Сера какая теплопроводность: Теплопроводность, плотность серы и ее свойства
alexxlab | 14.12.2022 | 0 | Разное
Теплопроводность шестифтористой серы | Мир сварки
Содержание
- Теплопроводность шестифтористой серы
- Литература
Теплопроводность шестифтористой серы
| T, K | λ·103 |
|---|---|
| 200 | 4,53 |
| 250 | 9,1 |
| 300 | 13,2 |
| 350 | 16,8 |
| 400 | 20,3 |
| 450 | 23,8 |
| 500 | 26,7 |
| 550 | 29,8 |
| 600 | 32,7 |
| 650 | 35,4 |
| 700 | 38,1 |
| 750 | 40,6 |
| 800 | 43,2 |
| 850 | 46,3 |
| 900 | 48,8 |
| 1000 | 54,0 |
| T, K | λ·103, при p, МПа | |||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 0,1 | 1 | 3 | 5 | 10 | 15 | 20 | 30 | 40 | 50 | 60 | 70 | 80 | 90 | |
| 230 | — | 75,7 | 77,0 | 78,2 | 80,9 | 83,2 | 86,5 | 91,8 | 96,7 | 101 | 105 | 108 | 112 | 116 |
| 240 | — | 73,7 | 75,0 | 76,2 | 78,7 | 81,2 | 84,6 | 89,8 | 94,7 | 98,8 | 103 | 107 | 111 | 115 |
| 260 | 10,2 | 68,5 | 69,8 | 71,1 | 74,1 | 78,8 | 80,4 | 85,9 | 90,8 | 95,0 | 99,5 | 104 | 108 | 112 |
| 280 | 11,6 | 13,7 | 63,3 | 65,1 | 69,1 | 72,2 | 76,2 | 82,2 | 87,3 | 92,0 | 96,5 | 101 | 105 | 109 |
| 300 | 13,0 | 14,3 | 56,0 | 58,5 | 63,3 | 67,3 | 72,2 | 78,2 | 84,3 | 89,2 | 94,0 | 98,3 | 103 | 107 |
| 320 | 14,4 | 15,3 | 24,7 | 50,3 | 57,5 | 62,3 | 68,3 | 75,7 | 81,7 | 86,8 | 91,7 | 96,3 | 101 | 105 |
| 340 | 15,8 | 16,4 | 21,7 | 38,7 | 52,2 | 58,3 | 64,7 | 73,0 | 79,4 | 84,8 | 89,9 | 94,5 | 98,8 | 103 |
| 360 | 17,2 | 17,8 | 21,1 | 28,4 | — | 54,7 | 61,5 | 70,5 | 77,5 | 83,1 | 88,2 | 92,8 | 97,0 | 101 |
| 370 | 17,9 | 18,6 | 21,3 | 27,1 | 48,1 | 53,2 | 60,1 | 69,3 | 76,9 | 82,2 | 87,3 | 92,0 | 96,3 | 100 |
Литература
- Справочник по теплопроводности жидкостей и газов / Н.
Б. Варгафтик, Л.П. Филиппов, А.А. Тарзиманов, Е.Е. Тоцкий. – М.: Энергоатомиздат, 1990. – 352 с.
Б. Варгафтик, Л.П. Филиппов, А.А. Тарзиманов, Е.Е. Тоцкий. – М.: Энергоатомиздат, 1990. – 352 с.Что такое Сера – фото, описание, свойства минерала, происхождение, месторождения
Сера (с лат. sērum «сыворотка») — минерал класса самородных элементов, неметалл. Латинское название связано с индоевропейским корнем swelp — «гореть». Химическая формула: S.
Содержание
- Физические свойства и фото серы
- Химические свойства серы
- Происхождение серы
- Применение
- Месторождения серы
Физические свойства и фото серы
Сера в отличие от других самородных элементов имеет молекулярную решетку, что определяет ее низкую твердость (1,5-2,5), отсутствие спайности, хрупкость, неровный излом и обусловленный им жирный плеск; лишь на поверхности кристаллов наблюдается стеклянный блеск. Удельный вес 2,07 г/см3. Обладает плохой электропроводимостью, слабой теплопроводностью, невысокой температурой плавления (112,8°С) и воспламенения (248°С).
