизанская башня PIRA 500 1J11.10 P
PIRA 1000 1J11.11 P опрокидывание цилиндров
PIRA 1000 1J11.12 P Нерегулярный центр масс объекта
PIRA 1000 1J11.15 P опрокидывающийся блок на склоне
PIRA 200 1J11.20 P наклоняющаяся башня Lire Stack блокирует ступеньки до тех пор, пока верхний блок не будет выступать за любую часть нижнего блока.PIRA 1000 1J11.40 P мужской и женский центр тяжести
PIRA 1000 1J11.50 P двойной конус
1J20.00 C «Стабильный, нестабильный и нейтральный. Equi»
Устойчивость шара для боулинга PIRA 500 1J20.10 P
PIRA 1000 1J20.11 P уравновешивает конус
PIRA 1000 1J20.12 P Стабильность деревянного блока
Блок PIRA 1000 1J20.15 P на цилиндр
Блок PIRA 1000 1J20.17 П на криволинейных поверхностях
PIRA 1000 1J20.20 P "вилка, ложка и спичка"
PIRA 1000 1J20.25 P девять гвоздей на одном
PIRA 500 1J20.30 P скайхук
PIRA 1000 1J20.32 P ложка на нос
ПИРА 1000 1J20.35 P лошадь и всадник
PIRA 500 1J20.45 P ходьба по канату
Канатно-прогулочная модель PIRA 1000 1J20.46 P
PIRA 1000 1J20.51 P стул на тумбе
PIRA 1000 1J20.55 P Подставка для метлы
PIRA 500 1J20.60 P винный дворецкий
1J30.00 C Разрешение сил
Подвесной блок PIRA 200 1J30.10 P Силы, параллельные и перпендикулярные плоскости, будут поддерживать автомобиль в воздухе при снятии самолета.
PIRA 1000 1J30.15 P нормальная сила
PIRA 500 1J30.20 P Натяжение струны
PIRA 200 1J30.25 Скакалка и трое учеников Два больших сильных ученика тянут за концы веревки, а маленький ученик толкает вниз посередине.PIRA 1000 1J30.26 P канат и три груза
PIRA 1000 1J30.27 P прогиб троса
Разрывная проволока PIRA 1000 1J30.30 P с петлей
Горизонтальная стрела PIRA 1000 1J30.40 P
PIRA 500 1J30.50 P силовой стол для доски
Таблица силы человека PIRA 1000 1J30.55 P
PIRA 1000 1J30.60 P парус против ветра
Песок PIRA 1000 1J30.70 P в тубе
PIRA 1000 1J30.75 P подставка на яйцо
1J40.00 C Статический крутящий момент
PIRA 200 1J40.10 P Рукоятка захвата Тонкий стержень, установленный перпендикулярно ручке метлы, удерживает груз весом 1 кг на скользящем воротнике.Динамометрический ключ PIRA 1000 1J40.15 P
PIRA 1000 1J40.16 P Ключи разной длины
PIRA 200 1J40.20 P-метр весы для стержней Повесьте гири на балку, которая поворачивается в центре на острие ножа.
ПИРА 1000 1J40.21 П навеска
PIRA 1000 1J40.24 P ходьба по доске
Моментное колесо PIRA 1000 1J40.25 P
Колесо крутящееся двойное PIRA 1000 1J40.27 P
PIRA 1000 1J40.30 P открывание двери
PIRA 1000 1J40.32 P открывает люк
Нагруженная балка PIRA 500 1J40.40 P
PIRA 1000 1J40.45 P Рычаг Galileo
ПИРА 500 1J40.50 P Роберваль баланс
Лестница подвесная PIRA 1000 1J40.60 P
Ворота подвесные PIRA 1000 1J40.65 P
Стрела крановая PIRA 1000 1J40.70 P
Модель рычага PIRA 1000 1J40.75 P
1K00.00 C ПРИМЕНЕНИЕ ЗАКОНОВ НЬЮТОНА
1K10.00 C Динамический крутящий момент
Опора опрокидывающая ПИРА 500 1К10.10 П
Опоры самосвальные ПИРА 1000 1К10.11 П
PIRA 200 1K10.20 P Лестница у стены Приставьте модельную лестницу к ящику и перемещайте груз по ступенькам за раз.
PIRA 1000 1K10.25 Усилие на лестнице - полный размер
PIRA 200 1K10.30 P Ходьба по катушке Потяните под разными углами шнур, обернутый вокруг ступицы катушки, для перемещения катушки вперед или назад.PIRA 1000 1K10.40 P тянуть педаль велосипеда
Каток тяговый ПИРА 1000 1К10.41 П
ПИРА 1000 1К10.42 П увеличенное тяговое усилие
ПИРА 1000 1К10.50 П катание в гору
1К20.00 С Трение
ПИРА 1000 1К20.05 П стиральная доска фрикционная модель
Фрикционные блоки PIRA 200 1K20.10 P - материал поверхности Потяните блок с четырьмя разными поверхностями с помощью пружинной шкалы.
ПИРА 500 1К20.15 П Зависимость трения от массы
ПИРА 500 1К20.20 П площадная зависимость трения
PIRA 200 1K20.30 P Статическое трение в сравнении с трением скольжения Используйте пружинную шкалу и блок, чтобы показать, что трение покоя больше, чем трение скольжения.ПИРА 500 1К20.35 П угол естественного откоса
ПИРА 500 1К20.40 П передние и задние тормоза
Ролик фрикционный ПИРА 1000 1К20.42 П
Вращатель силы трения ПИРА 1000 1К20.45 П
ПИРА 1000 1К20.70 П шпиль падающей опоки
ПИРА 1000 1К20.90 П гусеница трения
1K30.00 C Давление
ПИРА 200 1К30.10 П кровать гвоздей "Ложись на гвоздь 16d на 1" "центры".
PIRA 1000 1K30.20 P лопай воздушные шары
1L00.00 C ТЯЖЕСТЬ
1L10.00 C Univ. Гравитационная постоянная
PIRA 200 1L10.10 P Петля для баланса Кавендиша. Замедленная съемка эксперимента Кавендиша.Модель весов Кавендиша PIRA 1000 1L10.20 P
PIRA 500 1L10.30 P Весы Кавендиша
Модель гравитационного поля ПИРА 1000 1Л10.50 П
1L20.00 C Орбиты
Гравитационный колодец PIRA 1000 1L20.10 P - резиновая диафрагма
ПИРА 1000 1Л20.36 П "пленка" "Движение притягивающих тел" ""
PIRA 1000 1L20.40 P конические профили
PIRA 1000 1L20.50 Ящик эллиптический
ПИРА 1000 1Л20.71 П "фильм" "Движение планет и законы Кеплера" ""
1M00.00 C РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
1M10.00 C Работа
ПИРА 1000 1М10.10 П полка и блок
ПИРА 1000 1М10.Блок 15 P на столе
ПИРА 1000 1М10.16 П несущий блок
PIRA 200 1M10.20 Сваебойщик Забейте гвоздь в деревянный брус с помощью модели сваебойной машины.
ПИРА 1000 1М10.25 Свайный копчик с банками
1M20.00 C Простые машины
ПИРА 1000 1М20.01 П простая машинная коллекция
Шкивы PIRA 500 1M20.10 P
Преимущество шкива PIRA 1000 1M20.11 P
PIRA 1000 1M20.15 P шкив и весы
Кресло боцмана ПИРА 500 1М20.20 П
PIRA 1000 1M20.25 P обезьяна и бананы
Плоскость наклонная ПИРА 500 1М20.30 П
ПИРА 1000 1М20.Большой винт 35 P как наклонная плоскость
Рычаги PIRA 1000 1M20.40 P
Кузовные рычаги ПИРА 1000 1М20.45 П
1M30.00 C Неконсервативные силы
ПИРА 1000 1М30.10 П воздушная гусеница столкновение / скользящая масса
1M40.00 C Сохранение энергии
PIRA 200 1M40.10 P Носовой упор Маятник шара для боулинга прижимается к носу и может раскачиваться наружу и назад.
PIRA 200 1M40.15 P остановленный маятник Маятник, запущенный на высоте контрольной линии, достигает той же высоты, когда установлен упор.
PIRA 200 1M40.20 Петля P Петля Мяч катится вниз по наклонной поверхности, а затем по вертикальному кругу.ПИРА 1000 1М40.23 П обратная петля петля
Энергетическая скважина ПИРА 1000 1М40.25 П
Мяч ПИРА 1000 1М40.30 П в корыте
ПИРА 1000 1М40.33 П трехколейный
Американские горки PIRA 1000 1M40.35 P
Баллистический маятник ПИРА 500 1М40.40 П калибра .22
Баллистический маятник Бека ПИРА 1000 1М40.41 П
PIRA 500 1M40.50 P большой йо-йо
ПИРА 500 1М40.60 П высота мяча
Батут ПИРА 1000 1М40.61 П 1-Д
PIRA 1000 1M40.63 Зависимость P x-квадрат пружины от энергии
Пистолет для настольного тенниса с пружиной PIRA 1000 1M40.64 P
ПИРА 1000 1М40.65 P высота подпружиненного шара
Боб механический прыгающий ПИРА 1000 1М40.66 П
Пружинная перемычка ПИРА 1000 1М40.67 П
ПИРА 1000 1М40.75 Послушная банка
PIRA 1000 1M40.90 P трещотка
PIRA 1000 1M40.91 P Парадокс высокого отскока
1M50.00 C Механическая мощность
Тормоз PIRA 1000 1M50.10 P Prony
1N00.00 C ЛИНЕЙНЫЙ МОМЕНТ И СТОЛКНОВЕНИЯ
1N10.00 C Импульс и тяга
PIRA 1000 1N10.10 P маятник времени столкновения
Силиконовый шар PIRA 500 1N10.15 P на доске
PIRA 200 1N10.20 P Яйцо на листе Бросьте яйцо в лист, который держат два ученика.PIRA 500 1N10.25 P падение яйца в воду
ПИРА 500 1Н10.30 Сваебойный сваи с поролоном
Автокатастрофа ПИРА 1000 1Н10.35 П
PIRA 1000 1N10.40 P видеодиск с автоколлизией
Ракета импульсная модель ПИРА 1000 1Н10.70 П
Огнетушитель ПИРА 1000 1Н10.80 П тяга
1N20.00 C Сохранение линейного импульса
ПИРА 500 1Н20.10 П качающийся центр масс
Автомобиль ПИРА 1000 1Н20.15 П на подвижном борту
PIRA 200 1N20.20 P разнесение грейдеров на части. Прожгите веревку, удерживающую сжатую пружину между двумя глайдерами.Тележки реакции на резинке PIRA 1000 1N20.25 P
1N21.00 C Передача массы и импульса
Напольные тележки и набивной мяч PIRA 500 1N21.10 P
Катапульта ПИРА 1000 1Н21.20 П из тележки в тележку
Баллистический планер ПИРА 1000 1Н21.30 П
Мешок с песком PIRA 1000 1N21.40 P на тележке
Вертикальная катапульта ПИРА 1000 1Н21.45 П с подвижной тележки
1N22.00 C Ракеты
Огнетушитель ПИРА 200 1Н22.10 П вагонетка Установите огнетушитель на тележку и прокатитесь.
Видео старта ракеты ПИРА-1000 1Н22.15 П
ПИРА 200 1Н22.20 P водная ракета "Прокачайте игрушечную водную ракету одинаковое количество раз, сначала только воздухом, а затем водой".
Аэростатная ракета ПИРА 1000 1Н22.25 П
Ракета с СО2-картриджем ПИРА 1000 1Н22.30 П
Ракета ПИРА 1000 1Н22.33 П вокруг Луны
Тележка ракетная на шарикоподшипниках ПИРА 1000 1Н22.40 П
1N30.00 C Столкновения в одном измерении
PIRA 200 1N30.10 P Ударные шары Два шара или несколько шаров на бифилярном подвесе.
PIRA 1000 1N30.11 P шары для столкновения шара для боулинга
PIRA 1000 1N30.20 P 3: 1 ударные шары
ПИРА 500 1Н30.Шарики столкновения с сопротивлением 25 P
Противоударные планеры ПИРА 1000 1Н30.30 П
ПИРА 1000 1Н30.33 П равновысокая и неравномерная масса воздушных столкновений
PIRA 500 1N30.50 P прыгающий дротик
Упруго-неупругая модель ПИРА 1000 1Н30.55 П
PIRA 500 1N30.60 P двойной шарик
ПИРА 1000 1Н30.65 П отскок двойного параплана
1N40.00 C Столкновения в двух измерениях
Стрелковый пул ПИРА 1000 1Н40.10 П
Столкновение с воздушным столом PIRA 500 1N40.20 P - равная масса
Столкновение с воздушным столом ПИРА 1000 1Н40.21 П - неравная масса
ПИРА 1000 1Н40.22 P столкновения с воздушным столом - неупругие
1Q00.00 C ДИНАМИКА ВРАЩЕНИЯ
1Q10.00 C Момент инерции
PIRA 200 1Q10.10 P-инерционные жезлы и два студента «Студенты вращают жезлы равной массы, один с массой на концах, а другой с массой посередине».
PIRA 1000 1Q10.20 P, крутильный маятник, инерция
PIRA 200 1Q10.30 P «кольцо, диск и сфера» «Кольцо, диск и сфера одинакового диаметра скатываются по наклонной поверхности».
Тела качения PIRA 1000 1Q10.31 P на уклоне
PIRA 500 1Q10.35 P все диски катятся одинаково
ПИРА 500 1К10.Гоночные диски 40 P
Гоночные супы PIRA 500 1Q10.50 P
PIRA 1000 1Q10.55 Ролик тяжелый
Ролики жесткие и нежесткие PIRA 1000 1Q10.70 P
1Q20.00 C Энергия вращения
PIRA 200 1Q20.10 P whirlybird (прил. Англ. Мама) Груз на веревке, обернутой вокруг колеса, приводит в движение радиальную штангу с регулируемыми грузами.
Маховик и барабан PIRA 1000 1Q20.15 P с шириной
Колесо углового ускорения PIRA 1000 1Q20.20 P
PIRA 1000 1Q20.25 P ускоряет легкие и тяжелые шкивы
Катушка PIRA 500 1Q20.30 P
ПИРА 1000 1К20.Велосипедное колесо 35 P на склоне
PIRA 500 1Q20.50 P "быстрее, чем" "g" ""
PIRA 1000 1Q20.51 P "шар для боулинга быстрее" g ""
PIRA 1000 1Q20.55 Пенсов на метр.
PIRA 1000 1Q20.60 P падающие измерители - масштабирование
1Q30.00 C Передача углового момента
PIRA 200 1Q30.10 P прохождение колеса Проведите колесо велосипеда вперед и назад человеку на вращающемся стуле.
PIRA 1000 1Q30.15 P пропускные пакеты для риса
PIRA 500 1Q30.20 P пакеты для риса
Спутниковый де ротатор PIRA 1000 1Q30.25 P
PIRA 1000 1 кв. 30 г.30 P поймать сумку на табурете
1Q40.00 C Сохранение углового момента
PIRA 200 1Q40.10 P Вращающийся стул и гири Вращайтесь на вращающемся табурете с гантелями в каждой руке.
PIRA 500 1Q40.15 P вращающийся стул и длинная штанга
Сискатрон PIRA 500 1Q40.20 P
Центробежный регулятор PIRA 1000 1Q40.23 P
PIRA 1000 1Q40.25 P на джакузи
PIRA 200 1Q40.30 P вращающийся стул и велосипедное колесо Переверните вращающееся колесо велосипеда, сидя на вращающемся табурете.
Поезд ПИРА 1000 1К40.40 П на кольцевом пути
ПИРА 1000 1К40.Колесо 45 P и тормоз
Карманные часы PIRA 1000 1Q40.50 P
PIRA 1000 1Q40.60 P Тяга канализационная
PIRA 1000 1Q40.70 P шарики и воронка
Двигатель PIRA 1000 1Q40.80 P Hero
Пневматический ротатор с дефлекторами PIRA 1000 1Q40.82 P
1Q50.00 C Гироскопы
PIRA 200 1Q50.10 P прецессирующий диск Покрутите картонный диск на карандаше, вставленном в отверстие в центре, и прикоснитесь пальцем к ободу.
PIRA 200 1Q50.20 P гироскоп для велосипедного колеса Вращайте велосипедное колесо, установленное на длинной оси с регулируемым противовесом.
ПИРА 1000 1К50.Велосипедное колесо 21 P на карданном подвесе
Велосипедное колесо PIRA 1000 1Q50.23 P
PIRA 1000 1Q50.24 P шагающий за рулем
Двухвелосипедный гироскоп PIRA 500 1Q50.25 P с двумя велосипедными колесами
Автожир PIRA 1000 1Q50.30 P MITAC
PIRA 1000 1Q50.31 P ездить на гироскопе
Гироскоп PIRA 1000 1Q50.35 P в карданном подвесе
Чемодан-гироскоп PIRA 1000 1Q50.40 P
Гироскоп на воздушном подшипнике PIRA 500 1Q50.45 P
Гирокомпас PIRA 1000 1Q50.60 P
Стабильные гироскопы PIRA 1000 1Q50.70 P
Судовой стабилизатор ПИРА 1000 1К50.72 П
1Q60.00 C Стабильность вращения
PIRA 200 1Q60.10 P верх велосипедного колеса Выдвинуть ось утяжеленного велосипедного колеса и закончить резиновым шариком.Живая голова PIRA 1000 1Q60.15 P
PIRA 500 1Q60.30 P верхняя часть
Футбольный мяч вращающийся PIRA 500 1Q60.35 P
Эллипсоид для бильярдного шара PIRA 1000 1Q60.37 P
PIRA 1000 1Q60.40 P бросая книгу
PIRA 1000 1Q60.45 P подбрасывает молот
PIRA 1000 1Q60.50 P "Лариат, обруч и диск спиннинговый"
PIRA 1000 1Q60.51 P удилище и обруч для безынерционной катушки
Статический / динамический баланс PIRA 1000 1Q60.80 P
1R00.00 C СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА
1R10.00 C Закон Гука
PIRA 200 1R10.10 P Растяжение пружины Добавьте массы на чашечные весы и измерьте прогиб с помощью катетометра.Тензодатчик ПИРА 1000 1Р10.20 П
PIRA 1000 1R10.25 P тяга на горизонтальной пружине
1R20.00 C Растягивающее и сжимающее напряжение
PIRA 200 1R20.10 P Разрывная проволока Прибавляйте грузик к проволоке, прикрепленной к потолку, до тех пор, пока проволока не порвется.
Предел упругости PIRA 1000 1R20.11 P
PIRA 1000 1R20.15 P Модуль Юнга
Гибочная балка PIRA 1000 1R20.20 П
Доска провисающая PIRA 1000 1R20.25 P "



