Технические характеристики диапол 320: Эпоксидное покрытие Диапол – 320 – Продажа стройматериалов

Технические характеристики диапол 320: Эпоксидное покрытие Диапол – 320 – Продажа стройматериалов – группа компаний Монумент

alexxlab | 02.01.1970 | 0 | Разное

Содержание

Пособие в развитие СНиП 2.03.13-88

Полы. Технические требования и правила проектирования, устройства, приемки, эксплуатации и ремонта (в развитие СНиП 2.03.13-88 “Полы” и СНиП 3.04.01-87 “Изоляционные и отделочные покрытия”)

Скачать PDF

Документ:	Пособие в развитие СНиП 2.03.13-88
Название:	Полы. Технические требования и правила проектирования, устройства, приемки, эксплуатации и ремонта (в развитие СНиП 2.03.13-88 “Полы” и СНиП 3.04.01-87 “Изоляционные и отделочные покрытия”)
Начало действия:	2004-02-27
Дата последнего изменения:	2006-10-04
Вид документа:	Пособие в развитие СНиП
Область применения:	В Правилах изложены технические требования, предъявляемые к полам, рекомендации по проектированию и устройству различных видов полов, а также указания по их приёмке, эксплуатации и ремонту. Правила предназначены для проектных и строительных организаций, а также служб эксплуатации.
Разработчики документа:	ОАО “ЦНИИпромзданий”(49),

Постраничный просмотр! Все страницы Отдельные страницы: &LT;&LT; 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 &GT;&GT;

: white’>8.11.35 Для увеличения срока службы, износостойкости и водостойкости покрытий возможно также использование пропиточных композиций, составы которых и технологии нанесения приведены в главе 9.

8.11.36 Эксплуатация полов допускается после приобретения покрытием проектной прочности на сжатие. Пешеходное движение по этим полам может быть допущено не ранее приобретения прочности на сжатие не менее 5 МПа.

8.12 Эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия

8.12.1 Эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия рекомендуется применять в производственных помещениях, к которым предъявляются повышенные требования по чистоте с учётом допустимых эксплуатационных воздействий, приведённых в табл.

1, 2, 3 Приложения 1. При этом для уменьшения скользкости рекомендуется выполнять покрытия с шероховатой или текстурированной поверхностью, а в помещениях, в которых расположено электрооборудование, выходящее из строя при образовании искр от статического электричества, эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия следует предусматривать антистатическими.

8.12.2 Эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия могут быть выполнены по бетонному подстилающему слою в полах по грунту и по железобетонному перекрытию (рис. 14).

8.12.3 Толщину покрытий следует назначать в зависимости от интенсивности механических воздействий (Раздел I, табл. 2).

8.12.4 Эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия полов следует выполнять по тщательно подготовленной поверхности стяжки из бетона класса не ниже В15 и влажности её не более 5 %. Поверхность стяжки перед нанесением мастичных составов следует отфрезеровать или подвергнуть дробеструйной обработке, или, по крайней мере, отшлифовать мозаично-шлифовальной машиной с алмазными дисками и обеспылить.

Рис. 14 Конструктивные схемы полов с эпоксидным и полиуретановым покрытием по подстилающему слою (а) и перекрытию (б)
1 – покрытие; 2 – грунт основания; 3 – гидроизоляция; 4 – стяжка; 5 - тепло-звукоизоляция; 6 – бетонный подстилающий слой; 7 – перекрытие; 8 - трубопровод

8.12.5 Выполненные в процессе изготовления бетонного подстилающего слоя деформационно-усадочные швы следует заделать до начала нанесения полимерного покрытия эпоксидной шпаклёвочной композицией (в полах, эксплуатирующихся при постоянной температуре) или полиуретановой эластичной композицией (в полах, при эксплуатации которых возможны изменения температуры при небольшой амплитуде колебаний). При эксплуатации покрытий с резкими и значительными колебаниями температуры рекомендуется заделать деформационно-усадочные швы эпоксидной шпаклёвочной композицией, выполнить полимерное покрытие и нарезать температурно-деформационные швы в продольном и поперечном направлении с шагом от 3 до 6 м с заделкой их полиуретановой композицией.