Легко загорается от спички и горит голубым пламенем; при этом образуется сернистый газ, имеющий резкий удушливый запах. Цвет у самородной серы светло-жёлтый, соломенно-желтый, медово-желтый, зеленоватый; сера, содержащая органические вещества, приобретают бурую, серую, черную окраску. Вулканический сера ярко-желтая, оранжевая, зеленоватая. Местами обычно с желтоватым оттенком. Встречается минерал в виде сплошных плотных, натечных, землистых, порошковатых масс; также бывают наросшие кристаллы, желваки, налеты, корочки, включения и псевдоморфозы по органическим остаткам. Сингония ромбическая.
Отличительные признаки: для самородной серы характерны: неметаллический блеск и то, что она загорается от спички и горит, выделяя сернистый газ, имеющий резкий удушливый запах. Наиболее характерным цветом для самородной серы является светло-желтый.
Разновидность:
Вулканит (селенистая сера). Оранжево-красного, красно-бурого цвета. Происхождение вулканическое.
- Моноклинная сера
- Кристаллическая сера
- Кристаллическая сера
- Селенистая сера — вулканит
Химические свойства серы
Загорается от спички и горит голубым пламенем, при этом образуется сернистый газ, имеющий резкий удушливый запах. Легко плавится (температура плавления 112,8° С). Температура воспламенения 248°С. Сера растворяется в сероуглероде.
Происхождение серы
Встречается самородная сера естественного и вулканического происхождений. Серобактерии живут в водных бассейнах, обогащенных сероводородом за счет разложения органических остатков, — на дне болот, лиманов, мелких морских заливов. Лиманы Черного моря и залив Сиваш являются примерами таких водоемов. Концентрация серы вулканического происхождения приурочена к жерлам вулканов и к пустотам вулканических пород.
При вулканических извержениях выделяются различные соединения серы (H2S, SО2), которые окисляются в поверхностных условиях, что приводит к восстановлению ее; кроме того, сера возгоняется непосредственно из паров.
Иногда при вулканических процессах сера изливается в жидком виде. Это бывает тогда, когда сера, ранее осевшая на стенках кратеров, при повышении температуры расплавляется. Отлагается сера также из горячих водных растворов в результате распада сероводорода и сернистых соединений, выделяющихся в одну из поздних фаз вулканической деятельности. Эти явления сейчас наблюдаются около жерл гейзеров Йеллоустонского парка (США) и Исландии. Встречается совместно с гипсом, ангидритом, известняком, доломитом, каменной и калийной солями, глинами, битуминозными отложениями (нефть, озокерит, асфальт) и пиритом. Также встречается на стенках кратеров вулканов, в трещинах лав и туфов, окружающих жерла вулканов как действующих, так и потухших, вблизи серных минеральных источников.
Спутники. Среди осадочных пород: гипс, ангидрит, кальцит, доломит, сидерит, каменная соль, сильвин, карналлит, опал, халцедон, битумы (асфальт, нефть, озокерит). В месторождениях, образовавшихся в результате окисления сульфидов, — главным образом пирит. Среди продуктов вулканического возгона: гипс, реальгар, аурипигмент.
Применение
Широко используется в химической промышленности. Три четверти добычи серы идет на изготовление серной кислоты. Применяется она также для борьбы с сельскохозяйственными вредителями, кроме того, в бумажной, резиновой промышленности (вулканизация каучука), в производстве пороха, спичек, в фармацевтике, стекольной, пищевой промышленности.
Месторождения серы
На территории Евразии все промышленные месторождения самородной серы поверхностного происхождения. Некоторые из них находятся в Туркмении, в Поволжье и др. Породы, содержащие серу, тянутся вдоль левого берега Волги от г. Самара полосой, имеющей ширину в несколько километров, до Казани.
Вероятно, сера образовалась в лагунах в пермский период в результате биохимических процессов. Месторождения серы находятся в Раздоле (Львовская область, Прикарпатье), Яворовске (Украина) и в Урало-Эмбинском районе. На Урале (Челябинская обл.) встречается сера, образовавшаяся в результате окисления пирита. Сера вулканического происхождения имеется на Камчатке и Курильских островах. Основные запасы находятся в Ираке, США (штаты Луизиана и Юта), Мексике, Чили, Японии и Италии (о. Сицилия).