"
PIRA 1000 1R20.40 P изгибные трубы
PIRA 1000 1R20.60 P Болонские бутылки
ПИРА 1000 1Р20.70 П Капли принца Руперта
1R30.00 C Напряжение сдвига
PIRA 1000 1R30.10 P гильза ножниц
Пеноблок ПИРА 500 1Р30.20 П
Пружинный куб PIRA 500 1R30.30 P
Торсионный стержень PIRA 1000 1R30.40 P
1R40.00 C Коэффициент реституции
PIRA 500 1R40.10 P прыгающие мячи
PIRA 200 1R40.30 P мертвые и живые мячи Бросьте отскакивающие и не отскакивающие мячи.
1R50.00 C Кристаллическая структура
Кристаллические модели PIRA 1000 1R50.20 P
Модель разлома кристалла PIRA 1000 1R50.40 P
Соль дробильная PIRA 1000 1R50.45 P
2000 C МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ
2A00.00 C НАПРЯЖЕНИЕ ПОВЕРХНОСТИ
2A10.00 C Сила поверхностного натяжения
Трос скользящий PIRA 500 2A10.10 P
Погружной поплавок ПИРА 1000 2А10.15 П
PIRA 200 2A10.20 P плавающие металлы «Плавающие иглы, скрепки, проволочные кольца и т. Д. На воде».
ПИРА 1000 2А10.21 П лист металлический плавающий
Пира 1000 2А10.25 П шлюпки протекающие
Весы поверхностного натяжения PIRA 1000 2A10.30 P
Диск поверхностного натяжения ПИРА 1000 2А10.33 П
Пластины сцепления ПИРА 1000 2А10.35 П
Капельное мыло PIRA 1000 2A10.40 P на порошке ликоподия
PIRA 500 2A10.50 P пузыри выдувание пузырей
ПИРА 1000 2А10.Резиновые шары 51 P
Баллон с поверхностным натяжением PIRA 500 2A10.60 P
ПИРА 1000 2А10.80 П заряд и поверхностное натяжение
2A15.00 C Минимальная поверхность
PIRA 200 2A15.10 P-кольцо и нитка Петля из нитки в середине мыльной пленки образует круг, когда центр выталкивается.
Мыльная пленка PIRA 1000 2A15.20 P минимальные поверхности
PIRA 1000 2A15.21 Катеноидная мыльная пленка
2A20.00 C Капиллярное действие
Капиллярные трубки PIRA 500 2A20.10 P
PIRA 1000 2A20.20 P гипербола поверхностного натяжения
ПИРА 1000 2А20.35 П капиллярного действия
2A30.00 C Поверхностный натяжной движитель
Лодочная пропульсация с поверхностным натяжением ПИРА 1000 2А30.10 П
ПИРА 1000 2А30.30 П сердце ртутное
2B00.00 C СТАТИСТИКА ЖИДКОСТЕЙ
2B20.00 C Статическое давление
PIRA 200 2B20.10 P давление независимо от направления Вставьте вращающуюся трубку чертополоха с мембраной в стакан с водой.
PIRA 1000 2B20.15 P давление в зависимости от глубины
PIRA 1000 2B20.16 P давление в зависимости от глубины в воде и спирте
PIRA 500 2B20.20 P Отводная тарелка
PIRA 1000 2B20.25 Парадокс Паскаля
ПИРА 1000 2Б20.30 P весит столб воды
Барометр для цыплят PIRA 1000 2B20.32 P
Гидростатический парадокс ПИРА 1000 2Б20.34 П - усеченный конус
PIRA 200 2B20.40 P Вазы Паскаля Шесть трубок разной формы подключены к общему резервуару для воды.
PIRA 1000 2B20.50 P Фонтан Паскаля
Гидравлический пресс PIRA 500 2B20.60 P
ПИРА 1000 2Б20.61 П два шприца
Гидравлическая консервная дробилка PIRA 1000 2B20.62 P
ПИРА 1000 2Б20.65 П надувной мешок для мусора
PIRA 1000 2B20.66 P Груз на пляжном мяче
PIRA 1000 2B20.70 P Сжимаемость воды
ПИРА 1000 2Б20.71 P сжатие вода / воздух
Судно на воздушной подушке ПИРА 500 2Б20.80 П
2B 30.00 C Атмосферное давление
Пруток свинцовый ПИРА 1000 2Б30.05 П
PIRA 200 2B30.10 P раздавить банку «Вскипятите воду в банке и крышке. Когда давление пара уменьшается при охлаждении, банка разрушается».
PIRA 1000 2B30.15 P раздавить банку из-под газировки
PIRA 500 2B30.20 P раздавить бочку емкостью 55 галлонов
PIRA 1000 2B30.25 P раздавить таз вакуумным насосом
PIRA 200 2B30.30 P Магдебургские полушария Эвакуируйте магдебургские полушария и попытайтесь разделить их.
ПИРА 1000 2Б30.Качели с полусферой Магдебург 33 P
ПИРА 1000 2Б30.34 П Магдебургский перетягивание каната
Присоски PIRA 1000 2B30.36 P
Конкурс содовой соломки PIRA 1000 2B30.40 P
ПИРА 500 2Б30.50 П подъемник табурет
Клейкие пластины PIRA 1000 2B30.55 P
PIRA 500 2B30.60 P Палочка и газета
Базука вакуумная ПИРА 1000 2Б30.70 П
2B35.00 C Измерение давления
Ртутный барометр ПИРА 1000 2Б35.10 П
Барометр ПИРА 1000 2Б35.15 П в высоком колпаке
ПИРА 500 2Б35.20 П подтянуть ртутный барометр
Манометр PIRA 1000 2B35.30 P
ПИРА 1000 2Б35.Барометр-анероид 40 P
2B40.00 C Плотность и плавучесть
Погружной блок для взвешивания PIRA 200 2B40.10 P Опустите алюминиевый блок весом 3 кг, подвешенный на пружинных весах, в воду и отметьте новый вес.
ПИРА 1000 2Б40.14 П подъемная сила
PIRA 1000 2B40.15 P палец в стакане
PIRA 1000 2B40.18 P Доска и грузы
PIRA 200 2B40.20 P Принцип Архимеда «Подвесьте ведро и груз на пружинных весах, опустите груз в воду, соберите перелив, вылейте его в ведро».
Линкор ПИРА 1000 2Б40.25 П в ванне
ПИРА 1000 2Б40.27 P фотографии кораблей полны и пусты
PIRA 200 2B40.30 P Декартовы водолазы Надавите на диафрагму в верхней части большой шкалы или сожмите закупоренную фляжку для виски, чтобы ныряльщик утонул.
Влагомер PIRA 1000 2B40.35 P
ПИРА 500 2Б40.40 П плавучесть воздуха
Баллон плавучесть ПИРА 1000 2Б40.42 П
ПИРА 1000 2Б40.43 П гелиевый баллон в стеклянной банке
Гелиевый баллон в жидком азоте ПИРА 1000 2Б40.44 П
ПИРА 1000 2Б40.45 П масса воздуха
ПИРА 1000 2Б40.53 П "вода и ртуть" "У" "трубка"
Плавучесть PIRA 1000 2B40.54 P в различных жидкостях
ПИРА 1000 2Б40.Плавающий квадратный стержень 56 P
Плотность мяча PIRA 1000 2B40.59 P
Влагомер PIRA 1000 2B40.60 P
PIRA 1000 2B40.61 P Древесина разной плотности
2B60.00 C «Сифоны, фонтаны, насосы»
ПИРА 1000 2Б60.10 П Фонтан героя
Сифон PIRA 1000 2B60.20 P
PIRA 1000 2B60.40 P Колба и сифон Maiotte
Гидравлический цилиндр PIRA 1000 2B60.60 P
Насос подъемный ПИРА 1000 2Б60.75 П
2C00.00 C ДИНАМИКА ЖИДКОСТЕЙ
2C10.00 C Расход
PIRA 500 2C10.10 P скорость истечения
PIRA 500 2C10.20 P равномерный перепад давления
ПИРА 1000 2С10.26 P скорость воды в шприце
2C20.00 C Сила Бернулли
PIRA 500 2C20.10 P Пробирки Бернулли
Распылитель PIRA 500 2C20.20 P
PIRA 1000 2C20.25 Трубка Пито
Плавающий шар PIRA 200 2C20.30 P Шар подвешен в восходящей струе воздуха.
Воронка и мяч PIRA 200 2C20.35 P Поддерживайте мяч для настольного тенниса с помощью воздуха или воды, выходящих из перевернутой воронки.
Мяч PIRA 1000 2C20.36 P в струе воды
Подъемная плита PIRA 200 2C20.40 P «Воздух выдувается радиально между двумя плитами, поддерживающие грузы, подвешенные к нижней плите."
PIRA 1000 2C20.44 P монета в чашке
PIRA 500 2C20.45 P притягивающие листы
Крыло самолета ПИРА 1000 2С20.50 П
PIRA 200 2C20.60 P изогнутый шар «Используйте пусковую установку в форме буквы« V », чтобы бросать изогнутые шары».
PIRA 1000 2C20.70 P Трубка Бьеркнеса
PIRA 500 2C20.75 P Корпус ручки Бернулли
PIRA 1000 2C20.80 P ротатор Флеттнера
2C30.00 C Вязкость
Диск для определения вязкости PIRA 1000 2C30.10 P
PIRA 1000 2C 30.25 P Вязкость масла
PIRA 500 2C30.50 P "предельная скорость в воде, глицерин"
Шариковая капля PIRA 1000 2C30.55 P
ПИРА 500 2С30.Предельная скорость 60 P - пенополистирол
Кофейные фильтры с конечной скоростью PIRA 1000 2C30.65 P
2C40.00 C Турбулентный и обтекаемый поток
ПИРА 1000 2С40.10 П обтекаемый поток
PIRA 1000 2C40.25 P Поток Пуазейля
PIRA 1000 2C40.50 P ламинарный и турбулентный поток
2C50.00 C Вихри
Дымовое кольцо PIRA 200 2C50.10 P «Выдавить дымовые кольца из банки для кофе через отверстие диаметром 1 дюйм».
Вихревая пушка ПИРА 1000 2С50.15 П
Жидкие вихри PIRA 1000 2C50.20 P
Трубка торнадо PIRA 1000 2C50.30 P
ПИРА 1000 2С50.35 P пламенный смерч
2C60.00 C Неньютоновские жидкости
ПИРА 1000 2С60.20 П шарики плотности в зернах
Кукурузный крахмал PIRA 1000 2C60.30 P
Слизь мяч PIRA 1000 2C60.35 P
PIRA 1000 2C60.40 P глупая шпатлевка
ПИРА 1000 2С60.55 П кетчуп узи
3000 C КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ
3A00.00 C КОЛЕБАНИЯ
3A 10.00 C Пендула
PIRA 200 3A10.10 P простой маятник Подвесьте простой маятник на подставке.
PIRA 1000 3A10.14 P маятник 4: 1
Маятник для шара для боулинга PIRA 500 3A10.15 P
PIRA 1000 3A10.17 P маятник разной массы
ПИРА 500 3А10.Перевернутый маятник 20 P
Маятник крутильный PIRA 500 3A10.30 P
PIRA 1000 3A10.40 P маятник с переменным ускорением
3A 15.00 C Физический маятник
PIRA 200 3A15.10 P физический маятник Любой маятник с распределенной массой.
PIRA 500 3A15.20 P осциллирующая штанга
Обруч качающийся PIRA 500 3A15.25 P
Лопастной генератор PIRA 1000 3A15.30 P
PIRA 500 3A15.40 P кольцо усеченное
PIRA 1000 3A15.45 P пластина осциллирующая
PIRA 500 3A15.50 P зона наилучшего восприятия
PIRA 1000 3A15.57 P сладкое пятно метровой палочки
PIRA 1000 3A15.70 P Маятник Катера
3A20.00 C Пружины и генераторы
PIRA 200 3A20.10 P Масса на пружине Масса медленно колеблется на большой пружине.
ПИРА 1000 3А20.20 П пружины последовательно и параллельно
Пневматический планер и пружина PIRA 200 3A20.30 P Пневматическая тележка прикреплена к одной горизонтальной винтовой пружине.
Планер гусеничный ПИРА 1000 3А20.35 П между рессорами
Тележка роликовая и пружинная PIRA 1000 3A20.40 P
Цепь качающаяся PIRA 1000 3A20.50 P
3A40.00 C Простое гармоническое движение
PIRA 200 3A40.10 P Зависимость кругового движения от массы на пружине. Тень проецирует шар на край диска, вращающийся с той же частотой, что и масса на пружине.PIRA 200 3A40.20 P Круговое движение по сравнению с маятником Тень проецирует маятник и поворотный стол, которые имеют одинаковые частоты.
PIRA 1000 3A40.25 P Шарик на направляющей и маятник
PIRA 1000 3A40.30 P стрелка на колесе
Горка ПИРА 1000 3А40.35 П ШМ
Камертон ПИРА 1000 3А40.41 П с подсветкой
Тензодатчик ПИРА 1000 3А40.50 П ШМ
PIRA 1000 3A40.65 P фазовращающий диск
3A50.00 C Осцилляторы с демпфированием
Панель приборов PIRA 500 3A50.10 P
ШМ-трассер ПИРА 1000 3А50.20 П демпфированный
Гильотина качающаяся PIRA 1000 3A50.45 P
3A60.00 C Управляемый механический резонанс
PIRA 200 3A60.10 P Tacoma Narrows film Пленка обрушения моста из-за резонанса.
Управляемый планер ПИРА 500 3А60.20 П на воздушной трассе
PIRA 500 3A60.30 P маятник Бартона
PIRA 1000 3A60.31 P маятник с резонансным приводом
Маятниковый резонанс шара для боулинга PIRA 1000 3A60.35 P
ПИРА 1000 3А60.40 П Масса ведомая на пружине
Вес приводной пружины ПИРА 1000 3А60.43 П
ПИРА 1000 3А60.44 П пьяный матрос
Резонансные язычки PIRA 500 3A60.50 P
Маятник торсионный ведомый ПИРА 1000 3А60.55 П
ПИРА 1000 3А60.Перевернутый маятник 60 P
ПИРА 1000 3А60.70 П резонансный фонарный столб
3A70.00 C Связанные колебания
PIRA 200 3A70.10 P Маятник Wilberforce Передача энергии между вертикальным и крутильным режимами.
ПИРА 1000 3А70.15 П качающаяся масса на пружине
PIRA 200 3A70.20 Перевесной маятник Повесьте два или три маятника на гибкий металлический каркас.
PIRA 500 3A70.25 P маятник с пружинной муфтой
ПИРА 1000 3А70.27 П маятник с пружинным сцеплением физический
ПИРА 1000 3А70.30 П маятник струнный
Перевернутый маятник PIRA 1000 3A70.40 P
ПИРА 1000 3А70.45 P сцепленные массы на пружинах
Колебательные магниты PIRA 1000 3A70.50 P
3A75.00 C Нормальные режимы
PIRA 500 3A75.10 Осцилляторы на гармонической связи P
ПИРА 1000 3А75.30 П массы на струне
PIRA 1000 3A75.40 P бифилярные маятниковые режимы
3A80.00 C Фигуры Лиссажу
PIRA 1000 3A80.10 P Маятник из песка Лиссажу
PIRA 500 3A80.20 P Фигуры Лиссажу - прицел
PIRA 1000 3A80.40 P Фигуры Лиссажу - лазер
3A95.00 C Нелинейные системы
Генератор релаксации воды PIRA 1000 3A95.10 P
Осциллятор релаксации из деревянных блоков PIRA 1000 3A95.20 P
ПИРА 1000 3А95.Маятник 33 P с большой амплитудой
PIRA 1000 3A95.38 P периодическое непростое гармоническое движение
ПИРА 1000 3А95.45 П скачки амплитуды
PIRA 1000 3A95.50 P системы хаоса
Параметрический резонанс PIRA 1000 3A95.60 P
Насос ПИРА 1000 3А95.70 П качели
Параметрическая неустойчивость PIRA 1000 3A95.80 P
3B00.00 C ВОЛНОВОЕ ДВИЖЕНИЕ
3B10.00 C Поперечные импульсы и волны
ПИРА 1000 3Б10.05 П волна - поперечная
PIRA 200 3B10.10 P Импульс на веревке Дайте быструю пульсацию тяжелому куску натянутой веревки.
Зависимость напряжения PIRA 1000 3B10.15 P от скорости волны
ПИРА 1000 3Б10.16 P скорость крутильных волн
PIRA 1000 3B10.17 P скорость обтягивающего импульса
PIRA 1000 3B10.18 P Скорость импульсов на канатах
ПИРА 500 3Б10.20 П обтягивающая на столе
ПИРА 1000 3Б10.25 П пульс стоя
PIRA 200 3B10.30 P Волновая модель Shive (Bell Labs) «Возбудите горизонтальный генератор крутильных волн вручную. Другой конец открыт, зажат или критически демпфирован».
PIRA 1000 3B10.40 P Волновой аппарат Кельвина
Модель волны вертикальных стержней ПИРА 500 3Б10.50 П
PIRA 1000 3B10.75 P маятниковые волны
3B20.00 C Продольные импульсы и волны