8.12.6 Эпоксидные и полиуретановые мастичные покрытия рекомендуется выполнять из компаундов заводского изготовления, имеющих гигиеническое заключение и пожарный сертификат – «ДИАПОЛ-320» (ТУ 2257-003-27576372-2000), «ФЕАС» (ТУ 2257-001-06085062-97), «РИЗОПОКС-5010» (ТУ2257-001-43548961-2002) и др.

8.12.7 Нанесение покрытий полов может осуществляться методом «налива» и методом «послойной технологии».

8.12.8 Технология устройства наливных эпоксидных мастичных покрытий включает заделку трещин и выбоин в бетонной стяжке шпаклевочными составами марки «ДИАПОЛ-210» (ТУ 2257-008-27576372-2000) или «ДИАПОЛ-220» (ТУ 2257-009-27576372-2000), грунтовку (валиком) поверхности стяжки грунтовочными составами марки «ДИАПОЛ-110» или «ДИАПОЛ-112» (ТУ 2257-007-27576372-2000), нанесение методом налива с разравниванием калибровочной раклей основного слоя толщиной 1,5-3 мм из композиции марки «ДИАПОЛ-310» (ТУ 2257-002-27576372-2000) и лицевого слоя толщиной 1-2 мм из композиции марки «ДИАПОЛ-320» (ТУ 2257-003-27576372-2000).

С целью устранения образования воздушных пузырей в процессе нанесения лицевого слоя следует выполнять прокатку наносимого покрытия игольчатым валиком.

8.12.9 При повышенных требованиях к ровности и гладкости покрытий перед нанесением лицевого слоя следует отшлифовать поверхность основного слоя мозаично-шлифовальной машиной с алмазными дисками и обеспылить.

8.12.10 Нанесение каждого слоя осуществляется через 12-24 часа после нанесения предыдущего. При выполнении работ температура воздуха на уровне пола, температура нижележащего слоя и укладываемых материалов должна быть не ниже.

8.12.11 Метод «послойной технологии», применяемый при изготовлении покрытий полов, подвергающихся механическим воздействиям «слабой» интенсивности, отличается от метода «налива» технологией изготовления основного слоя. При данном методе на огрунтованную поверхность стяжки валиком наносится слой ненаполненной окрашенной композиции «ДИАПОЛ-310» (ТУ 2257-002-27576372-2000) и осуществляется сплошная засыпка поверхности промытым и просушенным кварцевым песком.

После отверждения композиции излишки песка удаляются и осуществляется нанесение нового слоя композиции и новая засыпка поверхности пола песком. После набора основным слоем необходимой толщины проводят нанесение последнего слоя композиции, а затем выполняют методом «налива» лицевой слой.

8.12.12 Монолитные покрытия с повышенными эстетическими характеристиками получают методом разбрасывания по не затвердевшей поверхности лицевого слоя покрытия метилметакрилатных или поливинилхлоридных «чипсов» и последующего нанесения валиком 1-2 слоев полиуретанового бесцветного лака.

8.12.13 При изготовлении монолитных покрытий с шероховатой поверхностью рекомендуется выполнить основной слой методом «послойной технологии» и нанести отделочное лакокрасочное покрытие из эпоксидной краски марки «РИЗОПОКС-4610» (ТУ 2257-008-43548961-2002).

8.12.14 При изготовлении монолитных покрытий с текстурированной поверхностью рекомендуется выполнить основной слой методом «послойной технологии» или методом «налива», нанести валиком лицевой слой из тиксотропной полимерной композиции «Диапол-360» (ТУ 2257-006-27578372-2000) с последующей прокаткой этого слоя специальным валиком для получения текстурированной поверхности.

8.12.15 Технология изготовления антистатических покрытий включает изготовление электроотводящего контура путём приклейки по периметру помещения и в продольном и поперечном направлениях с шагом 3-6 м самоклеющихся медных лент или лент из графитового волокна, подключение данного контура к системе заземления здания, нанесение валиком электропроводной грунтовки и методом налива антистатического покрытия с удельным поверхностным электросопротивлением 10

6-10⁹ Ом из эпоксидного компаунда марки «ФЕАС-А» (ТУ 2257-001-06085062-97).