Физические свойства серы
Физические свойства серы в твердом состоянии не проводят заметного электричества и поэтому образуют удобный изолирующий материал для некоторых целей, хотя чаще ее используют только в качестве ингредиента изолирующих составов или смесей. При трении сера заряжается отрицательно, а под действием излучения радия заряжается положительно. Расплавленная сера в значительной степени проводит электричество, хотя примеси могут частично способствовать этому характерному поведению.
Из-за своей низкой теплопроводности твердая сера легко разрушается при нагревании, причем неравномерного расширения, вызванного теплом руки, достаточно, чтобы вызвать слышимый звук треска. Были получены следующие значения теплопроводности серы в диапазоне температур от 20° до 210°С:
| Форма. | Температура, °С | Теплопроводность. |
| Rhombic | 20 | 0.00065 |
| Rhombic | 40 | 0.00061 |
| Rhombic | 60 | 0. 00058 |
| Rhombic | 80 | 0.00055 |
| Rhombic | 95 точка перехода | 0,00054 |
| Моноклиника | 100 | 0.00037 to 0.00040 |
| Plastic | 20 | 0.0002 |
| Liquid | 115 (m.pt.) | 0.00031 |
| Liquid | 120 | 0.00031 |
| Liquid | 140 | 0,00032 |
| Жидкость | 160 – область точки перехода | 0,00033 |
| Жидкая | 165 – область переходной точки | 0.00033 |
| Liquid | 170 – Transition point region | 0.00034 |
| Liquid | 190 | 0.00036 |
| Liquid | 210 | 0.00037 |
The latent heat of fusion of твердая сера изменяется в зависимости от различных аллотропных форм и температуры; она самая низкая для октаэдрической серы; на него также влияет доля нерастворимой серы (γ- или μ-) в исходном твердом веществе и в образовавшейся жидкости.
При электрическом нагреве до температуры плавления найдена скрытая теплота плавления моноклинной серы, равная 8,85 г-кал. за грамм.
Скрытая теплота испарения серы (с точностью до 2 процентов) равна 79. скорость охлаждения и температура начала кристаллизации. Иногда кристаллизация происходит ритмично, что приводит к появлению кольцеобразного вида в структуре твердой массы. Утверждается, что кристаллизация переохлажденной расплавленной серы ускоряется под действием излучения радия, вероятно, β-лучей.
В расплавленном состоянии плотность серы зависит только от температуры при условии, что достигнуто состояние равновесия между λ-серой и μ-серой; при 113°С плотность составляет 1,811, затем это значение несколько возрастает примерно до 160°С, а затем неуклонно падает до 1,480 при 446°С. Несколько исследователей измеряли коэффициент расширения, но из-за сложностей вносимые постепенной перестройкой равновесия при новых температурах, результаты не совсем согласуются между собой, хотя и дают подтверждающие доказательства существования равновесия.
Средняя удельная теплоемкость подвижной серы 0,220, вязкой серы 0,29.0.
О замечательных изменениях вязкости расплавленной серы уже упоминалось. Определенные измерения были сделаны при ряде температур методом вращающихся цилиндров, и было обнаружено, что воздействие воздуха на жидкость, особенно при температуре ниже 160°С, оказывает заметное влияние на вязкость при температуре от 160°С и выше. . Вязкость очищенной (дважды перегнанной, но не дегазированной) серы имеет значение при 123°С 0,1094 сг.с. единицы; это падает до минимума 0,0709при 150°С постепенно повышается примерно до 159°С, затем быстро возрастает выше этой температуры; однако точная точка перехода не наблюдается. Максимум для очищенной неэкспонированной (безгазовой) серы приходится примерно на 200°C и имеет значение 215 C.G.S. единицы. Для очищенной (не дегазированной) серы после длительного пребывания на воздухе максимум приходится на около 190°С и может иметь значение до 800 сГС. единицы. Такая высокая вязкость, по-видимому, возникает из-за примесей, главным из которых является серная кислота, образующихся в результате воздействия воздуха; заметное влияние оказывают также диоксид серы и аммиак в растворе.
Поверхностное натяжение жидкой серы было определено при различных температурах несколькими исследователями, однако их результаты не согласуются друг с другом. Келлас, не соглашаясь с данными более ранних исследователей, утверждает, что поверхностное натяжение серы непрерывно падает от точки плавления до точки кипения, и дает следующие значения: .