ПИРА 1000 3Б20.05 П волна - продольная
Подвесная обтяжка PIRA 200 3B20.10 P Длинная обтяжка поддерживается бифилярной подвеской через каждые четыре дюйма.
ПИРА 1000 3Б20.20 П продольная волна на воздушной трассе
Модель продольных волн PIRA 1000 3B20.30 P (PASCO)
Станок продольных волн PIRA 1000 3B20.35 P
PIRA 1000 3B20.60 P зависимость скорости частиц от волн
ПИРА 1000 3Б20.70 П Диск Крова
3B22.00 C Стоячие волны
PIRA 200 3B22.10 P Вибрирующая струна Мелде Приводит один конец струны через шкив к массе с переменной частотой SHM
ПИРА 1000 3Б22.15 P три напряжения стоячих волн
PIRA 500 3B22.30 P Стоячие волны Shive / Bell Labs
Штанга вибрационная вертикальная ПИРА 1000 3Б22.40 П
PIRA 1000 3B22.50 P обтягивающие стоячие волны
ПИРА 1000 3Б22.60 П стоячие продольные волны
Колебания мыльной пленки ПИРА 1000 3Б22.70 П
Кривошипная направляющая PIRA 1000 3B22.90 P
3B25.00 C Импеданс и дисперсия
Согласование импеданса PIRA 500 3B25.10 P - модель Shive
PIRA 1000 3B25.20 P отражение - модель Shive
PIRA 1000 3B25.25 P Отражение пружинной волны
ПИРА 1000 3Б25.26 P фиксированное и свободное отражение от троса
PIRA 1000 3B25.30 P эффект звонка
Акустическая муфта PIRA 1000 3B25.35 P с динамиком
Дека PIRA 1000 3B25.40 P
PIRA 1000 3B25.50 P Дисперсия в щипковой проволоке
Космический телефон ПИРА 1000 3Б25.55 П (игрушечный рог на пружине)
3B27.00 C Составные волны
PIRA 1000 3B27.10 P Облегающие банки и банки из-под газировки
PIRA 1000 3B27.15 Суперпозиция зубцов P - модель Шайва
PIRA 1000 3B27.20 P Аппарат сложения волн
PIRA 1000 3B27.30 P Двойной маятниковый выдвижной ящик
3B30.00 C Волновые свойства звука
ПИРА 500 3Б30.10 P скорость звука по разности фаз
PIRA 500 3B30.20 P прямая скорость звука
Колокол PIRA 200 3B30.30 P в вакууме Накачивайте воздух из колпака, когда внутри звонит колокол, работающий от батареи.
PIRA 1000 3B30.40 P динамик и свеча
PIRA 1000 3B30.45 P Пузырьки и горн
PIRA 1000 3B30.50 P гелиевый говорящий
Скорость звука PIRA 1000 3B30.55 P при разных температурах
PIRA 1000 3B30.60 P скорость звука в стержне и воздухе
Музыкальная шкатулка PIRA 1000 3B30.65 P
3B33.00 C Фаза и групповая скорость
Групповая скорость PIRA 500 3B33.10 P на прицеле
ПИРА 1000 3Б33.20 P две гребни
3B35.00 C Отражение и преломление (звук)
Газовая линза ПИРА 1000 3Б35.10 П
Рефракционная призма PIRA 1000 3B35.20 P - CO2
Параболический отражатель и источник звука ПИРА 1000 3Б35.30 П
PIRA 1000 3B35.60 P преломление волн на воде
3B39.00 C Передача энергии в волнах
Модель водной волны PIRA 1000 3B39.10 P
Домино PIRA 1000 3B39.20 P
3B40.00 C Эффект Доплера
PIRA 200 3B40.10 P доплеровский зуммер Поверните зуммер с батарейным питанием на веревке по горизонтальному кругу.
Доплеровский свисток ПИРА 1000 3Б40.15 П
ПИРА 500 3Б40.20 P Доплеровское копье
PIRA 1000 3B40.25 P Доплеровский язычок
PIRA 1000 3B40.30 P Доплеровские ритмы
3B45.00 C Ударные волны
PIRA 200 3B45.10 Петли пленочного резервуара Пульсации Петли пленки 3:45 демонстрируют эффект Доплера и ударные волны.
Ударные волны PIRA 1000 3B45.15 P в резервуаре пульсации
PIRA 1000 3B45.20 P Попробуй шампанское
Резервуар ПИРА 1000 3Б45.30 П
Танк-цунами ПИРА 1000 3Б45.40 П
3B50.00 C Интерференция и дифракция
Пиральный бак PIRA 500 3B50.10 P - одинарный
ПИРА 500 3Б50.20 П пульверизатор - двухточечный
ПИРА 1000 3Б50.Бачок пульсации 25 П - двойная щель
ПИРА 500 3Б50.30 П пульверизатор - пленочные петли
PIRA 200 3B50.40 P Прозрачные пленки с муаровым узором. Изображение муаровых узоров с двумя прорезями на двух листах прозрачных пленок с полукруглыми линейками.
PIRA 1000 3B50.50 P двухщелевая прозрачная пленка
Интерференционная модель PIRA 1000 3B50.55 P
3B55.00 C Интер. и Diff. звука
PIRA 200 3B55.10 P две планки динамиков Два динамика, управляемые от общего источника, установлены на концах длинной планки.
PIRA 500 3B55.30 P перегородка и динамик
ПИРА 200 3Б55.40 P тромбон / труба Квинкеса «Громкоговоритель управляет двумя лампами, одна переменная, которые соединяются в общий рупор».
PIRA 1000 3B55.55 P Дифрактограмма поршня
Дифракционная решетка PIRA 1000 3B55.60 P
3B60.00 C Ударов
Ударные вилки PIRA 200 3B60.10 P На резонансных коробках установлены два камертона, различающиеся примерно на 1 Гц.
Ударные полосы PIRA 1000 3B60.11 P
PIRA 1000 3B60.15 P бит свистки
PIRA 200 3B60.20 P бьет по размеру Два звуковых трансформатора через межкаскадный звуковой трансформатор подаются на осциллограф и звуковой усилитель.PIRA 1000 3B60.40 P пульсация бак ударов
Связанные резонаторы 3B70.00 C
PIRA 200 3B70.10 P-связанные камертоны Два согласованных камертона установлены на резонансных коробках. Ударьте по одному, и другой тоже завибрирует.
PIRA 200 3B70.20 P-связанный динамик / камертоны Вбейте камертон в резонансную коробку с динамиком.
3C00.00 C АКУСТИКА
3C10.00 C Ухо
PIRA 1000 3C10.10 P модель уха
PIRA 500 3C10.20 P временное разрешение уха
PIRA 500 3C10.30 P костной проводимости
Шаг 3C20.00 C
ПИРА 200 3С20.Диапазон слышимости 10 P Используйте генератор, управляющий хорошей аудиосистемой, чтобы продемонстрировать диапазон слышимости.
Застежки-молнии PIRA 500 3C20.20 P
Весы для бутылок PIRA 500 3C20.25 P
Дисковая сирена PIRA 1000 3C20.30 P
PIRA 1000 3C20.40 P Колесо Савара
3C30.00 C Интенсивность и затухание
PIRA 500 3C30.20 P дБ измерители и рупор
PIRA 1000 3C30.21 P дБ измеритель и рупор
PIRA 1000 3C30.30 P громкость (телефоны и соны)
PIRA 1000 3C30.35 P слух -3 дБ
3C40.00 C Архитектурная акустика
PIRA 500 3C40.10 P Время реверберации
3C50.00 C Волновой анализ и синтез
PIRA 200 3C50.10 P Синтезатор Паско-Фурье Синтезатор Паско-Фурье позволяет создавать сигналы произвольной формы, содержащие до девяти гармоник.
Механический генератор прямоугольных импульсов PIRA 1000 3C50.15 P
PIRA 200 3C50.30 P Резонаторы Гельмгольца и микрофон Удерживайте небольшой микрофон отдельно от набора резонаторов Гельмгольца.
Спектр резонансной трубки PIRA 1000 3C50.35 P
PIRA 1000 3C50.40 P гармонические тона (вибрирующая струна)
PIRA 1000 3C50.50 P шум (розовый и белый)
ПИРА 1000 3С50.55 P различение гармоник на слух
PIRA 1000 3C50.70 P-волновой анализ (фильтр PASCO)
Анализатор спектра PIRA 1000 3C50.80 P
3C55.00 C Восприятие музыки и голос
PIRA 1000 3C55.20 P Шаг сложных тонов
PIRA 1000 3C55.25 P отсутствует фундаментальная
PIRA 1000 3C55.30 P разностные тона
PIRA 1000 3C55.35 P удары по сравнению с разностными тонами
PIRA 1000 3C55.40 P аккорды
PIRA 1000 3C55.45 P консонанс и диссонанс
ПИРА 500 3С55.50 П гамма
Камертоны PIRA 1000 3C55.55 P на резонансных коробках
ПИРА 1000 3С55.70 P тон качества
Клавиатура и осциллограф PIRA 1000 3C55.74 P
Форманты PIRA 1000 3C55.80 P
PIRA 1000 3C55.85 P фильтрация музыки и речи
3D00.00 C ИНСТРУМЕНТЫ
3D20.00 C Резонанс в струнах
Сонометр PIRA 200 3D20.10 P «Звуковой ящик со струнами, настраивающими устройствами и регулируемыми мостами».
PIRA 1000 3D20.20 P Режимы колебания струны на прицеле
Гитара и прицел PIRA 1000 3D20.21 P
PIRA 1000 3D20.50 P Эолова арфа
3D22.00 C Струнные инструменты
ПИРА 1000 3D22.10 П скрипка
ПИРА 1000 3D22.20 P виолончель в коробке для сигар
3D30.00 C Резонансные полости
PIRA 200 3D30.10 P Вертикальная резонансная трубка Вытяните стеклянную трубку из водяной бани, удерживая камертон за один конец.
PIRA 1000 3D30.15 P резонансная трубка с поршнем
Горизонтальная резонансная трубка PIRA 1000 3D30.16 P
PIRA 500 3D30.20 P открытые и закрытые трубы 256/512
PIRA 500 3D30.35 P bloogles / круговые тубы
PIRA 1000 3D30.40 P Резонаторы Гемгольца
PIRA 500 3D30.50 P Трубка Рубена
PIRA 1000 3D30.60 P Трубка Кундта
PIRA 200 3D30.70 Горючие трубки Горелка Бунзена нагревает экран в нижней части большой открытой вертикальной трубки.PIRA 1000 3D30.74 P регулируемые гудки
Приборы с воздушной колонной 3D32.00 C
PIRA 1000 3D32.10 P органные трубы
PIRA 1000 3D32.20 P органные трубы с отверстиями
PIRA 1000 3D32.25 P Трубы с открытым и закрытым концом
Свисток слайдовый PIRA 1000 3D32.30 P
Демонстрационная труба PIRA 1000 3D32.40 P
PIRA 1000 3D32.45 P Инструменты из ПВХ
3D40.00 C «Резонанс в пластинах, стержнях, солях»
Ксилофон PIRA 1000 3D40.10 P
Колебания прямоугольного стержня PIRA 1000 3D40.11 P
Пруток металлический высокочастотный PIRA 1000 3D40.12 P
ПИРА 1000 3D40.Музыкальные палочки 15 P
Музыкальные гвозди PIRA 1000 3D40.16 P
PIRA 200 3D40.20 P поющий стержень Удерживая длинный алюминиевый стержень посередине, погладьте его розовыми пальцами.
PIRA 200 3D40.30 P Пластина Chladni Ударьте или наклоните горизонтальную металлическую пластину, покрытую песком, касаясь края в различных узловых точках.
PIRA 1000 3D40.33 P пластина Хладни толщиной
ПИРА 1000 3Д40.35 П огневой стол
Головка барабана PIRA 500 3D40.40 P
Режимы пузырьковой мембраны PIRA 1000 3D40.45 P
Музыкальный кубок PIRA 1000 3D40.50 P
PIRA 500 3D40.55 P Разрушительный кубок
ПИРА 1000 3D40.65 П бычий рев
3D42.00 C Ударные инструменты
3D46.00 C Камертон
Камертон PIRA 1000 3D46.16 P
Регулируемая вилка PIRA 1000 3D46.22 P
3D50.00 C Электронные инструменты
Клавиатуры PIRA 500 3D50.10 P
3E00.00 C ВОСПРОИЗВЕДЕНИЕ ЗВУКА
3E20.00 C Громкоговорители
3E30.00 C Микрофоны
Усилители 3E40.00 C
Регистраторы 3E60.00 C
4000 C ТЕРМОДИНАМИКА
4A00.00 C ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА
4A10.00 C Термометрия
PIRA 500 4A10.10 P различные термометры
Термометр ртутный ПИРА 1000 4А10.15 П
ПИРА 1000 4А10.Термометр Галилея 20 П
Холестерические жидкие кристаллы PIRA 1000 4A10.50 P
4A20.00 C Расширение жидкости
PIRA 500 4A20.10 P Трубка Торчелли
PIRA 1000 4A20.30 P максимальная плотность воды
4A30.00 C Твердое расширение
Биметаллическая лента PIRA 200 4A30.10 P Полосы из разнородных металлов, соединенные вместе, сгибаются при нагревании.
Модель термостата PIRA 1000 4A30.11 P
PIRA 1000 4A30.15 P термостат катушки с проволокой - зиг
PIRA 200 4A30.20 P шары и кольцо "Кольцо с набором из двух мячей, один больше и один меньше размера.Нагрейте кольцо и наденьте поверх обоих. "
PIRA 500 4A30.30 P сломанный болт
Диски переходные PIRA 1000 4A30.40 P
PIRA 1000 4A30.50 P Расширение кварца и стекла
Провисающая проволока ПИРА 500 4А30.60 П
Нагревательные резинки PIRA 1000 4A30.80 P
4A40.00 C Низкие свойства материалов
PIRA 200 4A40.10 P «Свинцовый раструб, припаянная пружина» «Позвоните в свинцовый раструб после его замораживания в жидком азоте, охладите катушку припоя, чтобы получилась пружина».
Пружина припоя ПИРА 500 4А40.15 П
Молот ртутный ПИРА 1000 4А40.20 П
ПИРА 200 4А40.30 P Разрушение розетки и трубки «Охладите розу, трубку Урфера или гандбол в прозрачном сосуде с жидким азотом и разбейте его».
PIRA 1000 4A40.35 P крутая резинка
PIRA 1000 4A40.40 P вязкий спирт
4A50.00 C Жидкий гелий
4B00.00 C ТЕПЛО И ПЕРВЫЙ ЗАКОН
4B10.00 C Теплоемкость и удельная теплоемкость
PIRA 500 4B10.10 P вода и алюминий на горячей плите
PIRA 1000 4B10.15 P вода и масло на горячей плите
ПИРА 1000 4Б10.30 П плавильный воск
PIRA 1000 4B10.60 P Эксперимент Клемента и Десормеса
ПИРА 1000 4Б10.70 P Упругие свойства газов
4B20.00 C Конвекция
Конвекционная трубка PIRA 200 4B20.10 P Нагрейте одну сторону петли стеклянной трубки, наполненной водой, и добавьте немного чернил.
Конвекционные колбы PIRA 500 4B20.15 P
PIRA 1000 4B20.20 P двухкамерная конвекционная коробка
Дымоход конвекционный с заслонкой PIRA 1000 4B20.25 P
Конвекционный дымоход PIRA 1000 4B20.30 P с конфетти
Прогнозируемые конвекционные потоки PIRA 1000 4B20.40 P
PIRA 500 4B20.45 P обжечь руку
PIRA 1000 4B20.50 P Элемент Барнарда
4B30.00 C Проводимость
ПИРА 500 4Б30.Проводимость 10 P - падающие шары
PIRA 1000 4B30.12 P Проводимость - плавильный воск
ПИРА 500 4Б30.15 П плавильный парафин - скользящий указатель
PIRA 1000 4B30.20 P окрашенные стержни
PIRA 1000 4B30.25 P четыре стержня - теплопроводность
PIRA 1000 4B30.30 P медные и нержавеющие трубки
Сиденье для унитаза PIRA 1000 4B30.35 P
PIRA 1000 4B30.50 P Распространение тепла в медном стержне
4B40.00 C Излучение
PIRA 200 4B40.10 P Зажгите спичку Зажгите спичку в фокусе одного параболического отражателя с нагревательным элементом в фокусе другого отражателя.PIRA 500 4B40.20 P ИК-фокусировка
PIRA 1000 4B40.30 P Куб Лесли
PIRA 1000 4B40.40 P двухканальный излучатель
PIRA 1000 4B40.50 P избирательное поглощение и пропускание
Черно-белые термометры PIRA 1000 4B40.60 P