8.12.16 Область применения, конструкции и технология нанесения полиуретановых мастичных покрытий аналогичны эпоксидным. Для применения могут быть рекомендованы: грунтовка марки «Праймер 1101» (ТУ 2312-008-10861980-01), полиуретановая композиция марки «Полиплан 1001» (ТУ 5772-005-10861980-01), полиуретановый полуматовый лак «Финишлак 1105» (ТУ 2311-047-10861980-01), а также токопроводящая грунтовка марки «Праймер 1102» (ТУ 2312-008-10861980-01) в комплекте с токопроводящей полиуретановым композицией для устройства антистатических покрытий пола марки «Полиплан 1002» (ТУ 5772-005-10861980-01).

Для покрытий полов на объектах ядерной энергетики и других подобных производств рекомендуется использовать композицию марки «Полиплан 1004» (ТУ 5772-005-10861980-01).

8.12.17 Хождение по эпоксидным и полиуретановым мастичным покрытиям допускается через 24 часа после нанесения последнего слоя, а полная эксплуатация – после 7 суток воздушной выдержки при температуре не ниже +15°С. Во избежание образования на поверхности ряби и липкости в период нанесения покрытия и воздушной выдержки полы следует защищать от сквозняков, воды и конденсирующейся влаги.

8.13 Покрытия из чугунных и стальных плит на бетонной прослойке

8.13.1 Покрытия пола из чугунных и стальных штампованных плит рекомендуется применять в помещениях производственных зданий с учётом допустимых эксплуатационных воздействий, приведённых в табл. 1, 2, 3 Приложения 1. При этом чугунные плиты с рифлёной лицевой поверхностью следует применять в зонах перетаскивания тяжестей, а также на рабочих местах, где необходимо исключить опасность скольжения работающих, а гладкие плиты – в зонах, где осуществляется движение тележек на колёсах диаметром до 250 мм и при специальных требованиях к гладкости пола.

8.13.2 Покрытия пола из чугунных и стальных штампованных плит могут выполняться по бетонному подстилающему слою и по железобетонному перекрытию (рис. 15).

8.13.3 Для покрытий полов рекомендуется использовать гладкие и рифлёные чугунные дырчатые плиты размером 298´298 мм с рёбрами жесткости и шипами на тыльной стороне и стальные штампованные перфорированные плиты размером 300´300´3 мм. Отверстия в плитах предназначены для выхода воздуха при укладке плит. Ребра жесткости и шипы обеспечивают анкеровку плит в прослойке.

8.13.4 Плиты следует укладывать на прослойку из мелкозернистого бетона при температуре воздуха на уровне пола и температуре подстилающего слоя или перекрытия, а также самих плит не ниже +5°С. Эта температура должна поддерживаться до приобретения бетоном прослойки прочности не менее 50% от проектной.

Рис. 15 Конструктивные схемы полов с покрытием из чугунных и стальных плит по подстилающему слою (а) и перекрытию (б)
1 – плиты покрытия пола; 2 – прослойка из мелкозернистого бетона; 3 -грунт основания; 4 – бетонный подстилающий слой; 5 – тепло-звукоизоляция; 6 - трубопровод; 7 – перекрытие

8. 13.5 Для прослойки рекомендуется использовать мелкозернистый бетон следующего состава, мас.ч.:

портландцемент марки не ниже 400 -1,0;

щебень (гравий) крупностью до 10 мм -1,7;

песок -1,0;

вода -0,35-0,4

8.13.6 Плиты следует укладывать полосами (участками) шириной 10-12 м. В пределах каждой полосы плиты укладываются рядами, как правило, параллельными стенам помещения. При наличии в помещении большого числа фундаментов под оборудование, грани которых параллельны между собой, но не параллельны стенам, ряды плит следует располагать параллельно фундаментам.

8.13.7 Первый ряд плит рекомендуется укладывать вдоль стен или каналов с примыканием к ним вплотную, начиная с двух маячных плит, которые устанавливают на концах ряда.

Все страницы Постраничный просмотр:
&LT;&LT; 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 &GT;&GT;

Двухкомпонентная смола с шихтой DIAPOL 508 + C500, полимеризация в

Жесткая полиуретановая смола, для применения в электрической и электронной промышленности:

– трансформаторы,

– заливка электронных компонентов,

– заливка электронных плат.

Общая характеристика:

Это отличная полиуретановая смола с хорошими физическими и электрическими свойствами. Содержит минеральную нестираемую шихту, которая обеспечивает очень хороший отвод тепла, а также сочетаемость с системой изоляции класса В.