Хотя сера создает заметное давление паров при обычных и слегка повышенных температурах, точка кипения достигается только при 444,60°С (при 760 мм). Эта температура является определенной константой и позволяет использовать серу в качестве растворителя для эбуллиоскопического определения молекулярного веса, причем следующие «молекулярные формулы» были определены экспериментально для соответствующих элементов, растворенных в сере: Se 2,4 , Te 1,3 , As 1,0 и Sb 1,2 .
Температура кипения (£) при различных давлениях может быть получена из уравнения:
t = 444,60 + 0,0910(р-760) – 0,000049(р-760).
Был исследован показатель преломления жидкой серы, и было обнаружено, что он уменьшается до 160°C, а затем увеличивается выше этой температуры. Что касается спектра серы, то наиболее стойкие линии в эмиссионных спектрах имеют следующие длины волн (Å): 1807,4, 1820,5, 1826,4, 4694.2, 4695.5, 4696.3, 9212.8, 9228.2, 9237.7.
При испарении серы в охлажденном водородном пламени или при пропускании слабых электрических искр через пар, содержащийся в трубке Гейсслера, получается полосчатый спектр, состоящий из серии полос, резких в фиолетовой части, но затухающих в сторону красного и расширяющихся прямо через видимую область.
Изменения в спектре поглощения паров серы в диапазоне от 400° до 1200°С уже упоминались. В ультрафиолетовой области исследовался спектр в диапазоне от 100 до 1000°С при низких давлениях (0,5-53 мм) с использованием непрерывной искры под водой в качестве фона.
Ниже 250°С непрерывное поглощение происходит между 2700 и 2300 Å, но при более высоких температурах, как S 2 появляются молекулы и менее 0,5 мм. давления появляется полоса спектра между 2927 и 2713 Å, которая с повышением температуры продолжает расширяться, пока не охватит область 3700–2475 Å. Затем он состоит из трех отдельных наборов полос, а именно:
- от 3700 до 2794 Å, полосы тонкой структуры;
- от 2794 до 2592 Å, узкие полосы без тонкой структуры;
- 2592–2475 Å, широкие непрерывные полосы.
Имеется полоса максимума поглощения при 2750 Å.
Спектр флуоресценции паров серы при возбуждении светом ртутной дуги дает серию полос, простирающихся на видимую область.
Поглощение света тонкими слоями серы (0,3 мм) при 0°С непрерывно от ультрафиолетового до 4080 А и распространяется еще на 20 А в сторону красного на каждые 10° повышения температуры до 300°C, разрыва, как можно было бы ожидать, не наблюдалось вблизи 160°C.
коллоидной частицы, приближаясь к пределу, соответствующему количеству, поглощенному молекулярным раствором серы в спирте.
Сера – Термические свойства – Температура плавления – Теплопроводность
О сере
Сера широко распространена, многовалентна и неметаллична. В нормальных условиях атомы серы образуют циклические восьмиатомные молекулы с химической формулой S8. Элементарная сера представляет собой ярко-желтое кристаллическое твердое вещество при комнатной температуре. Химически сера реагирует со всеми элементами, кроме золота, платины, иридия, теллура и инертных газов.
Термические свойства серы
Сера – температура плавления и температура кипения
Температура плавления серы 112,8°C .
Температура кипения серы 444,7°C .
Обратите внимание, что эти точки связаны со стандартным атмосферным давлением.
Сера – теплопроводность
Теплопроводность Сера составляет 0,269 Вт/(м·К).
Характеристики теплопередачи твердого материала измеряются свойством, называемым теплопроводность , k (или λ), измеренная в Вт/м.K . Это мера способности вещества передавать тепло через материал за счет теплопроводности. Обратите внимание, что закон Фурье применим ко всей материи, независимо от ее состояния (твердое, жидкое или газообразное), поэтому он также определен для жидкостей и газов.
Коэффициент теплового расширения серы
Коэффициент линейного теплового расширения Сера — мкм/(м·К)
Тепловое расширение обычно это склонность материи изменять свои размеры в ответ на изменение температуры. Обычно его выражают в виде доли изменения длины или объема на единицу изменения температуры.
См. также: Механические свойства серы
Температура плавления элементов
Теплопроводность элементов
Тепловое расширение элементов
О температуре кипения и0232 Температура кипения
В общем, кипение является фазовым переходом вещества из жидкой фазы в газовую.