4B50.00 C Применение теплообмена
ПИРА 500 4Б50.10 П четыре термоса
PIRA 200 4B50.20 P Кипяток в бумажном стаканчике «Один бумажный стаканчик сожги, в другом вскипяти воду».
Водный баллон и спички PIRA 1000 4B50.25 P
PIRA 1000 4B50.30 P Эффект Лейденфроста
ПИРА 1000 4Б50.35 P палец в горячем масле
ПИРА 1000 4Б50.40 П обратный лейден мороз
PIRA 1000 4B50.60 P парниковый эффект
4B60.00 C Механический эквивалент тепла
PIRA 200 4B60.10 P Падение свинцовой дроби Бросьте мешок с дробью, несколько раз уроните и измерьте повышение температуры.
ПИРА 1000 4Б60.11 П трубка свинцовая инвертная
ПИРА 1000 4Б60.15 П молоток на свинце
Кривошип медный цилиндрический PIRA 1000 4B60.20 P
PIRA 1000 4B60.50 P лук и палка
Пожарная установка бойскаута ПИРА 500 4Б60.55 П бойскаут
PIRA 1000 4B60.70 Поппер для свиной пробки
4B70.00 C Адиабатические процессы
Шприц пожарный PIRA 500 4B70.10 P
Камера расширения Вильсона PIRA 500 4B70.20 P
PIRA 1000 4B70.25 P pop the cork охлаждение
4C00.00 C ИЗМЕНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ
4C10.00 C PVT Поверхности
PIRA 500 4C10.10 P PVT поверхности
4C20.00 C Фазовые переходы: жидкость-твердое вещество
ПИРА 1000 4С20.10 П переохлажденная вода
Ледяная бомба PIRA 500 4C20.20 P в жидком азоте
Регеляция PIRA 500 4C20.30 P
PIRA 500 4C20.35 P сжижение CO2
PIRA 500 4C20.40 P замораживание жидкого азота
Огнетушитель ПИРА 500 4С20.45 П
ПИРА 1000 4С20.55 P теплота раствора
PIRA 1000 4C20.60 P теплота кристаллизации
4C30.00 C Phase Changes: жидкость-газ
PIRA 200 4C30.10 P Кипячение путем охлаждения Охладить колбу с пробкой, наполненную теплой водой со льдом, до начала кипения.
ПИРА 1000 4С30.15 П кипячение при пониженном давлении
Газовая колонка ПИРА 1000 4С30.25 П
PIRA 1000 4C30.30 P баллоны с гелием и CO2 в жидком N2
Жидкий азот PIRA 1000 4C30.35 P в баллоне
4C31.00 C Охлаждение испарением
ПИРА 500 4С31.10 П криофильный
ПИРА 1000 4С31.20 P замораживание испарением
PIRA 200 4C31.30 P поющая птица «При охлаждении пар конденсируется, центр тяжести опускается до тех пор, пока птица не опрокинется, а угол g. Поднимается».
4C32.00 C Точка росы и влажность
Строп-психрометр ПИРА 1000 4С32.10 П
Ядра конденсации PIRA 1000 4C32.40 P
4C33.00 C Давление паров
PIRA 1000 4C33.10 P Давление паров в барометре
PIRA 1000 4C33.20 P сложение давлений паров
Кривая давления пара PIRA 1000 4C33.30 P для воды
Импульсное стекло PIRA 500 4C33.50 P
4C40.00 C Сублимация
PIRA 500 4C40.10 P сублимация диоксида углерода
Надувной баллон с CO2 PIRA 1000 4C40.15 P
4C45.00 C Изменения фаз: твердое - твердое
PIRA 1000 4C45.10 P фазовый переход в железе
Полиморфизм PIRA 1000 4C45.30 P
4C50.00 C Критическая точка
PIRA 500 4C50.10 P критическая точка CO2
PIRA 1000 4C50.20 P критическая опалесценция
PIRA 1000 4C50.40 P тройная точка водяной ячейки
4D00.00 C КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ
4D10.00 C Броуновское движение
PIRA 200 4D10.10 P Ячейка броуновского движения Рассмотрите камеру дыма под микроскопом.PIRA 1000 4D10.20 P Симулятор броуновского движения
Коллоидная суспензия ПИРА 1000 4Д10.30 П
PIRA 1000 4D10.40 P Подвеска сфер Dow
4D20.00 C Средний свободный пробег
PIRA 200 4D20.10 P Радиометр Крукса Поддельный радиометр откачивается до тех пор, пока длина свободного пробега не станет равной размеру системы.
PIRA 1000 4D20.20 P длина свободного пробега и давление
PIRA 1000 4D20.30 P Доска для вывода информации со средней длиной свободного пробега
4D30.00 C Кинетическое движение
Аппарат кинетической теории Ченко PIRA 500 4D30.10 P
PIRA 1000 4D30.11 P большой кинетический аппарат движения
ПИРА 500 4Д30.Симулятор молекулярного движения 20 P
Имитатор энергии PIRA 1000 4D30.21 P
Симулятор давления и объема PIRA 1000 4D30.22 P
PIRA 1000 4D30.23 P Моделирование свободного расширения
PIRA 1000 4D30.24 P Моделирование повышения температуры
Стеклянные бусины PIRA 1000 4D30.40 P
Вязкость жаровой трубы PIRA 1000 4D30.60 P
4D40.00 C Молекулярные размеры
Пленки из стериновой и олеиновой кислоты PIRA 1000 4D40.10 P
4D50.00 C Диффузия и осмос
PIRA 500 4D50.10 P ароматный пар - этилкетон
ПИРА 1000 4Д50.20 P диффузия через фарфор
PIRA 1000 4D50.45 P диффузия брома
PIRA 1000 4D50.50 P криофор брома
PIRA 1000 4D50.60 P диффузия в жидкостях - CuSO4
Проницаемая мембрана PIRA 500 4D50.70 P
Имитатор осмоса PIRA 1000 4D50.80 P
4E00.00 C ГАЗОВЫЙ ЗАКОН
4E10.00 C Постоянное давление
Термометр горячего воздуха PIRA 500 4E10.10 P
PIRA 1000 4E10.11 P тепловое расширение воздуха
PIRA 200 4E10.20 P баллоны в жидком азоте. Налейте жидкий азот в баллон, наполненный воздухом, пока он не схлопнется, а затем дайте ему снова нагреться.4E20.00 C Постоянная температура
PIRA 500 4E20.10 P квадратный дюйм шприц
Шприц и манометр PIRA 1000 4E20.15 P
PIRA 500 4E20.20 P Аппарат закона Бойля
PIRA 1000 4E20.30 P Закон Бойля с давлением в кране
Баллон PIRA 1000 4E20.40 P в вакууме
4E30.00 C Постоянный объем
Колба постоянного объема PIRA 200 4E30.10 P «Погрузила колбу с манометром абсолютного давления в кипящую воду, ледяную воду и жидкий азот».
Термометр постоянного объема PIRA 1000 4E30.20 P
4F00.00 C ЭНТРОПИЯ И ВТОРОЙ ЗАКОН
4F10.00 C Энтропия
PIRA 500 4F10.10 P разворот времени
ПИРА 1000 4Ф10.20 П шарики на сковороде
PIRA 500 4F10.30 P Трубка Хильша
ПИРА 500 4Ф10.40 П взрыв пыли
4F30.00 C Циклы нагрева
PIRA 200 4F30.10 P Двигатель Стирлинга Покажите работающий двигатель Стирлинга и его модель в разрезе.
Паровая машина ПИРА 500 4Ф30.20 П
PIRA 1000 4F30.30 P Трубка Хильша
PIRA 1000 4F30.40 P холодильник
Двигатель PIRA 1000 4F30.60 P Нитиноловый
Двигатель с резиновой лентой PIRA 1000 4F30.70 P
ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНИТИЗМ 5000 C
5A00.00 C ЭЛЕКТРОСТАТИКА
5A10.00 C Производство статического заряда
PIRA 200 5A10.10 P «стержни, мех и шелк» «ПВХ стержень и войлок, акриловый стержень и целлофан, с электроскопом Braun в качестве индикатора заряда»
Трибоэлектрическая серия ПИРА 1000 5А10.15 П
Электрофор ПИРА 500 5А10.20 П
ПИРА 1000 5А10.30 П электретный
PIRA 1000 5A10.35 P равный и разноименный заряды
Электростатический стержень и ткань PIRA 1000 5A10.37 P
Ртутно-стеклянная зарядная трубка PIRA 1000 5A10.40 P
Цирогенное пироэлектричество PIRA 1000 5A10.50 P
ПИРА 1000 5А10.55 П турмалин отопительно-охлаждающий
5A20.00 C Закон Кулона
PIRA 200 5A20.10 P-стержни и стержень «Когда один заряженный стержень находится на стержне, используйте другой с таким же или противоположным зарядом, чтобы показать притяжение или отталкивание».
PIRA 200 5A20.20 P пробковые шарики Подвесьте два маленьких пробковых шарика и покажите либо притяжение, либо отталкивание.
PIRA 1000 5A20.25 Электроскоп с мячом для настольного тенниса
ПИРА 1000 5А20.28 П пивная банка с пробковыми шариками
ПИРА 1000 5А20.30 Майларовый баллонный электроскоп
Электростатические шары ПИРА 1000 5А20.32 П на воздушном столе
Электростатические счетчики 5A22.00 C
ПИРА 500 5А22.Электроскоп 10 P Braun
Электроскоп для банки для безалкогольных напитков PIRA 1000 5A22.25 P
Электроскоп сусальным золотом PIRA 500 5A22.30 P
Электростатический вольтметр Кельвина ПИРА 1000 5А22.50 П
Электрометр ПИРА 1000 5А22.70 П
Электрополевая мельница ПИРА 1000 5А22.80 П
5A30.00 C Проводники и изоляторы
Проволока ПИРА 500 5А30.10 П против струны
Акриловые и алюминиевые стержни PIRA 1000 5A30.15 P
5A 40.00 C Индуцированный заряд
PIRA 200 5A40.10 P зарядка индукционным способом Зарядка индукционным способом двумя шарами на подставках с электроскопом для индикатора заряда.Зарядка электроскопа ПИРА 1000 5А40.15 П индукционным способом
PIRA 200 5A40.20 P Притягивание банки к заряженному стержню Обруч из легкого алюминия притягивается к заряженному стержню.
ПИРА 1000 5А40.25 П бумажные палочки на картоне
ПИРА 500 5А40.30 П "2" x 4 "" "
Аттракцион металлический стержневой ПИРА 500 5А40.35 П
PIRA 500 5A40.40 P отклонение струи воды
Принцип работы электростатического генератора ПИРА 1000 5А40.60 П
PIRA 500 5A40.70 P Капельница для воды по шкале Кельвина
5A50.00 C Электростатические машины
PIRA 200 5A50.10 P Машина Вимшерста Провернуть генератор Вимшерста.PIRA 1000 5A50.15 P Станок Топлера-Хольца
Электростатическая машина PIRA 500 5A50.20 P dirod
PIRA 200 5A50.30 P Генератор Ван де Граафа Покажите искры от генератора Ван де Граафа до ближайшего заземленного шара.
PIRA 1000 5A50.31 P Принципы Ван де Граафа
Электростатические машины Франклина PIRA 1000 5A50.50 P
5B00.00 C ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОЛЯ И ПОТЕНЦИАЛ
5B10.00 C Электрическое поле
PIRA 200 5B10.10 P «Волосы дыбом» «Стоя на изолированном табурете, зарядитесь генератором Ван де Граафа."
Стримеры PIRA 500 5B10.15 P Ван де Граафа
PIRA 200 5B10.25 P confetti (воздушная пшеница) «Конфетти (воздушная пшеница, пенополистирол арахис) вылетает из шара электростатического генератора».
Электрифицированные струны ПИРА 1000 5Б10.26 П
Электрические звонки ПИРА 1000 5Б10.30 П
Электростатический настольный теннис PIRA 500 5B10.35 P
Танк полевой пушистый ПИРА 500 5Б10.40 П
Полевая модель резинового листа PIRA 1000 5B10.70 P
5B20.00 C Закон Гаусса
PIRA 200 5B20.10 P Ведро для льда Фарадея "С помощью испытательного самолета и электроскопа покажите, что заряд находится на внешней стороне полого проводника."
PIRA 1000 5B20.15 P Ведро со льдом Фарадея на электроскопе
Электроскоп PIRA 500 5B20.30 P в клетке
Электроскоп PIRA 1000 5B20.31 P в клетке / Wimshurst
Радиостанция PIRA 200 5B20.35 P в клетке Поместите клетку из проволочной сетки над радиоприемником.
5B30.00 C Электростатический потенциал
ПИРА 500 5Б30.10 П поверхностная плотность заряда - шары
PIRA 1000 5B30.20 P заряженный яйцевидный
Молниеотвод PIRA 200 5B30.30 P Вставьте сферу и точку одинаковой высоты между горизонтальными металлическими пластинами, заряжаемыми Wimshurst.
ПИРА 500 5Б30.35 очков P и мяч с Ван де Граафом
ПИРА 500 5Б30.40 П ветровая электрическая
Вертушка PIRA 500 5B30.50 P
Электрофильтр Коттрелла PIRA 500 5B30.60 P
5C00.00 C ЕМКОСТЬ
Конденсаторы 5C10.00 C
Образцы конденсаторов PIRA 500 5C10.10 P
PIRA 200 5C10.20 P Конденсатор с параллельными пластинами Измените расстояние между заряженными конденсаторами с параллельными пластинами, когда он подсоединен к электроскопу.
PIRA 1000 5C10.21 P аккумулятор и отделяемый конденсатор
PIRA 1000 5C10.30 P зависимость емкости от площади
ПИРА 1000 5С10.Роторный конденсатор 35 P
5C20.00 C Диэлектрик
Конденсатор PIRA 200 5C20.10 P с диэлектриком Вставьте и удалите диэлектрик из заряженного конденсатора с параллельными пластинами, когда он присоединен к электроскопу.
Гелиевый диэлектрик PIRA 1000 5C20.17 P
PIRA 1000 5C20.20 Усилие P на диэлектрике
PIRA 1000 5C20.25 P притяжение заряженных пластин
Разделяемый конденсатор PIRA 200 5C20.30 P «Конденсатор заряжается, разбирается, пропускается, собирается и разряжается искрой».
Связанный заряд PIRA 1000 5C20.35 P
ПИРА 1000 5С20.Ток смещения 60 P
5C30.00 C Энергия, запасенная в конденсаторе
PIRA 1000 5C30.10 P Лейденская банка и Вимшерст
Взрывной конденсатор ПИРА 1000 5С30.15 П
PIRA 200 5C30.20 P закорачивает конденсатор. Зарядите большой электролитический конденсатор (5000 mfd) до 120 В и закоротите с помощью отвертки.
PIRA 200 5C30.30 P зажечь лампочку с конденсатором Зарядите большой электролитический конденсатор и подключите его к лампе.
Грузоподъемный груз ПИРА 1000 5С30.35 П с конденсатором
PIRA 1000 5C30.40 P серия / параллельные лейденские банки
ПИРА 1000 5С30.42 P последовательные / параллельные конденсаторы
PIRA 1000 5C30.50 P Маркс и Кокрофт-Уолтон
Остаточный заряд PIRA 1000 5C30.60 P
5D00.00 C СОПРОТИВЛЕНИЕ
Характеристики сопротивления 5D10.00 C
Ассортимент резисторов PIRA 500 5D10.10 P
Характеристические сопротивления PIRA 500 5D10.20 P
Модель сопротивления PIRA 500 5D10.40 P
PIRA 1000 5D10.50 P текущая модель с Wimshurst
5D20.00 C Удельное сопротивление и температура
Проволочная катушка PIRA 200 5D20.10 P в жидком азоте Лампа светится ярче, когда катушка последовательного сопротивления погружена в жидкий азот.ПИРА 1000 5Д20.15 П пламя и жидкий азот
PIRA 200 5D20.20 Чугунная проволока в пламени Нагрейте бухту железной проволоки последовательно с батареей и лампой, и лампа погаснет.
Карбоновые и вольфрамовые лампы PIRA 500 5D20.30 P
Термисторы PIRA 1000 5D20.50 P
PIRA 500 5D20.60 P проводимость в стекле при высоких температурах