Условия складирования:

Для сохранения свойств смолы рекомендуется:

– складировать далеко от источников света, тепла, мороза, в оригинальной, герметически закрытой упаковке,

– срок складирования смолы: 4 месяца в температуре от 10 до 25°С; отвердителя: 12 месяцев в температуре от 5 до 30°С,

– применение: хранить в температуре окружающей среды за 48 часов до применения, избежать колебаний температур выше 10°С. Хранить смолу и отвердитель в сухом месте.

Безопасность и гигиена:

– компоненты смол некорродирующие,

– соблюдать общие правила применения промышленных смол,

– в любом случае избежать контакта с кожей и слизистой оболочкой, не вдыхать,

– рекомендуется применять защитные рукавицы, очки и маски.

Упаковка:

– в емкостях по 1,5 и 20 литров и бочках по 220 литров,

– часть В поставляется пропорционально части А и в соотв. с пропорциями смеси.

Предварительный полимер часть A			Отвердитель часть B
Вязкость в 23°C	NSEG0013	3230 ± 90 mPas	Вязкость в 23°C	NSEG0013	230 ± 90 mPas
Объемный вес	ISO 2811	1,56 g/ml	Объемный вес	ISO 2811	1,23 g/ml
Цвет		красный	Цвет		коричневый

Смесь A + B
Весовое соотношение смеси		100/28 ±1
Объемно соотношение смеси		74/26
Содержимое шихты		45%
Вязкость в 23°C /Rheomat/	NSEG0013	1700 ±300 mPas
Объемный вес	ISO 2811	1,48 g/ml
Срок службы 150g в 23°C	NSEG 0005	10 min.
Время студения в 23°C на 100g	NSEG 005	120 min.
Время студения 78°C на 2,5 g	NSEG 005	4 ±2 min.
Экзотермический пик на 50 g	NSEG 0007	-°C
Экзотермический пик на 100g	NSEG 0007	34 °C
Экзотермический пик на 200g	NSEG 0007	-°C

Полимеризаия
W55°C	NSEG 0010	– h. – min
W120°C	NSEG 0010	– h. – min

Механические свойства
Линейная усадка	ISO 3521	< 0,5 %
Сопротивление растяжению	ISO R 527	2
Стойкость к удлинению	ISO R 527	<5%
Твердость по Шору A/D в 23°C	ISO 868	80 D

Электрические свойства
Диэлектрическая прочность CEI 243	CEI 243	>20 kV/mm
Постоянная диэлектрическая в 23°C CEI 250	CEI 250	– (50Hz)
Коэффициент потерь в 23°C CEI 250	CEI 250	– (50 Hz)
Соответственное сопротивление		Ω/cm

Термические свойства
Температура непрерывной работы		с -50 до 125 °C
Термическая проводимость		W/m. °C
Самопогасание	UL 94	нет

Насос Д320-50, Д320-50а, Д 320-50б. Характеристики, размеры.

Конструкция насосов Д320-50 : горизонтальные, центробежные, одноступенчатые насосы с горизонтальным разъемом корпуса, рабочее колесо двухстороннего входа.
Материалы проточной части насосов: рабочее колесо – чугун СЧ25, вал – Сталь 45.
Уплотнение вала: двойной сальник.

Перекачиваемые среды:
– вода и жидкости, сходные с водой по вязкости и химической активности;
– температура перекачиваемой жидкости до +95°С;
– допускаемые абразивные включения: содержание по массе – не более 0,05%, размер – не более 0,2 мм.

Схема обозначения насоса
Д320-50 I-II-III-IV-V-VI, где:
I – обточка рабочего колеса (без обточки – не обозначается)
II – тип уплотнения вала (двойной сальник – не обозначается)
III – материал изготовления проточной части (СЧ25 – не обозначается)
IV – исполнение для типов помещений (для невзрывоопасных – не обозначается)
V – климатическое исполнение
VI – категория размещения

Цена на насос Д320-50

Основные технические характеристики насосов типа Д320-50, -50а, -50б

Марка насоса	Параметры			Параметры электродвигателя
Марка насоса	Q, м. куб./ч	H, м.	КЗ, м	Марка	Мощность, кВт	об/мин
Д320-50	320	50	6,5	АИР250S4	75	1480
Д320-50а	300	39	6,7	АИР225М4	55	1480
Д320-50б	260	29	6,8	АИР200L4	45	1475

Примечание: габаритные размеры и вес указаны ориентировочно и могут изменяться в зависимости от марки комплектующего электродвигателя.