температура кипения вещества — это температура, при которой происходит это фазовое превращение (кипение или испарение). Температура, при которой начинает происходить испарение (кипение) при заданном давлении, также известна как температура насыщения , и при этих условиях смесь пара и жидкости может существовать вместе. Можно сказать, что жидкость насыщена тепловой энергией. Любое добавление тепловой энергии приводит к фазовому переходу. точка кипения две фазы вещества, жидкость и пар, имеют одинаковую свободную энергию и, следовательно, с одинаковой вероятностью существуют. Ниже точки кипения жидкость является более стабильным состоянием из двух, тогда как выше предпочтительна газообразная форма. Давление, при котором начинается испарение (кипение) при данной температуре, называется давлением насыщения . Когда ее рассматривают как температуру обратного перехода из пара в жидкость, ее называют точкой конденсации.
Как видно, температура кипения жидкости варьируется в зависимости от давления окружающей среды. Жидкость в частичном вакууме имеет более низкую температуру кипения, чем когда эта жидкость находится при атмосферном давлении. Жидкость при высоком давлении имеет более высокую температуру кипения, чем при атмосферном давлении. Например, вода кипит при 100°C (212°F) на уровне моря, но при 93,4°C (200,1°F) на высоте 1900 метров (6233 фута). С другой стороны, вода кипит при 350°C (662°F) при 16,5 МПа (типичное давление PWR).
В периодической таблице элементов элемент с самой низкой температурой кипения — гелий. Обе точки кипения рения и вольфрама превышают 5000 К при стандартном давлении. Поскольку трудно точно и беспристрастно измерить экстремальные температуры, в литературе упоминаются оба вещества с более высокой температурой кипения.
Точка плавления
В общем, плавление является фазовым переходом вещества из твердого состояния в жидкое.
Температура плавления вещества — это температура, при которой происходит это фазовое превращение. Точка плавления также определяет состояние, при котором твердое тело и жидкость могут существовать в равновесии. Добавление тепла превратит твердое тело в жидкость без изменения температуры. В точке плавления две фазы вещества, жидкая и паровая, имеют одинаковую свободную энергию и поэтому с равной вероятностью существуют. Ниже точки плавления твердое состояние является более стабильным из двух, тогда как при температуре выше точки плавления предпочтительна жидкая форма. Температура плавления вещества зависит от давления и обычно указывается при стандартном давлении. Когда ее рассматривают как температуру обратного перехода из жидкого состояния в твердое, ее называют точкой замерзания или точкой кристаллизации.
См. также: Депрессия точки плавления
Первая теория, объясняющая механизм плавления в объеме, была предложена Линдеманном, который использовал колебания атомов в кристалле для объяснения плавления.
Твердые тела похожи на жидкости тем, что оба находятся в конденсированном состоянии, а частицы находятся гораздо ближе друг к другу, чем частицы газа. Атомы в твердом теле тесно связаны друг с другом либо в правильной геометрической решетке (кристаллические твердые тела, которые включают металлы и обычный лед), либо в неправильной (аморфное твердое тело, такое как обычное оконное стекло), и обычно имеют низкую энергию. движение отдельных атомов , ионов или молекул в твердом теле ограничивается колебательным движением вокруг фиксированной точки. Когда твердое тело нагревается, его частицы колеблются быстрее , поскольку твердое тело поглощает кинетическую энергию. В какой-то момент амплитуда колебаний становится настолько большой, что атомы начинают вторгаться в пространство своих ближайших соседей и возмущать их, и начинается процесс плавления. Точка плавления – это температура, при которой разрушительные колебания частиц твердого тела преодолевают силы притяжения, действующие внутри твердого тела.
Как и в случае с точками кипения, точка плавления твердого тела зависит от силы этих сил притяжения. Например, хлорид натрия (NaCl) представляет собой ионное соединение, состоящее из множества сильных ионных связей. Хлорид натрия плавится при 801°С. С другой стороны, лед (твердый H 2 O) представляет собой молекулярное соединение, молекулы которого удерживаются вместе водородными связями, что является эффективным примером взаимодействия между двумя постоянными диполями. Хотя водородные связи являются самыми сильными из межмолекулярных сил, прочность водородных связей намного меньше, чем у ионных связей. Температура плавления льда 0°С.