5D30.00 C Проводимость в растворах
ПИРА 500 5Д30.10 П проводимость через электролиты
ПИРА 1000 5Д30.13 П струна для соленой воды
PIRA 1000 5D30.20 P миграция ионов
ПИРА 1000 5Д30.30 П рассольное свечение
5D40.00 C Проводимость в газах
PIRA 200 5D40.10 P Лестница Якоба Дуга возникает между ушными электродами кролика, прикрепленными к высоковольтному трансформатору.
ПИРА 1000 5Д40.20 П проводимость газообразных ионов
PIRA 1000 5D40.30 P ионизация по радиоактивности
ПИРА 1000 5Д40.40 П кондуктивность от горячей проволоки
ПИРА 1000 5Д40.42 П термоэмиссионный
PIRA 1000 5D40.50 P неоновая лампа
PIRA 1000 5D40.80 P рентгеновская ионизация
5E00.00 C ЭЛЕКТРОМОБИЛЬНАЯ СИЛА И ТОК
5E20.00 C Электролиз
PIRA 500 5E20.10 P электролиз воды
5E30.00 C Покрытие
PIRA 1000 5E30.10 P Медная оплавка чугуна
Гальваническая медь PIRA 500 5E30.20 P
Серебряный кулонметр PIRA 1000 5E30.40 P
5E40.00 C Элементы и батареи
PIRA 500 5E40.10 P Зависимость ЭДС от материала электрода
PIRA 1000 5E40.20 Гальванический элемент
PIRA 500 5E40.25 P лимонный аккумулятор / гальванический элемент
PIRA 500 5E40.60 P свинцово-кислотный простой аккумулятор
PIRA 500 5E40.70 P внутреннее сопротивление батарей
PIRA 1000 5E40.75 P слабый и хороший аккумулятор
5E50.00 C Термоэлектричество
ПИРА 200 5Е50.Термопара 10 P «Два соединения железо-медь, одно во льду, а другое в пламени, подключены к гальванометру».
Термоэлектрический магнит ПИРА 500 5Э50.30 П
PIRA 1000 5E50.60 P Эффект Пельтье
5E60.00 C Пьезоэлектричество
Кристалл кварца PIRA 500 5E60.10 P соскоб
Пьезоэлектрический разрядник PIRA 500 5E60.20 P
Пьезоэлектрическая пушка ПИРА 1000 5Э60.25 П
PIRA 1000 5E60.30 P зависимость напряжения от напряжения
Пьезоэлектрический динамик PIRA 1000 5E60.40 P
5F00.00 C ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА
5F10.00 C Закон Ома
ПИРА 200 5Ф10.10 Закон Ома Измерьте ток и напряжение в простой цепи. Измените напряжение или сопротивление.
PIRA 1000 5F10.15 P аналог закона Ома
ПИРА 1000 5Ф10.20 П падение потенциала по проводу
Падение потенциала PIRA 1000 5F10.25 P с помощью Wimshurst
5F15.00 C Мощность и энергия
PIRA 1000 5F15.10 P электрический уравнитель тепла
PIRA 500 5F15.20 P плита для хот-догов
Предохранитель ПИРА 1000 5Ф15.30 П с лампой 30в
Предохранитель ПИРА 1000 5Ф15.35 П при увеличении нагрузки
ПИРА 1000 5Ф15.40 П падения напряжения в домашних проводах
ПИРА 1000 5Ф15.45 P IR2 потери
5F20.00 C Анализ цепи
PIRA 200 5F20.10 P Закон Кирхгофа для измерения напряжения Измерьте напряжения вокруг трех резисторов и цепи батареи.
PIRA 500 5F20.15 P Обрыв тока
PIRA 1000 5F20.20 P суперпозиция тока
PIRA 1000 5F20.25 P взаимностью
Потенциометр PIRA 1000 5F20.30 P
PIRA 1000 5F20.40 P Мост Уитстона
Лампа PIRA 1000 5F20.45 P Мост Уитстона
PIRA 200 5F20.50 P последовательные и параллельные лампочки Плата лампочек с переключателями позволяет конфигурировать несколько комбинаций последовательных и параллельных ламп.Плата лампочки ПИРА 1000 5Ф20.51 П - 12 В
PIRA 1000 5F20.55 P последовательные и параллельные резисторы
PIRA 1000 5F20.60 P выравнивает сопротивление
5F30.00 C RC-схемы
Конденсатор PIRA 200 5F30.10 P и лампочка «Большой электролитический конденсатор, лампочка и источник постоянного тока 120 В, соединенные последовательно, показывают большую постоянную времени».
PIRA 1000 5F30.15 P Постоянная времени RC на гальванометре
PIRA 500 5F30.20 P Постоянная времени RC на приборе
PIRA 1000 5F30.50 P последовательные и параллельные конденсаторы
PIRA 1000 5F30.60 Осциллятор релаксации P неона
5F40.00 C Инструменты
PIRA 1000 5F40.10 P чувствительность и удельное сопротивление гальв.
PIRA 1000 5F40.20 P оцинк. как амперметр и вольтметр
ПИРА 1000 5Ф40.21 П нагрузка по вольтметру
5G00.00 C МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
5G10.00 C Магниты
Магниты PIRA 500 5G10.10 P в ассортименте
Магнитный камень ПИРА 1000 5Г10.15 П
Магнитный камень ПИРА 1000 5Г10.16 П подвесной
PIRA 500 5G10.20 P сломать магнит
ПИРА 1000 5Г10.30 П Что такое магнит?
PIRA 1000 5G10.50 P конфигурация магнитов с наименьшей энергией
5G20.00 C Магнитные домены и намагничивание
ПИРА 500 5Г20.10 P Эффект Баркгаузена
Феррооптический гранат PIRA 500 5G20.20 P
Модель магнитного домена PIRA 200 5G20.30 P Набор маленьких стрелок компаса показывает доменные структуры.
ПИРА 1000 5Г20.45 П наведенные магнитные полюса
PIRA 500 5G Стальной пруток 20,50 фунтов
Пруток из пермаллоя PIRA 500 5G20.55 P
PIRA 1000 5G20.60 P намагничивание по току
ПИРА 1000 5Г20.61 П намагничивание контактом
ПИРА 1000 5Г20.62 П размагничивание молотком
Электромагнит ПИРА 500 5Г20.70 П - подъемник
Электромагнит ПИРА 1000 5Г20.71 П
ПИРА 1000 5Г20.72 P большой электромагнит
PIRA 1000 5G20.75 Сохранение
5G30.00 C Парамагнетизм и диамагнетизм
PIRA 500 5G30.10 P парамагнетизм и диамагнетизм
PIRA 1000 5G30.15 P вытяните образец
PIRA 1000 5G30.20 P парамагнетизм жидкого кислорода
5G40.00 C Гистерезис
Петля гистерезиса PIRA 500 5G40.10 P на осциллографе
PIRA 1000 5G40.50 P гистерезис отходящего тепла
5G45.00 C Магнитострикция и магнеторы
Магнитострикционный резонанс ПИРА 1000 5Г45.10 П
ПИРА 1000 5Г45.30 П Магнитострикция никелевой проволоки
ПИРА 1000 5Г45.70 P магнитосопротивление
5G50.00 C Температура и магнетизм
PIRA 500 5G50.10 P точка Кюри
PIRA 1000 5G50.15 P Никель Кюри
Термомагнитный двигатель PIRA 1000 5G50.20 P
Диспрозий PIRA 1000 5G50.25 P в жидком азоте
PIRA 200 5G50.50 P Эффект Мейснера Охлаждение сверхпроводника, и магнит плавает над ним из-за магнитного отталкивания.
5H00.00 C МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ И СИЛЫ
5h20.00 C Магнитные поля
Магнитная скрепка ПИРА 500 5х20.10 П стрелка
ПИРА 500 5х20.15 П игла для погружения
ПИРА 200 5х20.20 Эффект Пэрстеда Исследуйте поле вокруг длинного провода с помощью стрелки компаса.
Магнит PIRA 200 5х20.30 P и железные опилки. Присыпьте железными опилками стеклянный лист, помещенный поверх стержневого магнита.
ПИРА 1000 5х20,50 П площадь контакта
ПИРА 1000 5х20,55 П зазор и напряженность поля
ПИРА 1000 5х20.60 П шунтирующий магнитный поток
Магнитное экранирование ПИРА 1000 5х20.61 П
Магнитное экранирование ПИРА 1000 5х20.65 П
5h25.00 C Поля и течения
PIRA 200 5х25.10 Опилки из железа вокруг проволоки. Опилки из железа насыпают вокруг вертикальной проволоки, проходящей через зубец листа пексигласа.ПИРА 1000 5х25.13 П линейка правая
ПИРА 1000 5х25.15 П Анимация закона Био-Савара
ПИРА 1000 5х25.20 П Проволока параллельная и железные опилки
ПИРА 1000 5х25.25 П провода встречно-параллельные и стальные опилки
PIRA 200 5h25.40 P Соленоид и железные опилки Соленоид намотан через кусок оргстекла для использования с железными опилками на диапроекторе.
PIRA 200 5х25.50 P Поле тороида. Железные опилки показывают поле тороида, намотанного на лист оргстекла.
5:30 C Силы на магнитах
ПИРА 200 5ч30.Магниты 10 P на шарнире «Один магнит помещается на шарнир, другой используется для притяжения или отталкивания первого».
ПИРА 1000 5х30.15 П Ломать силовые линии
ПИРА 500 5х30.20 Пневитационные магниты
ПИРА 1000 5х30.23 П Центрально левитирующие магниты
Магниты линейно-левитирующие ПИРА 1000 5х30.24 П
PIRA 1000 5h30.30 P закон обратных квадратов
Весы PIRA 1000 5h30.35 P с обратноквадратичным законом
PIRA 1000 5h30.40 P обратный четвертый закон - диполи
PIRA 1000 5h30.50 P обратный седьмой закон - магнит / утюг
5х35.00 C Магнит / Электромагнит Взаимодействие.Магнит ПИРА 1000 5х35.10 П в катушке
Прыгающий магнит ПИРА 1000 5х35.20 П
ПИРА 1000 5х35.25 Р усилие на сердечнике соленоида
Глобус на магнитном подвесе ПИРА 1000 5х35.30 П
5ч40.00 C Сила движущихся зарядов
Электронно-лучевая трубка ПИРА 200 5х40.10 П Отклонить луч в открытом ЭЛТ с помощью магнита.
ПИРА 1000 5х40.15 П изгиб электронного пучка
ПИРА 200 5х40.20 П э / м трубка Покажи луч маленькой э / м трубки в катушках Гельмгольца на тв. Ручной магнит дает штопор.
Зеркало магнитное ПИРА 1000 5х40.25 П
ПИРА 1000 5х40.Вращающаяся плазма 30 P
Насос электромагнитный ПИРА 1000 5х40.50 П
ПИРА 1000 5х40.55 ионный двигатель
5h50.00 C Сила тока в проводах
PIRA 200 5х50.10 P параллельные провода Длинные вертикальные параллельные провода притягиваются или отталкиваются в зависимости от направления тока.
ПИРА 200 5х50.15 П взаимодействующие катушки Две подвесные петли притягиваются или отталкиваются в зависимости от направления тока.
ПИРА 500 5х50.20 П имитация пинч-эффекта
Нить накала и магнит ПИРА 1000 5х50.23 П с переменным / постоянным током
ПИРА 1000 5х50.25 П танцующая спираль
ПИРА 200 5х50.30 P прыгающий провод. Провод помещается в подковообразный магнит и подключается к батарее. Проволока выскакивает из магнита.
Катушка прыгающая ПИРА 1000 5х50.35 П
ПИРА 1000 5х50.36 П провод длинный в поле
PIRA 500 5h50.40 P текущий баланс
ПИРА 500 5х50.50 П Колесо Барлоу
ПИРА 1000 5х50.70 П Мотор Ампера
5H50.00 C Крутящие моменты на катушках
Гальванометр модели PIRA 500 5H50.10 P
PIRA 1000 5H50.20 P Сила на токовую петлю
PIRA 1000 5H50.25 P короткие и длинные катушки в поле
Дипольная петля ПИРА 1000 5Х50.35 П на длинном проводе
ПИРА 1000 5Н50.Катушка 45 P вращается над магнитом
5J00.00 C ИНДУКТИВНОСТЬ
5J10.00 C Самостоятельная индуктивность
Ассортимент индукторов PIRA 500 5J10.10 P
PIRA 500 5J10.20 P задняя ЭДС - лампочка
PIRA 1000 5J10.30 P обратная ЭДС - искра
5J20.00 C LR Схемы
PIRA 200 5J20.10 P Постоянная времени RL на осциллографе Показать постоянную времени RL на осциллографе.
Лампы PIRA 200 5J20.20 P включены последовательно или параллельно с инд. Зацепите лампочки последовательно с большим электромагнитом.
5J30.00 C Цепи RLC - DC
PIRA 500 5J30.10 P RLC вызывной сигнал
5K00.00 C ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ
5К10.00 C Наведенные токи и силы
Направляющая скольжения PIRA 500 5K10.10 P
ПИРА 500 5К10.15 П "проволока, магнит и гальванометр"
Модель ленточной головки ПИРА 1000 5К10.16 П
ПИРА 200 5К10.20 П «Катушка индукционная с магнитом, гальв.» Магнит перемещается в катушку с проволокой, прикрепленную к гальванометру, и выходит из нее.
Катушки ПИРА 1000 5К10.21 П 10/20/40 с магнитом
ПИРА 500 5К10.25 П "катушка и лампа, магнит"
Индукция PIRA 200 5K10.30 P с катушками и батареей «Подсоедините одну катушку к гальванометру, вторую - к батарее и переключателю ответвлений.Используйте стержень для увеличения сцепления ».
Катушки индукционные с сердечником ПИРА 1000 5К10.40 П
PIRA 1000 5K10.48 P маятник с токовой связью
Индуктор заземляющий ПИРА 500 5К10.60 П
Скакалка ПИРА 1000 5К10.65 П
ПИРА 1000 5К10.70 П Что измеряет вольтметр?
5K20.00 C Вихревые токи
PIRA 200 5K20.10 P Вихревые токи в маятнике «Медный лист и гребень, кольцо и разорванное кольцо качаются через большой электромагнит».
PIRA 1000 5K20.15 P Маятник с вихревым демпфированием
ПИРА 1000 5К20.20 П лист алюминиевый падающий
ПИРА 200 5К20.25 Магниты P в вихревых трубках «Бросьте магнит и манекен в стеклянные и алюминиевые трубки, затем переключитесь. Магнит из Al медленно падает».
ПИРА 1000 5К20.26 П Катушка отталкивания Фарадея
Прыгающее кольцо PIRA 200 5K20.30 P Сплошное алюминиевое кольцо на вертикальном трансформаторе подпрыгивает, а разрезное - нет.
ПИРА 500 5К20.40 П Вихретоковый левитатор
ПИРА 1000 5К20.42 П Диск Араго
PIRA 1000 5K20.50 P шар вращающийся
Электромагнитный выключатель тазов ПИРА 1000 5К20.65 П
Трансформаторы 5К30.00 С
ПИРА 500 5К30.10 П намотка трансформатора
ПИРА 1000 5К30.13 P струна для соленой воды
ПИРА 500 5К30.20 П рассеиваемый трансформатор / лампочка
Трансформатор вертикальный ПИРА 1000 5К30.30 П
ПИРА 1000 5К30.35 П светильник подводный
ПИРА 1000 5К30.40 П гвоздь приварной
PIRA 1000 5K30.60 P реакция вторичного на первичный
5К40.00 С Двигатели и генераторы
Двигатель постоянного тока ПИРА 1000 5К40.10 П
ПИРА 1000 5К40.15 П Мотор Фарадея
ПИРА 500 5К40.20 П Генераторы постоянного и переменного тока на гальванометре
Генераторы постоянного и переменного тока PIRA 500 5K40.25 P на объекте
Двигатель / генератор PIRA 200 5K40.40 P Большой двигатель / генератор переменного / постоянного тока имеет как контактные, так и разъемные кольца.PIRA 1000 5K40.45 Электродвигатель / генератор со сдвоенным электродвигателем
Ручной генератор PIRA 200 5K40.80 P Используйте ручной генератор, чтобы зажечь обычную лампочку.
Велогенератор ПИРА 1000 5К40.83 П