Размеры насосов Д 320-50

Марка
насоса

Размеры в мм

Н2

Н3

А1

А2

А3

Д320-50

830

458

600

350

400

200

966

474

700

400

260

188

510

З20

З5

Марка
насоса

Размеры в мм

Р, МПа

Масса,
кг

Вх/вых

Д320-50

З15

280

258

200

260

225

202

150

2З

З2

0,6/0,6

З00

Размеры насосных агрегатов Д 320-50.

Марка насоса	Размер, мм											Электродвигатель			Масса агрег,, кг
Марка насоса	L	L1	I	l3	B	B1	A	H	h	C	n	Марка	кВт	Масса, кг	Масса агрег,, кг
Д 320-50	1775	1360	215	940	970	530	470	990	610	215	4	АИР250S4У2	75	480	955
Д 320-50а	1710	1320		940				890	620			АИР225М4У2	55	325	785
Д 320-50б	1675	1320		890				920	620			АИР200L4У2	45	260	735

Поле Q-H насосов Д 320-50.

Характеристики при 1450 об/мин, жидкость – вода.

Информация взята с сайта – www.livgidromash.ru

Ранее насос выпускался под марками – 6НДв, 6НДв-60.

Ls 13 320 XR Возможности лазерного дифракционного анализатора

Анализатор размера частиц LS 13 320 XR использует передовую лазерную дифракцию и технологию PIDS для определения размера несферических, субмикронных частиц. Первоначально определение размера частиц с помощью лазерной дифракции ограничивалось использованием теории дифракции Фраунгофера. Лазерная дифракция имеет ряд преимуществ – анализаторы лазерной дифракции выходят за рамки простых дифракционных эффектов. В настоящее время общие подходы основаны на теории Ми и используются измерения интенсивности рассеяния в широком диапазоне углов рассеяния.

Использование технологии PIDS

Разработанный компанией Beckman Coulter, большинство производителей лазерной дифракции используют два вышеупомянутых подхода, т. Е. Широкий угловой диапазон обнаружения и короткую длину волны, для определения размера мелких частиц. Однако определение размера даже более мелких частиц (в десятки нанометров в диаметре) не может быть достигнуто с использованием только этих двух подходов. Любое дальнейшее увеличение угла рассеяния не приведет к значительному улучшению из-за все более низких угловых изменений. Рис. 2 представляет собой трехмерное изображение, показывающее очень медленное изменение угла для мелких частиц.Для частиц размером менее 200 нм, даже используя преимущества двух вышеупомянутых подходов, все еще трудно получить точный размер.

Рисунок 1: 3D-изображение интенсивности рассеяния Ми

Затем среди производителей инструментов было разработано два разных пути. Один заключается в экстраполяции измеренного нижнего предела на еще более низкий предел, иногда даже за пределы теоретического нижнего предела размеров, например 10 нм. Конечно, это вносит неопределенность или даже совершенно неверную информацию в экстраполированную область. Другой подход – использовать эффекты поляризации рассеянного света.

Вертикально поляризованный свет имеет характер рассеяния и тонкую структуру, отличный от структуры горизонтально поляризованного света для мелких частиц. Основная характеристика интенсивности горизонтального рассеяния (Ih) для мелких частиц состоит в том, что существует минимум около 90 градусов. Этот минимум сдвигается к большим углам для более крупных частиц. Таким образом, хотя интенсивность вертикального рассеяния (Iv) и (Ih) имеет лишь небольшой контраст в случае малых частиц, разница между ними может выявить более отчетливую тонкую структуру, что делает возможным определение размеров мелких частиц.Комбинируя эффекты поляризации с зависимостью от длины волны при больших углах, мы можем расширить нижний предел размеров до 10 нм, почти достигнув теоретического предела. Этот комбинированный подход известен как метод дифференциального рассеяния по интенсивности поляризации (PIDS), запатентованный Beckman Coulter.