Ковалентные связи часто приводят к образованию небольших наборов лучше связанных атомов, называемых молекулами, которые в твердых телах и жидкостях связаны с другими молекулами силами, которые часто намного слабее, чем ковалентные связи, удерживающие молекулы вместе внутри. Такие слабые межмолекулярные связи придают органическим молекулярным веществам, таким как воски и масла, их мягкий объемный характер и низкие температуры плавления (в жидкостях молекулы должны прекратить наиболее структурированный или ориентированный контакт друг с другом).
О теплопроводности
Характеристики теплопередачи твердого материала измеряются свойством, называемым теплопроводностью , k (или λ), измеряемой в Вт/м·К . Это мера способности вещества передавать тепло через материал за счет теплопроводности. Обратите внимание, что закон Фурье применим ко всей материи, независимо от ее состояния (твердое, жидкое или газообразное), поэтому он также определен для жидкостей и газов.
Теплопроводность большинства жидкостей и твердых тел зависит от температуры. Для паров это также зависит от давления. В общем:
Большинство материалов почти однородны, поэтому обычно мы можем написать k = k (T) . Аналогичные определения связаны с теплопроводностями в направлениях y и z (ky, kz), но для изотропного материала теплопроводность не зависит от направления переноса, kx = ky = kz = k.
Теплопроводность металлов
Перенос тепловой энергии в твердых телах обычно может быть обусловлен двумя эффектами:
- миграцией свободных электронов
- решеточные колебательные волны (фононы)
Когда электроны и фононы переносят тепловую энергию, приводящую к теплопроводности в твердом теле, теплопроводность может быть выражена как:0236 являются твердыми телами и поэтому обладают кристаллической структурой, в которой ионы (ядра с окружающими их оболочками остовных электронов) занимают трансляционно эквивалентные положения в кристаллической решетке.
Металлы обычно имеют высокую электропроводность , высокую теплопроводность и высокую плотность. Соответственно перенос тепловой энергии может быть обусловлен двумя эффектами:
- миграцией свободных электронов
- решетчатые колебательные волны (фононы).
Когда электроны и фононы переносят тепловую энергию, приводящую к теплопроводности в твердом теле, коэффициент теплопроводности может быть выражен как: структура связана с наличием носителей заряда, в частности, электронов . Электрическая и теплопроводность металлов происходит из того факта, что их внешние электроны делокализованы . Их вклад в теплопроводность обозначается как электронная теплопроводность , k e . Фактически, в чистых металлах, таких как золото, серебро, медь и алюминий, тепловой ток, связанный с потоком электронов, намного превышает небольшой вклад, обусловленный потоком фононов.
Напротив, для сплавов вклад k ph в k больше не является незначительным.
Теплопроводность неметаллов
Для неметаллические твердые вещества , k определяется, прежде всего, k ph , которое увеличивается по мере уменьшения частоты взаимодействий между атомами и решеткой. Фактически, решеточная теплопроводность является доминирующим механизмом теплопроводности в неметаллах, если не единственным. В твердых телах атомы колеблются вокруг своих положений равновесия (кристаллическая решетка). Колебания атомов не независимы друг от друга, а довольно сильно связаны с соседними атомами. Регулярность расположения решетки оказывает важное влияние на k ph , с кристаллическими (хорошо упорядоченными) материалами, такими как кварц , имеющими более высокую теплопроводность, чем аморфные материалы, такие как стекло. При достаточно высоких температурах k ph ∝ 1/T.
квантов колебательного поля кристалла называются « фононами ». Фонон — это коллективное возбуждение в периодическом упругом расположении атомов или молекул в конденсированных веществах, таких как твердые тела и некоторые жидкости. Фононы играют важную роль во многих физических свойствах конденсированного вещества, таких как теплопроводность и электропроводность. Фактически, для кристаллических неметаллических твердых тел, таких как алмаз, k ph может быть довольно большим, превышая значения k, связанные с хорошими проводниками, такими как алюминий. В частности, алмаз обладает самой высокой твердостью и теплопроводностью (k = 1000 Вт/м·К) среди всех объемных материалов.
Теплопроводность жидкостей и газов
В физике жидкость — это вещество, которое постоянно деформируется (течет) под действием приложенного напряжения сдвига. Жидкости являются подмножеством фаз материи и включают жидкости , газы , плазму и, в некоторой степени, пластичные твердые тела.