Торможение под нагрузкой генератора ПИРА 1000 5К40.85 П
5L00.00 C ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
5L10.00 C Импеданс
Индуктивный дроссель PIRA 500 5L10.10 P
PIRA 1000 5L10.20 P, емкостное сопротивление
ПИРА 1000 5Л10.30 П реактивное емкостное сопротивление
5L20.00 C Цепи LCR - AC
PIRA 500 5L20.10 P RLC - разности фаз
ПИРА 1000 5Л20.18 P управляемая цепь LRC
PIRA 500 5L20.20 P RLC - резонансный
5L30.00 C Фильтры и выпрямители
Мостовой выпрямитель ПИРА 500 5Л30.10 П
Пира 500 5л30.20 П вертлюжок мигающий
5M00.00 C ПОЛУПРОВОДНИКИ И ТРУБКИ
5M10.00 C Полупроводники
PIRA 200 5M10.10 P Напряжение Холла Измерьте поперечный потенциал большого прямоугольника из смещенного германия, легированного азотом, в магнитном поле.
ПИРА 1000 5М10.50 П диод
PIRA 1000 5M10.71 P brillouin / компасная матрица
Транзисторный усилитель ПИРА 1000 5М10.90 П
5М20.00 C Пробирки
Тлеющий разряд ПИРА 1000 5М20.10 П
Газоразрядные трубки специального назначения ПИРА 1000 5М20.20 П
5N00.00 C ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
5N10.00 C Линии передачи и антенны
Линия передачи модели ПИРА 1000 5Н10.10 П
ПИРА 1000 5Н10.15 П линейная модель ВН
Линия электропередачи модели ПИРА 1000 5Н10.20 П - фазы
PIRA 500 5N10.40 P отражения в коаксиальном кабеле
PIRA 500 5N10.50 P Провода Lecher
ПИРА 1000 5Н10.55 П стоячие СВЧ волны
ПИРА 500 5Н10.60 П излучение диполя
5Н20.00 C Катушка Тесла
Индукционная катушка PIRA 200 5N20.10 P Маленькая портативная индукционная катушка.
PIRA 200 5N20.25 P Ручной Тесла и лампа Зажгите люминесцентную лампу, прикоснувшись к ручной катушке Тесла.
Катушка Тесла PIRA 1000 5N20.40 P
Лампа люминесцентная накаливания ПИРА 500 5Н20.50 П
Катушка тесла и спиннер PIRA 1000 5N20.55 P
PIRA 500 5N20.60 P скин-эффект
Катушка и спиннер Тесла PIRA 1000 5N20.75 P
PIRA 200 5N20.80 P Катушка Тесла и вертушка Установите вертушку на вторичную обмотку катушки Тесла.
5Н30.00 C Электромагнитный спектр
PIRA 200 5N30.10 P проецирует спектр Проецируйте белый свет через призму с высокой дисперсией.
Передатчик и приемник СВЧ PIRA 500 5N30.30 P
PIRA 1000 5N30.50 P ИК-камера и устройство дистанционного управления
ИК-приборы управления ПИРА 1000 5Н30.52 П
6000.01 C ОПТИКА
6A00.00 C ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ОПТИКА
6A01.00 C Скорость света
PIRA 200 6A01.10 P скорость света Продемонстрируйте скорость света методом разности хода с помощью импульсного генератора и быстрого осциллографа.
ПИРА 1000 6А01.20 P скорость света - два пути
PIRA 1000 6A01.30 P скорость света - вращающееся зеркало
6A02.10 C 02. Распространение по прямой линии
ПИРА 1000 6А02.10 П свет в вакууме
ПИРА 1000 6А02.15 П прямолинейное распространение - тени
ПИРА 1000 6А02.35 П меловая пыль
6A10.00 C Отражение от плоских поверхностей
Оптика школьная ПИРА 500 6А10.10 П - плоское зеркало
Диск оптический ПИРА 1000 6А10.11 П с плоским зеркалом
Лазер PIRA 500 6A10.15 P и плоское зеркало
ПИРА 1000 6А10.18 П Отражение микроволн
PIRA 500 6A10.20 P диффузное и зеркальное отражение
ПИРА 1000 6А10.Отражение от алюминиевой фольги 22 P
PIRA 1000 6A10.25 Отражение в баке пульсации
ПИРА 500 6А10.30 П куб угловой
ПИРА 1000 6А10.31 П большой угловой куб
PIRA 1000 6A10.37 P разворот чётности в зеркале
Зеркала угловые PIRA 500 6A10.40 P
ПИРА 500 6А10.45 П зеркала параллельные
PIRA 500 6A10.50 P Зеркало полного обзора
ПИРА 500 6А10.60 П свеча холодная
ПИРА 1000 6А10.65 П зеркальный полупрозрачный корпус
6A20.00 C Отражение от искривленных поверхностей
Оптика для школьной доски PIRA 1000 6A20.10 P - изогнутые зеркала
Диск оптический PIRA 1000 6A20.11 P с изогнутыми зеркалами
ПИРА 500 6А20.15 P параллельные лазеры и изогнутые зеркала
PIRA 1000 6A20.20 P сферическая аберрация в зеркале
PIRA 500 6A20.30 P зеркало и роза
PIRA 1000 6A20.35 P мираж зрительного нерва
ПИРА 500 6А20.40 П проецируемая стрела с зеркалом
PIRA 1000 6A20.41 P проекционная нить с зеркалом
ПИРА 500 6А20.45 П зеркала выпуклые и вогнутые
PIRA 1000 6A20.60 P энергия в фокусе
6A40.00 C Показатель преломления
PIRA 500 6A40.10 P кажущаяся глубина с ТВ
PIRA 500 6A40.20 P бахрома
ПИРА 500 6А40.30 P Чеширский кот
ПИРА 1000 6А40.40 P переменный показатель преломления бака
ПИРА 1000 6А40.45 Мираж
ПИРА 1000 6А40.50 П "масло, вода, лазер"
PIRA 1000 6A40.60 P Шлирен изображение
ПИРА 1000 6А40.70 П песочное пиво
6A42.00 C Преломление на плоских поверхностях
Оптика школьная ПИРА 500 6А42.10 П - преломление
Диск оптический ПИРА 1000 6А42.11 П со стеклянным блоком
PIRA 200 6A42.20 P рефракционный резервуар Вращайте луч света в резервуаре с водой, содержащей некоторое количество флуоресцеина.
ПИРА 1000 6А42.21 П Рефракционный бак Накамара
Модель преломления PIRA 1000 6A42.30 P - прокатка
ПИРА 1000 6А42.35 P пульсация рефракции в резервуаре
ПИРА 500 6А42.40 П копейка в чашке
ПИРА 1000 6А42.43 П свет в танк
Палочка PIRA 500 6A42.45 P в воде
PIRA 1000 6A42.47 P Преломление акрилового / свинцового стекла
PIRA 1000 6A42.50 P минимальный угол отклонения
Комплект из трех призм PIRA 1000 6A42.51 P
Парафиновая призма PIRA 1000 6A42.55 P и микроволны
6A44.00 C Полное внутреннее отражение
Оптика для школьной доски PIRA 200 6A44.10 P Несколько лучей света проходят через крупномасштабные оптические элементы.
ПИРА 1000 6А44.11 П «Диск оптический с призмой, полукруг»
ПИРА 500 6А44.Большой пластиковый рефракционный бак 20 П
ПИРА 1000 6А44.25 П Колесо Снеллиуса
PIRA 1000 6A44.30 Бак пульсации P общий внутр. исх.
Лазер PIRA 200 6A44.40 P и волоконная оптика Сияйте лазером в изогнутый пластиковый стержень.
Оптический тракт ПИРА 1000 6А44.41 П в волокнах
ПИРА 1000 6А44.42 П украсть сигнал
PIRA 1000 6A44.45 P струя воды и световод
PIRA 200 6A44.50 P свет под поверхностью Подводный свет освещает порошок на поверхности воды, образуя центральное пятно света.
PIRA 1000 6A44.55 P шар черный стал серебристым
6A46.00 C Радуга
ПИРА 500 6А46.10 П радуга
Радужная модель ПИРА 1000 6А46.20 П
PIRA 1000 6A46.30 P Диск оптический со сферической линзой
6A60.00 C Тонкая линза
Оптика для школьной доски PIRA 500 6A60.10 P - тонкая линза
Диск оптический PIRA 1000 6A60.11 P с тонкой линзой
PIRA 500 6A60.15 P выпуклая линза резервуара пульсации
PIRA 1000 6A60.16 P вогнутая линза с резервуаром пульсации
Параллельные лазеры и линзы PIRA 500 6A60.20 P
PIRA 200 6A60.30 P Проекция с тонкой линзой Проецируйте нить лампы накаливания с тонкой линзой.
ПИРА 1000 6А60.31 P проецируемая стрелка с линзой
Увеличение объектива PIRA 1000 6A60.35 P
PIRA 1000 6A60.45 Положение виртуального изображения P
PIRA 500 6A60.50 P точечные отверстия, проецируемые линзой
PIRA 1000 6A60.60 P парафиновые линзы и микроволны
6A61.00 C Точечное отверстие
PIRA 1000 6A61.10 P точечная проекция
ПИРА 500 6А61.20 П камера-обскура
6A65.00 C Толстая линза
PIRA 500 6A65.10 P улучшение изображения с остановкой
Диск оптический PIRA 1000 6A65.15 P - круглая стеклянная пластина
PIRA 500 6A65.20 P хроматическая аберрация
PIRA 500 6A65.30 P бочко-подушкообразный дисторшн
ПИРА 1000 6А65.31 P внеосевое искажение
PIRA 1000 6A65.35 P астигматизм и искажение
PIRA 500 6A65.40 P сферическая аберрация
ПИРА 1000 6А65.52 П заполняемая воздушная линза
PIRA 1000 6A65.70 P Линза Френзеля
6A70.00 C Оптические инструменты
Модель микроскопа ПИРА 500 6А70.10 П
Модели телескопов ПИРА 500 6А70.20 П
Модель камеры PIRA 500 6A70.30 P
Модель проектора PIRA 1000 6A70.35 P
6B00.00 C ФОТОМЕТРИЯ
6B 10.00 C Яркость
Доска шахматная PIRA 500 6B10.10 P
Модель с обратным квадратом PIRA 200 6B10.15 P «Пирамида из проволочного каркаса соединяет области 1, 4 и 16 единиц."
PIRA 1000 6B10.20 P Закон обратных квадратов с фотометром
Фотометр парафиновый блочный ПИРА 500 6Б10.30 П
Фотометр пятен смазки PIRA 1000 6B10.35 P
Теневой фотометр Рамфорда PIRA 1000 6B10.40 P
PIRA 1000 6B10.50 P Глобус матовый - поверхностная яркость
ПИРА 1000 6Б10.55 П шары матовые
6B30.00 C Радиационное давление
Радиометр ПИРА 1000 6Б30.10 П - кварцевое волокно
6B40.00 C Чёрные тела
PIRA 200 6B40.10 P variac и лампочка Измените напряжение на лампочке мощностью 1 кВт с помощью вариатора, чтобы показать изменение цвета в зависимости от температуры.PIRA 500 6B40.20 P отверстие в коробке
Углеродный блок PIRA 1000 6B40.25 P
Углеродный стержень PIRA 1000 6B40.26 P
Регистратор X-Y спектра PIRA 1000 6B40.40 P
ПИРА 1000 6Б40.41 П ИК-спектр на гальванометре
PIRA 1000 6B40.45 P ИК-камера и проецируемый спектр
PIRA 1000 6B40.50 P ИК-камера и паяльник
PIRA 1000 6B40.55 P спроектировать sprectrum и изменить температуру
6C00.00 C ДИФФРАКЦИЯ
6C10.00 C Дифракция через одну щель
PIRA 200 6C10.10 P с одинарной щелью и лазером Просветите лазерный луч через одиночные щели различного размера.PIRA 1000 6C10.12 P Корнельская пластина - одинарная щель
PIRA 200 6C10.15 P Регулируемая прорезь и лазер Направляйте лазерный луч через регулируемую прорезь.
PIRA 1000 6C10.20 P прорезь для двух пальцев
PIRA 1000 6C10.30 P щель на матрице фотодиодов
PIRA 1000 6C10.50 P Микроволновая дифракция
6C20.00 C Дифракция вокруг объектов
PIRA 200 6C20.10 P Пятно Араго (Пуассона) Посветите лазерным лучом на маленький шарик и посмотрите на дифракционную картину.
PIRA 500 6C20.15 P дифракция на острие лезвия
PIRA 500 6C20.20 P дифракция на тонкой проволоке
ПИРА 1000 6С20.22 P тень иглы
PIRA 500 6C20.30 P точечная дифракция
PIRA 1000 6C20.40 P линза с зонной пластиной
6D00.00 C ПОМЕХИ
6D10.00 C Помехи от двух источников
Интерференционная модель ПИРА 1000 6Д10.05 П
PIRA 200 6D10.10 P с двойной прорезью и лазером Просветите лазерный луч через двойные прорези разной ширины и разного расстояния.
PIRA 1000 6D10.11 P Корнельская пластина - две щели
PIRA 1000 6D10.15 P двойная щель на X-Y самописце
ПИРА 1000 6Д10.17 П двойная щель на матрице фотодиодов
PIRA 1000 6D10.20 P Двухщелевая интерференционная микроволновая печь
ПИРА 1000 6Д10.25 P микроволновые помехи от двух источников
ПИРА 1000 6Д10.35 П пульсация танка несогласованность
6D15.00 C Помехи поляризованного света
6D20.00 C Решетки
PIRA 200 6D20.10 P Количество прорезей Направляйте лазерный луч через различное количество прорезей с одинаковым интервалом.
Решетки и лазер ПИРА 500 6Д20.15 П
Спектры проекции PIRA 500 6D20.20 P с решеткой
Скрещенные решетки и лазер PIRA 500 6D20.50 P
Двумерные решетки и лазер ПИРА 500 6Д20.55 П
PIRA 1000 6D20.56 P Обычные и неправильные узоры
ПИРА 1000 6Д20.59 P случайные множественные решетки
6D30.00 C Тонкие пленки
PIRA 200 6D30.10 P Кольца Ньютона Отражают белый свет от колец Ньютона на стене.
Интерференция мыльной пленки PIRA 200 6D30.20 P Отражает белый свет от мыльной пленки на экране.
Воздушный клин PIRA 500 6D30.30 P
PIRA 500 6D30.40 P Слюдяной лист Поля
Интерференционные фильтры ПИРА 1000 6Д30.60 П
6D40.00 C Интерферометры
PIRA 200 6D40.10 P Интерферометр Майкельсона Используйте интерферометр Майкельсона либо с лазером, либо с белым светом.
ПИРА 1000 6Д40.15 P интерференционных полос со звуком
СВЧ интерферометр ПИРА 500 6Д40.20 П
6F00.00 C ЦВЕТ
6F10.00 C Синтез и анализ цвета
Цветная коробка PIRA 500 6F10.10 P
Цветные фильтры PIRA 500 6F10.20 P
PIRA 1000 6F10.25 P вращающийся цветной диск
PIRA 1000 6F10.30 P рекомбинирует спектр
PIRA 1000 6F10.33 P Чистота спектра
PIRA 1000 6F10.45 P комплементарная тень
Фильтрованный спектр PIRA 1000 6F10.50 P
PIRA 1000 6F10.55 Спектры поглощения в полосе P
PIRA 1000 6F10.75 P цветов в спектральном свете
6F30.00 C Дисперсия
PIRA 1000 6F30.10 P дисперсионная кривая призмы
6F40.00 C Рассеяние
PIRA 200 6F40.10 P sunset Пропустите луч белого света через резервуар с водой с центрами рассеяния от раствора масла в спирте.
Рассеивающая оптическая керамика ПИРА 1000 6Ф40.20 П
PIRA 1000 6F40.50 P Рассеяние микроволн
6H00.00 C ПОЛЯРИЗАЦИЯ
6h20.00 C Дихроичная поляризация
ПИРА 200 6х20.10 П поляроиды на диапроекторе Покажите поляризацию с двумя листами поляроида и парой солнцезащитных очков на диапроекторе.ПИРА 200 6х20.20 П микроволновая поляризация Удерживайте сетку из параллельных проводов в микроволновом луче и вращайте сетку.
ПИРА 500 6х20.30 П поляризация - механическая модель
ПИРА 1000 6х20,40 П поляроиды, разрезанные под 45 градусов
6h30.00 C Поляризация отражением
PIRA 200 6h30.10 P Угол Брюстера Вращайте поляриодный фильтр в луче, который отражается под углом Брюстера от стекла на экран.