Рисунок 2: Рассеяние на разных поляризациях

Происхождение поляризационных эффектов можно понять следующим образом.Когда очень крошечная частица, намного меньше длины волны света, находится в световом луче, колеблющееся электрическое поле света индуцирует колебательный дипольный момент в частице; то есть электроны в атомах, составляющих частицу, движутся вперед и назад относительно неподвижной частицы. Индуцированное движение электронов будет происходить в направлении колебаний электрического поля и, следовательно, перпендикулярно направлению распространения светового луча. В результате поперечной природы света колеблющийся диполь излучает свет во всех направлениях, кроме направления колебаний; если детектор направлен в направлении колебаний, он не будет получать рассеяния от одиночных диполей.Когда световой луч поляризован либо в направлении v, либо в направлении h, интенсивность рассеяния Iv и Ih для данного угла будет различной. Разница между Iv и Ih (Iv – Ih) называется сигналом PIDS. По мере увеличения размера частицы внутричастичная интерференция приводит к отклонению поведения частицы от поведения простого диполя, и картина рассеяния становится более сложной. Для мелких частиц сигнал PIDS представляет собой примерно квадратичную кривую с центром под углом 90 градусов. Для более крупных частиц картина смещается в сторону меньших углов, и появляются вторичные пики из-за фактора рассеяния.Поскольку сигнал PIDS зависит от размера частиц относительно длины волны света, ценная информация о распределении частиц по размерам может быть получена путем измерения сигнала PIDS на нескольких длинах волн.

На рис. 4 четко показано смещение пикового значения и изменение контраста для частиц различного диаметра. Кроме того, поскольку сигнал PIDS изменяется на разных длинах волн (он становится более плоским на более длинных световых волнах), измерение сигналов PIDS на нескольких длинах волн предоставит дополнительную информацию о рассеянии, которую можно использовать для дальнейшего уточнения процесса определения размера.

Из рисунка 4, помимо смещения оси симметрии, можно различить угловые структуры для частиц размером 100 нм и даже для 50 нм. С помощью как теоретического моделирования, так и реальных экспериментов было подтверждено, что точный размер частиц размером менее приблизительно 200 нм по интенсивности рассеяния без использования метода PIDS практически затруднен и, вероятно, нереален. Комбинация трех подходов (более широкий угловой диапазон, изменение длины волны и эффекты поляризации) улучшает точную характеристику субмикронных частиц с помощью светорассеяния.

Рисунок 3: Сдвиг пикового значения

Рисунок 5 представляет собой типичное тримодальное распределение, полученное в эксперименте по лазерной дифракции с использованием метода PIDS на нескольких длинах волн (λo = 475, 613, 750 и 900 нм) и в диапазоне углов рассеяния с углами до 144 градусов, с (сплошная линия ) и без (пунктирная линия) с использованием эффекта поляризации. Пунктирные линии представляют значения номинального диаметра латексов в смеси, указанные поставщиком PSL.Без метода PIDS упускается мельчайший компонент, даже при использовании информации, собранной при больших углах рассеяния и коротких длинах волн. Фиг. 6 представляет собой СЭМ-изображение образца с Фиг. 5, на котором можно увидеть частицы трех разных размеров.

Таким образом, только с использованием всех трех подходов, т.е. широкого углового диапазона, короткой длины волны и эффекта поляризации, можно правильно измерить размер частиц до 10 нм, а не экстраполировать. Нет смешения технологий.Все сигналы происходят от одного и того же явления рассеяния и обрабатываются как единое целое в одном процессе извлечения данных, как при обычном измерении дифракции лазера.

Рисунок 4: Тримодальная смесь PSL

Рисунок 5: Электронно-микроскопическое изображение

CCCBDB Список экспериментальных дипольных моментов

Пожалуйста, направляйте комментарии об этой странице по адресу cccbdb @ nist. губ.