Поскольку межмолекулярное расстояние намного больше, а движение молекул более хаотично для жидкого состояния, чем для твердого состояния, транспорт тепловой энергии менее эффективен. Следовательно, теплопроводность газов и жидкостей обычно меньше, чем у твердых тел. В жидкостях теплопроводность обусловлена атомной или молекулярной диффузией. В газах теплопроводность обусловлена диффузией молекул с более высокого энергетического уровня на более низкий уровень.
Теплопроводность газов
Влияние температуры, давления и химических веществ на теплопроводность газа можно объяснить с точки зрения кинетической теории газов . Воздух и другие газы обычно являются хорошими изоляторами при отсутствии конвекции. Следовательно, многие изоляционные материалы (например, полистирол) функционируют просто благодаря большому количеству заполненных газом карманов , которые предотвращают широкомасштабную конвекцию .
Чередование газового кармана и твердого материала приводит к тому, что тепло должно передаваться через множество поверхностей раздела, что приводит к быстрому снижению коэффициента теплопередачи.
Теплопроводность газов прямо пропорциональна плотности газа, средней молекулярной скорости и особенно средней длине свободного пробега молекулы. Длина свободного пробега также зависит от диаметра молекулы, причем более крупные молекулы с большей вероятностью столкнутся, чем мелкие молекулы, что представляет собой среднее расстояние, пройденное энергоносителем (молекулой) до столкновения. Легкие газы, такие как водород и гелий обычно имеют высокую теплопроводность . Плотные газы, такие как ксенон и дихлордифторметан, обладают низкой теплопроводностью.
Как правило, теплопроводность газов увеличивается с повышением температуры.
Теплопроводность жидкостей
Как уже писалось, в жидкостях теплопроводность обусловлена атомной или молекулярной диффузией, но физические механизмы объяснения теплопроводности жидкостей изучены недостаточно.
Жидкости, как правило, обладают лучшей теплопроводностью, чем газы, а способность течь делает жидкость подходящей для отвода избыточного тепла от механических компонентов. Тепло можно отводить, пропуская жидкость через теплообменник. Теплоносители, используемые в ядерных реакторах, включают воду или жидкие металлы, такие как натрий или свинец.
Теплопроводность неметаллических жидкостей обычно уменьшается с повышением температуры.
О тепловом расширении
Тепловое расширение обычно это тенденция материи изменять свои размеры в ответ на изменение температуры. Обычно его выражают в виде доли изменения длины или объема на единицу изменения температуры. Тепловое расширение характерно для твердых тел, жидкостей и газов. В отличие от газов или жидкостей, твердые материалы, как правило, сохраняют свою форму при тепловом расширении. А коэффициент линейного расширения обычно используется для описания расширения твердого тела, в то время как коэффициент объемного расширения более полезен для жидкости или газа.
Коэффициент линейного теплового расширения определяется как:
, где L – это конкретная длина, а dL/dT – скорость изменения этого линейного размера на единицу изменения температуры.
Коэффициент объемного теплового расширения является основным коэффициентом теплового расширения и наиболее важным для жидкостей. Как правило, вещества расширяются или сжимаются при изменении их температуры, причем расширение или сжатие происходит во всех направлениях.
Коэффициент объемного теплового расширения определяется как:
, где L объем материала, а dV/dT это скорость изменения этого объема на единицу изменения температуры.
В твердом теле или жидкости существует динамическое равновесие между силами сцепления, удерживающими атомы или молекулы вместе, и условиями, создаваемыми температурой. Следовательно, более высокие температуры подразумевают большее расстояние между атомами.
Разные материалы имеют разную силу сцепления и, следовательно, разные коэффициенты расширения. Если кристаллическое твердое тело изометрично (имеет во всем одинаковую структурную конфигурацию), расширение будет равномерным во всех измерениях кристалла. Для этих материалов коэффициент площади и объемного теплового расширения соответственно примерно в два и три раза больше линейного коэффициента теплового расширения ( α V = 3α L ). Если он не изометричен, могут быть разные коэффициенты расширения для разных кристаллографических направлений, и кристалл будет менять форму при изменении температуры.
Сводка
| Элемент | Сера |
| Точка плавления | 112,8 °С |
| Точка кипения | 444,7 °С |
| Теплопроводность | 0,269 Вт/мК |
| Коэффициент теплового расширения | — мкм/мК |
| Плотность | 1,96 г/см3 |
Источник: www.