ПИРА 1000 6х30.15 П микроволновый угол Брюстера
ПИРА 500 6х30.20 П поляризация двойным отражением
ПИРА 1000 6h30.Конус Брюстера 30 P
ПИРА 500 6х30,40 П стопка тарелок
6h40.00 C Круговая поляризация
ПИРА 500 6х40.10 П три поляроида
Парикмахерская PIRA 500 6х40.30 П
ПИРА 200 6х40,40 П Сироп Каро Вставьте трубку с жидким сахаром между скрещенными поляроидами.
ПИРА 1000 6х40.70 П СВЧ оптическое вращение
ПИРА 1000 6х40,80 П вращение Фарадея
6h45.00 C Двулучепреломление
PIRA 200 6h45.10 P два кристалла кальцита Используйте второй кристалл кальцита, чтобы показать поляризацию обыкновенного и необыкновенного лучей.ПИРА 1000 6х45.15 П кальцит и поляроид на ОН
ПИРА 1000 6х45.17 Двулучепреломление оргстекла оргстекло
ПИРА 500 6х45.40 П четвертьволновая пластина
ПИРА 1000 6х45.45 П пластинка полуволновая
ПИРА 200 6х45,50 Пластмасса напряжений P Набор пластиковых фигур, изогнутых между скрещенными поляриодами.
ПИРА 1000 6х45.53 П бабочка. и т.п.
ПИРА 500 6х45.55 П целлофан между поляризаторами
ПИРА 1000 6х45.65 П ЖК-элемент между поляроидами
6H50.00 C Поляризация рассеянием
ПИРА 500 6Н50.10 П закат с поляризаторами
ПИРА 1000 6Н50.Деполяризация 30 P диффузным отражением
PIRA 1000 6H50.90 P Кисть Хайдингера
6J00.00 C ГЛАЗ
6J10.00 C Глаз
PIRA 500 6J10.10 P глазковая модель
PIRA 1000 6J10.30 P мертвая зона
PIRA 1000 6J10.40 P инверсия изображения сетчатки
PIRA 1000 6J10.80 P Разрешающая способность глаза
Разрешающая способность PIRA 1000 6J10.81 P с ТВ
6J11.00 C Физиология
PIRA 1000 6J11.10 P Усталость сетчатки - цветной диск
PIRA 1000 6J11.20 P зрительное утомление
PIRA 1000 6J11.30 P Постоянство зрения
ПИРА 1000 6J11.50 P невозможных треугольников
PIRA 1000 6J11.70 P дальтонизм
6P00.00 C ЛАЗЕРЫ - ПЕРЕХОД НА 9B62.XX
6Q00.00 C СОВРЕМЕННАЯ ОПТИКА
6Q10.00 C Голография
Голограммы PIRA 200 6Q10.10 P Показать голограмму.
PIRA 1000 6Q10.20 P в классе голограмм
Демонстрации PIRA 1000 6Q12.10 P Abbe
6Q20.00 C Физическая оптика
7000 C СОВРЕМЕННАЯ ФИЗИКА
7A00.00 C КВАНТОВЫЕ ЭФФЕКТЫ
7A10.00 C Фотоэлектрический эффект
PIRA 200 7A10.10 P Фотоэлектрический эффект в цинке Используйте УФ-свет для разряда чистой цинковой пластины, установленной на электроскопе.Фотоэлектрическая зарядка PIRA 1000 7A10.12 P
PIRA 1000 7A10.15 P открытие фотоэффекта
PIRA 500 7A10.30 P останавливающий потенциал
Фотоэлектрический порог PIRA 1000 7A10.35 P
Солнечные элементы PIRA 1000 7A10.40 P
Сравнение фотопроводимости PIRA 1000 7A10.50 P и термобатареи
PIRA 1000 7A10.60 P рекомбинация носителей и время жизни
7A15.00 C Нефтяная капля Millikan
PIRA 1000 7A15.10 P Капля масла Millikan
Модель капли масла PIRA 1000 7A15.20 P Millikan
7A20.00 C Эффект Комптона
PIRA 500 7A20.10 P Эффект Комптона на MCA
7A50.00 C Волновая механика
Проникновение оптического барьера PIRA 500 7A50.10 P
ПИРА 500 7А50.20 П барьер проникновения СВЧ
Пленка вибрационная ПИРА 1000 7А50.30 П
PIRA 200 7A50.40 P круговой вибрирующий провод Возбуждает круговой провод на звуковых частотах с помощью электромагнитного привода для создания стоячих волн.
Дополнительное правило PIRA 1000 7A50.50 P
PIRA 1000 7A50.90 P Ящики для теорем Белла Мермина
7A55.00 C Дуальность частиц / волн
PIRA 1000 7A55.10 P аналогия звука волны / частицы
PIRA 1000 7A55.15 Модель P волна / частица с игральными костями
ПИРА 1000 7А55.Однофотонная интерференция 20 P
7A60.00 C Рентгеновская и электронная дифракция
PIRA 200 7A60.10 P Электронная дифракция Кольца или пятна показаны со старой электронографической трубкой Велча.
PIRA 500 7A60.15 P Индексы Миллера
Дифракционная модель PIRA 1000 7A60.20 P
ПИРА 1000 7А60.30 П "электрон" "Пуассоново пятно" ""
Полевой эмиссионный электронный микроскоп PIRA 1000 7A60.40 P
PIRA 500 7A60.50 P Микроволновая брэгговская дифракция
PIRA 1000 7A60.60 P пульсационный резервуар Брэгговская дифракция
PIRA 1000 7A60.90 P рентгеновская дифракция
ПИРА 1000 7А60.Рентгеновская трубка 95 P
7A70.00 C Конденсированное вещество
PIRA 1000 7A70.10 P аналог джозефсоновского перехода
PIRA 1000 7A70.20 P Простая демонстрация эффекта Джозефсона
PIRA 1000 7A70.30 P F-образный диффузор
7B00.00 C АТОМНАЯ ФИЗИКА
7B10.00 C Спектры
PIRA 200 7B10.10 Линейные спектры P и решетки учащихся Попросите учащихся просмотреть линейные источники через реплики решеток.
PIRA 1000 7B10.10 P студенческие решетки и линейные источники
PIRA 1000 7B10.15 P-линейчатые спектры с большой решеткой
Спектральные линии проекта ПИРА 1000 7Б10.20 П
7B11.00 C Поглощение
PIRA 500 7B11.10 P Поглощение / выброс натрия
ПИРА 1000 7Б11.17 П пламенные соли
PIRA 500 7B11.20 P спектральное поглощение натрием
ПИРА 1000 7Б11.25 П проектируется поглощение пламени
ПИРА 1000 7Б11.30 П Тень от паров ртути
7B13.00 C Резонансное излучение
Триболюминесценция ПИРА 1000 7Б13.05 П
ПИРА 500 7Б13.10 Фиодное резонансное излучение
Паровая балка натрия ПИРА 1000 7Б13.20 П
PIRA 1000 7B13.40 P УФ-спектр по флуоресценции
PIRA 500 7B13.50 P флуоресценция и фосфоресценция
ПИРА 1000 7Б13.55 P люминесценция
7B20.00 C Тонкое расщепление
PIRA 500 7B20.10 P Зеемановское расщепление ртутью
PIRA 1000 7B20.15 P Zeeman - натриевое пламя в магните
PIRA 500 7B20.20 P Stern-Gerlach
Модель кристалла Штерна-Герлаха PIRA 1000 7B20.25 P
PIRA 500 7B20.30 P ESR - низкое поле
PIRA 500 7B20.40 P Мёссбауэра
PIRA 1000 7B20.45 P Мёссбауэровская модель
7B30.00 C Потенциал ионизации
PIRA 1000 7B30.10 P потенциал ионизации ртути
PIRA 500 7B30.20 P Франк-Герца
Модель возбужденных состояний PIRA 1000 7B30.40 P
7B35.00 C Электронные свойства
ПИРА 1000 7Б35.Разряд 10 P при низких давлениях
PIRA 1000 7B35.40 P Мальтийский крест
Лопастное колесо PIRA 1000 7B35.50 P
Плазменная трубка PIRA 1000 7B35.75 P
Атомные модели 7B50.00 C
Электронно-орбитальные модели ПИРА 500 7Б50.10 П
Периодическая диаграмма PIRA 500 7B50.50 P
7D00.00 C ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА
7D10.00 C Радиоактивность
PIRA 200 7D10.10 Счетчик Гейгера и образцы Слушайте счетчик Гейгера при тестировании радиоактивных образцов.
Период полураспада флип-монеты PIRA 1000 7D10.15 P
Период полураспада PIRA 1000 7D10.20 P с изотопным генератором
ПИРА 1000 7Д10.25 P радон в воздухе
Загрязнение ПИРА 1000 7Д10.30 П нейтронным источником
PIRA 500 7D10.40 P вековое равновесие
ПИРА 1000 7Д10.45 П электрический аналог распада
ПИРА 1000 7Д10.50 П кубик на накладку
Период полураспада при подбрасывании монеты PIRA 1000 7D10.55 P
Диапазон и поглощение PIRA 500 7D10.60 P
Космические лучи PIRA 1000 7D10.80 P
7D20.00 C Ядерные реакции
Мышеловки PIRA 500 7D20.10 P
PIRA 1000 7D20.15 P Матч цепные реакции
Домино PIRA 1000 7D20.20 P цепная реакция
Детекторы частиц 7D30.00 C
ПИРА 1000 7Д30.05 Детекторы P Ludlum
Счетчик Гейгера PIRA 1000 7D30.10 P nixie
Детектор тепловых нейтронов ПИРА 1000 7Д30.15 П
Альфа-детектор ПИРА 500 7Д30.20 П
Камера искровая ПИРА 1000 7Д30.25 П
PIRA 500 7D30.50 P Камера Вильсона
PIRA 200 7D30.60 P Диффузионные облачные камеры Диффузионные камеры с сухим льдом.
Фотографии пузырьковой камеры PIRA 500 7D30.80 P
7D 40,00 C ЯМР
Модель гироскопа ЯМР PIRA 1000 7D40.10 P
Спектрометр спинового эха PIRA 500 7D40.30 P
7D50.00 C Модели ядра
PIRA 500 7D50.10 P Резерфордовское рассеяние
ПИРА 1000 7Д50.20 P анимация рассеяния Резерфорда
PIRA 1000 7D50.30 P Модель Томпсона
ПИРА 1000 7Д50.46 П дефект массы
7E00.00 ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ
7E10.00 C Разное.
Таблица основных частиц PIRA 500 7E10.10 P
Программа для фундаментальных частиц PIRA 1000 7E10.15 P
7F00.00 C ОТНОСИТЕЛЬНОСТЬ
7F10.00 C Специальная теория относительности
Преобразователь PIRA 1000 7F10.10 P Lorentz
Пульсирующий бак PIRA 1000 7F10.20 P - сдвоенный источник
Ролик из поролона PIRA 1000 7F10.25 P
PIRA 500 7F10.60 P Преобразование Лоренца
ПИРА 500 7Ф10.65 P Hewitt Film
ПИРА 1000 7Ф10.66 П Величественный часовой механизм
7F20.00 C Общая теория относительности
8000 C АСТРОНОМИЯ
8A00.00 C ПЛАНЕТАРНАЯ АСТРОНОМИЯ
8A10.00 C Механика солнечной системы
PIRA 200 8A10.10 P Модель Оррери Механическая модель внутренних планет.
PIRA 500 8A10.15 P день и ночь
PIRA 1000 8A10.20 P зенит местного значения
PIRA 200 8A10.25 P фазы луны Рассмотрите шар, освещенный далеким источником света, с помощью телекамеры, когда угол между шаром и светом меняется.
Модели PIRA 500 8A10.30 P eclipse
ПИРА 1000 8А10.40 P земля с булавочной головкой
Астрономическая модель горизонта PIRA 1000 8A10.50 P
ПИРА 1000 8А10.51 П Цинелий
Модель ретроградного движения PIRA 200 8A10.55 P Два шара, соединенных стержнем, закрепленным через один шар и скользящими по другой орбите на обычном фикусе.
Орбита кометы PIRA 1000 8A10.65 P
PIRA 200 8A10.80 P небесная сфера Простая модель небесной сферы сделана из круглодонной колбы. Фотографий.
8A20.00 C Геология планет
Глобусы PIRA 1000 8A20.10 P
Кратер ПИРА 500 8А30.10 П
8B00.00 C ЗВЕЗДНАЯ АСТРОНОМИЯ
8B10.00 C Разное.
Моделирование переменной звезды PIRA 1000 8B10.10 P
Имитатор звездной величины PIRA 1000 8B10.20 P
PIRA 1000 8B10.40 P рассеяние вперед и назад
Отскок ядра сверхновой звезды PIRA 500 8B10.50 P
PIRA 1000 8B10.60 P запись пульсара
Модель пульсара PIRA 1000 8B10.65 P
8C00.00 C КОСМОЛОГИЯ
8C10.00 C Модели Вселенной
PIRA 200 8C10.10 P Расширяющаяся Вселенная Протяните резиновый шланг, продетый через пять больших шариков из пенополистирола.
PIRA 1000 8C10.11 P Расширяющаяся Вселенная на белой доске
ПИРА 1000 8С10.Надувной баллон 15 P
PIRA 1000 8C10.20 P пузырьковая вселенная
Модель галактики PIRA 1000 8C10.30 P
PIRA 1000 8C10.40 P Бутылка Клейна
PIRA 1000 8C10.45 P Лента Мебиуса
PIRA 1000 8C10.50 P седловидная форма
8C20.00 C Черные дыры
PIRA 1000 8C20.10 P поверхность черной дыры
Мембранный стол PIRA 500 8C20.20 P
Гравитационная линза ПИРА 500 8С20.40 П
Галактическая линза PIRA 500 8C20.45 P
9A00.00 C ОБЪЕКТ
9A10.00 C Инструменты для классной доски
Компас PIRA 1000 9A10.10 P
Транспортир ПИРА 1000 9А10.12 П
Шаблон угловой PIRA 1000 9A10.31 P
ПИРА 1000 9А10.35 шаблонов синусоидальной волны P
9A20.00 C Аудио
Беспроводной микрофон PIRA 1000 9A20.10 P
PIRA 1000 9A20.11 P несколько беспроводных микрофонов
ПИРА 1000 9А20.15 П шнур микрофонный
Многокабельные микрофоны PIRA 1000 9A20.16 P
ПИРА 1000 9А20.20 П проигрыватель компакт-дисков
Аудиокассета ПИРА 1000 9А20.30 П
ПИРА 1000 9А20.40 П фонограф
PIRA 1000 9A20.50 P катушка на катушку
9A30.00 C Слайд-проекторы
Грохот мобильный ПИРА 1000 9А30.05 П
Проектор PIRA 1000 9A30.10 P 35 мм
ПИРА 1000 9А30.11 П два проектора 35 мм
ПИРА 1000 9А30.15 П Осталось 35 мм
ПИРА 1000 9А30.Фонарный проектор 20 P
9A34.00 C Кинопроекторы
Проектор PIRA 1000 9A34.10 P 16 мм
Петлевой кинопроектор PIRA 1000 9A34.20 P
Проектор PIRA 1000 9A34.30 P super 8
Проектор PIRA 1000 9A34.35 P 8 мм
ПИРА 1000 9А34.40 П кинопроектор
9A36.00 C Проекторы оверхед
ПИРА 1000 9А36.10 П диапроектор
PIRA 1000 9A36.15 P два проектора OH
PIRA 1000 9A36.30 P для записи на рулонах пленки
9A38.00 C Видео и компьютерная проекция
ПИРА 1000 9А38.10 П ТВ стол (цвет)
ПИРА 1000 9А38.11 П ТВ стол (ч / б)
ПИРА 1000 9А38.15 P штатив для телевизора (цветной)
ПИРА 1000 9А38.16 П ТВ штатив (ч / б)
PIRA 1000 9A38.17 P штатив TV (ИК)
Видеопроектор PIRA 1000 9A38.20 P
ЖК-панель ПИРА 1000 9А38.21 П
Цветная ЖК-панель PIRA 1000 9A38.22 P
Классные мониторы PIRA 1000 9A38.25 P
Монитор ПИРА 1000 9А38.26 П на тележке
Видеодиск PIRA 1000 9A38.30 P
Кассетная дека PIRA 1000 9A38.40 P VHS
ПИРА 1000 9А38.45 П "3/4" "кассетная дека"
IBM-клон PIRA 1000 9A38.50 P
PIRA 1000 9A38.65 P Mac
9A40.00 C Фотография
9A50.00 C "X-Y, Самописцы диаграмм"
9A60.00 C Здания
9A65.00 C Музеи
9A70.00 C Справочные материалы
9A73.00 C Несекретные демонстрации
9A75.00 C Философия
9A80.00 C Пленки
9A85.00 C Компьютерные программы
9B00.00 C ЭЛЕКТРОННЫЙ
9B10.00 C Таймеры
9B15.00 C Датчики положения и скорости
9B17.00 C Источники звука
9B18.00 C Звуковые извещатели
9B20.00 C Схемы / Компоненты / Инст.
9B30.00 C Генераторы функций
Осциллографы 9B37.00 C
9B40.00 C Продвинутые инструменты
9B50.00 C Источники питания
9B60.00 C Источники света
ПИРА 1000 9Б60.10 П еозин мистер
9B61.00 C Световые пути стали видимыми
Лазеры 9Б62.00 С
9B65.00 C Микроволновая печь
9B90.00 C Компьютерный интерфейс
9C00.00 C МЕХАНИЧЕСКИЙ
Моторы 9C10.00 C
9C20.00 C Насосы
9C25.00 C Вакуум
9C30.00 C Воздушная поддержка
9C35.00 C Ripple Tank
9C40.00 C Другое