-0-2-6-9-7-2-6-9-0-9-7-1

пиропатрон	ссылка	DOI
1940Smy / Lew: 1219	С. П. Смит, Г. Л. Льюис, А. Дж. Гроссман, Ф. Б. Дженнингс III “Дипольные моменты и структуры некоторых соединений серы, селена и фосфора” J. Am. Chem. Soc. 1940, 62, 5, 1219-1223	10.1021 / ja01862a067
1954Hro / Mye: 262	HJ Hrotowski, RJ Myers “Микроволновые спектры, структура и дипольный момент стабильного пентаборана” J.Chem. Phys. 22, 262, 1954 г.	10,1063 / 1,1740048
1954 Кис: 86	P Kisluk “Дипольные моменты, ядерное квадрупольное взаимодействие и связывающие орбитали в группе V – тригалогениды” Journal of Chemical Physics 22 (1) p86 1954	10,1063 / 1,1739863
1955 Кра / Дай: 184	J Kraitchman, BP Dailey “Микроволновый спектр этилфторида” J. Chem. Phys. 23, 184, 1955 г.	10. 1063 / 1.1740525
1957Lau: 1359-1362	VW Laurie “Микроволновый спектр, дипольный момент и структура дифторсилана” J. Chem. Phys. 26, 1359 (1957)	10,1063 / 1,1743546
1957Маг: 223	DW Magnuson “Микроволновый спектр и молекулярная структура трифторида брома” J. Chem. Phys. 27, 223, 1957	10,1063 / 1,1743675
1959 Cur: 1529	RF Curl “Микроволновый спектр, барьер для внутреннего вращения и структура метилформиата” J.Chem. Phys. 30 (6) 1529, 1959	10,1063 / 1,1730232
1961Lau: 291	VW Laurie “Микроволновый спектр цис-дифторэтилена. Структуры и дипольный момент фторэтиленов” J. Chem. Phys. 34, 291, 1961	10,1063 / 1,1731582
1961 Лори: 1516	VW Laurie “СВЧ-СПЕКТР ДИПОЛЬНОГО МОМЕНТА ИЗОБУТИЛЕНА, ВНУТРЕННИЙ БАРЬЕР, КОНФОРМАЦИЯ И СТРУКТУРА РАВНОВЕСИЯ” Дж. Chem. Phys. 34 (5) 1516, 1961	10,1063 / 1,1701038
1962Bak / Chr: 225-227	B Бак, Д. Л. Кристенсен, Л. Хансен-Найгаард, Л. Липшиц, Дж. Раструп-Андерсен “Микроволновые спектры 1,3,4-тиадиазола и [34S] 1,3,4-тиадиазола. Дипольный момент 1,3,4-тиадиазола “J. MOL. ОФЭКТ. 9, 225-227 (1962)	10.1016 / 0022-2852 (62)
1962 Его: 283	E Hirota “Вращательная изомеризация и микроволновая спектроскопия.I. Микроволновый спектр нормального фторида пропила “J. Chem. Phys. 37, 283 (1962)	10,1063 / 1,1701318
1962 Лев: 276	И. Н. Левин “Микроволновый спектр формальдоксима” J. Mol. Спект. 8, 276-284, 1962	10.1016 / 0022-2852 (62) -0
1962Tol / Gwi: 1119	WM Tolles, WD Gwinn, “Структура и дипольный момент для SF4” J. Chem. Phys. 36 (5), 1119, 1962 год	10. 1063 / 1.1732702
1963 Крышка: 456	DR Lide “Микроволновая печь и структура дифторамина” J. Chem. Phys. 38, 456, 1963	10,1063 / 1,1733680
1963 Телефон: 2382	R Nelson “Микроволновый спектр, молекулярная структура и дипольный момент диметилфосфина” J. Chem. Phys. 39 (9) 2382, 1963	10,1063 / 1,1701456
1964Sas / Cur: 77	KVL Sastry, RF Curl “СВЧ-СПЕКТР N-МЕТИЛМЕТИЛЕНИМИНА” J.Chem. Phys. 41 (1) 77, 1964 год	10,1063 / 1,1725653
1965 Хун / Леа: 1931	RH Hunt, RA Leacock, CW Peters, KT Hecht «Внутреннее вращение в перекиси водорода: дальний инфракрасный спектр и определение тормозящего потенциала» J. Chem. Phys. 42, 1931, 1965	10.1063 / 1.1696228
1966Bak / Chr: 883	B Bak, JJ Christiansen, K Kuntsmann, L Nygaard, J Rastrup-Andersen “Микроволновый спектр, молекулярная структура, барьер для внутреннего вращения и дипольный момент метилкетена” J. Chem. Phys. 45 (1), 883, 1966	10,1063 / 1,1727700
1966Bee: 414	JF Beecher “Микроволновый спектр, дипольный момент, структура и внутреннее вращение диметилселенида” J. Molecular Spectroscopy 4: 414-424 (1966)	10.1016 / 0022-2852 (66)