 

(PDF) Ультразвук улучшает сычужные свойства молока

Была обнаружена корреляция между меньшим размером частиц

и наличием растворимых агрегатов во фракции супернатанта

обработанного ультразвуком молока и более коротким временем коагуляции после

добавка сычужного фермента к этому молоку.Другие показали, что молоко

с меньшими мицеллами казеина имеет более высокую скорость гелеобразования, индуцированного сычужным ферментом

, более короткое время гелеобразования или более высокую прочность геля [40–42]. Исследование

молока с естественными вариациями размера мицелл казеина

показало, что более сильные гели, индуцированные сычужным ферментом, образуются в молоке

с меньшими мицеллами природного казеина [43]. В этой работе физические эффекты кавитации

приводят к меньшему среднему размеру частиц, а

– к увеличению присутствия растворимых агрегатов в молоке.Это вызовет на

увеличение общей площади поверхности частиц казеина в молоке

. Наша предыдущая работа показала, что агрегаты и нативные мицеллы казеина

имели схожие дзета-потенциалы, что свидетельствует о том, что распределение

-казеина на поверхности мицелл сохранялось в ультра-

-индуцированных звуком агрегатах. [20]. Следовательно, ожидается, что уменьшение размера мицеллы казеина

и присутствие более мелких казеиноподобных мицеллоподобных агрегатов, индуцированных ультразвуком-

, усилит образование

геля сычужного фермента.Это включает более короткое время до начала гелеобразования в обработанном ультразвуком молоке с более высокой скоростью твердения. Кроме того, небольшой размер мицелл позволил более компактное расположение гелеобразующих частиц

, что может привести к более

межмицеллярным связям и, как следствие, образованию более прочного геля.

Другой фактор, который может способствовать увеличению плотности геля

, – это вызванное ультразвуком изменение гидрофобности поверхности

белков, как показали другие исследования [44].

4. Выводы

Это исследование показало, что сычужные свойства (время сычужного фермента

, плотность сычужного творога и сетка сычужного фермента) в молоке, которое

было обработано ультразвуком при pH 8,0 и повторно доведено до pH 6,7, были значительными.

значительно изменилось по сравнению с молоком без ультразвуковой обработки или с молоком

, обработанным ультразвуком при pH 6,7. Эти превосходные сычужные свойства составили

, что связано с уменьшением размера частиц в молоке и возможными

изменениями гидрофобности белка, вызванными физическими

эффектами кавитации при применении низкочастотного ультразвука.

Измененные сычужные свойства могут иметь преимущества при производстве сыра

, такие как уменьшение времени производства сырного творога или

увеличение плотности сырного творога.

Ссылки

[1] D.B. Hyslop, Ферментативная коагуляция молока, в: P.F. Fox, P.L.H. Максуини

(ред.), Advanced Dairy Chemistry, Academic Press / Plenum, Kluwer, 2003, стр.

839–878.

[2] Н. Бансал, П.Ф. Fox, P.L.H. McSweeney, Агрегация измененных сычужным ферментом мицелл казеина

при низких температурах, J.Agric. Food Chem. 55 (2007) 3120–3126.

[3] Дж. Чой, Д.С. Хорн, Дж. А. Люси, Влияние концентрации нерастворимого кальция на коагуляционные свойства молока

сычужного фермента, J. ​​Dairy Sci. 90 (2007) 2612–2623.

[4] J.A. Люси, М.Е. Джонсон, Д.С. Хорн, Приглашенный обзор: перспективы на основе

реологии и текстурных свойств сыра, J. ​​Dairy Sci. 86 (2003)

2725–2743.

[5] R.I.T.U. Мишра, С. Говиндасами-Люси, Дж. Люси, Реологические свойства гелей, индуцированных сычужным ферментом

в процессе коагуляции и резки: влияние условий обработки

, J.Текстура Stud. 36 (2005) 190–212.

[6] A.C.M. Ван Хойдонк, Х.Г. Хагедум, И.Дж. Boerrigter, pH-Induced Physico-

химические изменения мицелл казеина в молоке и их влияние на сычужный зачаток. I.

Влияние подкисления на физико-химические свойства, Neth. Milk Dairy J. 40

(1987) 281–296.

[7] П. Зун, Т. Ванвлит, П. Вальстра, Реологические свойства обезжиренных сычужных ферментов

гелей молока. 2. Влияние температуры, Нет. Молоко Молочное J.42 (1988) 271–294.

[8] П. Зун, Т. Ванвлит, П. Вальстра, Реологические свойства обезжиренных сычужных ферментов

гелей молока. 3. Влияние кальция и фосфата, Нет. Milk Dairy J. 42 (1988)

295–312.

[9] T.J. Мейсон, Л. Панивник, Дж. П. Лоример, Использование ультразвука в пищевой технологии,

Ультразвук. Sonochem. 3 (1996) S253 – S260.

[10] B.K. Тивари, Т.Дж. Мейсон, П.Дж. Каллен, К. Бриеш, В. Валдрамидис, Ультразвук

обработка жидких пищевых продуктов, в: П.Дж. Каллен, Б.К. Тивари, В. Валдрамидис (ред.),

Новые тепловые и нетермические технологии для жидких пищевых продуктов, Academic

Press, Амстердам, 2012, стр. 135–165.

[11] T.G. Лейтон, Явления заселения пузырьков в акустической кавитации, Ультразвук.

Sonochem. 2 (1995) 123–136.

[12] П.Р. Гогате, В.С. Суткар, А. Пандит, Сонохимические реакторы: важная конструкция

и соображения масштабирования с особым акцентом на гетерогенные системы

, Chem.Англ. J. 166 (2011) 1066–1082.

[13] П.Р. Гогате, И.З. Ширгаонкар, М. Сивакумар, П. Сентилкумар, Н.П. Vichare,

Кавитационные реакторы: оценка эффективности с использованием модельной реакции, AIChE J. 47

(2001) 2526–2538.

[14] К. Ясуи, Т. Тузиути, Дж. Ли, Т. Козука, А. Товата, Диапазон окружающего радиуса для

активного пузырька в сонолюминесценции и сонохимических реакциях, J. Chem.

Phys. 128 (2008) 184705.

[15] М. Тейлор, Т.Ричардсон, Антиоксидантная активность обезжиренного молока: эффект обработки ультразвуком,

J. Dairy Sci. 63 (1980) 1938–1942.

[16] N.H.A. Нгуен, С.Г. Анема, Влияние обработки ультразвуком на свойства обезжиренного молока

, используемого для образования кислотных гелей, Innovative Food Sci. Emerg. Technol. 11

(2010) 616–622.

[17] А. Шанмугам, Дж. Чандрапала, М. Ашоккумар, Влияние ультразвука на физические и функциональные свойства обезжиренного молока

, Innovative Food Sci.

Emerg. Technol. 16 (2012) 251–258.

[18] M. Villamiel, P. de Jong, Влияние ультразвука высокой интенсивности и тепла

обработка в непрерывном потоке на жир, белки и нативные ферменты молока, J. ​​

Agric. Food Chem. 48 (2000) 472–478.

[19] Дж. Чандрапала, G.J.O. Мартин, Б. Зису, С.Е. Кентиш, М. Ашоккумар, Влияние ультразвука

на целостность мицелл казеина, J. ​​Dairy Sci. 95 (2012) 6882–6890.

[20] З. Лю, П. Джулиано, Р.P.W. Уильямс, Дж. Ньер, М.А. Огюстен, Ультразвуковые эффекты на

сборку мицелл казеина в восстановленном обезжиренном молоке, J. Dairy Res. (2014),

http://dx.doi.org/10.1017/S00220290721.

[21] A. Madadlou, M.E. Mousavi, Z. Emam-djomeh, M. Ehsani, D. Sheehan,

Разрушение повторно собранных мицелл казеина при различных значениях pH,

Ultrason. Sonochem. 16 (2009) 644–648.

[22] А. Мададлоу, М.Э. Мусави, З. Эмам-джомех, М. Эхсани, Д.Sheehan,

Сравнение pH-зависимого сонодеструкции повторно собранных мицелл казеина

ультразвуком 35 и 130 кГц, J. Food Eng. 95 (2009) 505–509.

[23] A. Madadlou, Z. Emam-djomeh, M.E. Mousavi, M. Mohamadifar, M. Ehsani,

Поведение кислотно-индуцированного гелеобразования обработанных ультразвуком растворов казеина, Ultrason.

Sonochem. 17 (2010) 153–158.

[24] Ф. Табатабайе, А. Мортазави, А.Г. Эбади, Эффект мощного ультразвука и изменение микроструктуры мицеллы казеина в йогурте

, Asian J.Chem. 21 (2009)

1589–1594.

[25] M. Villamiel, E.H. ван Хамерсвельд, П. де Йонг, Обзор: влияние обработки ультразвуком

на качество молочных продуктов, Milchwissenschaft 54 ​​(1999)

69–73.

[26] Г. Марчезини, С. Бальзан, Ф. Монтемурро, Л. Фасолато, И. Андригетто, Влияние одного только ультразвука

или сочетания ультразвука с CO

2

на химический состав

, сыр- свойства и сенсорные свойства сырого молока,

Innovative Food Sci.Emerg. Technol. 16 (2012) 391–397.

[27] A.E. Alegria, Y. Lion, T. Kondo, P. Riesz, Сонолиз водных растворов поверхностно-активных веществ

: исследование межфазной области кавитационных пузырьков с помощью спиновой ловушки,

J. Phys. Chem. 93 (1989) 4908–4913.

[28] Й. Хемар, М.А. Огюстин, Л.Дж. Ченг, П. Сангуансри, П. Свиергон, Влияние обработки импульсным электрическим полем

на размер частиц и вязкость молока и молочных концентратов

, Milchwissenschaft 66 (2011) 126–128.

[29] Дж. Чандрапала, Б. Зису, М. Палмер, С. Кентиш, М. Ашоккумар, Влияние ультразвука

на термические и структурные характеристики белков в восстановленном концентрате сывороточного белка

, Ultrason. Sonochem. 18 (2011)

951–957.

[30] Т.П. Guinee, C.B. Gorry, D.J. О.Каллаган, Б. OKennedy, N. OBrien, Влияние состава

и некоторых технологических обработок на свойства молока коагуляции сычужным ферментом

, Int.J. Dairy Technol. 50 (1997) 99–106.

[31] М. Олдист, К. Маллинс, Б. О’Брайен, Т. Гуини, Сравнение Formagraph

и реометрии низкоамплитудных колебаний деформации как методов оценки коагуляционных свойств сычужного фермента коровьего молока

, Milchwissenschaft 56 (2001)

89–92.

[32] М. Ашоккумар, Д. Сунартио, С. Кентиш, Р. Моусон, Л. Саймонс, К. Вилху, К.

Верстег, Модификация пищевых ингредиентов с помощью ультразвука для улучшения функциональности

: предварительное исследование на модельной системе, Innovative Food Sci.

Emerg. Technol. 9 (2008) 155–160.

[33] Ф. Дж. Трухильо, К. Кнёрзер, Подход к компьютерному моделированию струйного акустического потока

и тепловыделения, индуцированного низкочастотными мощными ультразвуковыми рупорными реакторами

, Ultrason. Sonochem. 18 (2011) 1263–1273.

[34] S.G. Anema, Роль каппа-казеина в ассоциации денатурированных белков сыворотки

с мицеллами казеина в подогретом восстановленном обезжиренном молоке, J. Agric. Продукты питания

Chem.55 (2007) 3635–3642.

[35] T. Wade, J.K. Битти, W.N. Rowlands, M.A. Augustin, Electroacoustic

определение размера и дзета-потенциала мицелл казеина в обезжиренном молоке, J.

Dairy Res. 63 (1996) 387–404.

[36] R.P.W. Уильямс, Л. Д’Ат, Б. Зису, Роль агрегации белка в термической устойчивости

при производстве сухого молока, Dairy Sci. Technol. 88 (2008)

121–147.

[37] Л. Донато, Д.Г. Далглиш, Влияние pH нагрева на качественный и

количественный составы сывороток восстановленного обезжиренного молока и на механизмы образования растворимых агрегатов

, J.