1966 Хар / Кокс: 5049	Хармой, М; Кокс, К. “Микроволновый спектр, дипольный момент и структура бицикло [1.1.0] бутан “. Журнал Американского химического общества. 88, 5049-5050 (1966)	10.1021 / ja00973a066
1966Phe / Dal: 3-4	DH Phelps, FW Dalby “Экспериментальное определение электрического дипольного момента основного электронного состояния CH” Phys. Rev. Lett. 16 (1), 1966, 3-4	10.1103 / PhysRevLett.16.3
1967Coo / Kir: 4521	RL Cook, WH Kirchhoff “Дальнейшие исследования микроволнового спектра NSF: оценка молекулярного силового поля, констант центробежных искажений и дипольного момента” Дж. Chem. Phys. 47 (11) 4521, 1967	10,1063 / 1,1701662
1967 Кир: 1312	WH Kirchhoff “Микроволновый спектр и дипольный момент пиразола” J. Am. Chem. Soc. 89: 6 1312 (1967)	10.1021 / ja00982a006
1968 Bro / Bur: 415	Р. Д. Браун, Ф. Р. Бёрден, П. Д. Годфри “Микроволновый спектр селенофена” J. Mol. Спект. 25, 415-421 (1968)	10.1016 / s0022-2852 (68) 80012-8
1968 Для / Bea: 4671	Р. Г. Форд, Р. А. Боде “Микроволновые спектры метилциклопропанов. II. Метилциклопропан	10,1063 / 1,1668043
1968 Ноги / Мил: 1736	AC Legon, DJ Millen “Микроволновый спектр, структура и дипольный момент нитрилфторида” J. Chem. Soc. А 1968, 1736	10,1039 / J19680001736
1968Poc / Bal: 1072	JM Pochan, JE Baldwin, WH Flygare “Микроволновый спектр, структура и дипольный момент в циклопропаноне” JACS 90: 4 1072, 1968	10. 1021 / ja01006a049
1968Tho / Dal: 2815	Томсон Р., Далби Ф. В. «Экспериментальное определение дипольных моментов состояния X (2 сигма +) и B (2 сигма +) молекулы CN» Canadian Journal of Physics 46, 2815 (1968)	10.1139 / p68-652
1969 Мир / Кор .: 4118	AM Mirri, C Corbelli, P. Forti “Эффект Штарка и электродипольный момент h3Se” J. Chem. Phys. 50, 4118, 1969	10.1063 / 1,1671680
1969Rog / Schweiz: 397	Роговский, Швендеман, Микроволновые спектры, барьеры для внутреннего вращения, константы квадрупольной связи и дипольные моменты цис- и транс-ацетальдоксима	10,1063 / 1,1670810
1969Tho / Dal: 1155	Р. Томсон, Ф. В. Долби «Экспериментальное определение дипольных моментов состояний X (1Σ) и A (1Π) молекулы BH» Canadian Journal of Physics, 1969, 47 (11): 1155-1158	10. 1139 / стр69-144
1970Kon / Hir: 97	S Kondo, E Hirota “Микроволновый спектр и внутреннее вращение изопропилового спирта” J. Mol. Спец. 34, 97-107 (1970)	10.1016 / 0022-2852 (70) -9
1971 Но / Ког: 4123	SS Butcher, RA Cohen, TC Rounds “Микроволновый спектр 1,2-дифторэтана” J. Chem. Phys. 54, 1971 г., 4123	10,1063 / 1,1675477
1971Byf / Автомобиль: 271	CR Byfleet, A Carrington, DK Russell, “Электрические дипольные моменты двухатомных молекул с открытой оболочкой” Molecular Physics 1971, 20 (2), 271-277	10.1080/00268977100100251
1971 Hir / Cur: 358	C. Hirose, RF Curl Jr, “Микроволновый спектр, конформация и дипольный момент дивинилового эфира” J. Molecular Spectroscopy 38, 358-366 (1971)	10.1016 / 0022-2852 (71)
1971Kri / Sae: 4553	LC Krisher, E. Saegebarth “МИКРОВОЛНОВЫЙ СПЕКТР УКСУСНОЙ КИСЛОТЫ, Ch4COOH И CD3COOH” J. Chem. Phys. 54 (11) 4553, 1971	10.1063 / 1,1674721
1971 Лов / Джон: 41	FJ Lovas, DR Johnson “Микроволновый спектр BF” J. Chem. Phys. 55 (1), 41, 1971	10.1063 / 1.1675537
1971Ola / Vir: 18	П. Олави, И. Виртанен, П. Руостесуо “Дипольные моменты N-фенилзамещенных сульфонамидов” Suomen Kemistilehti B 44 (1) 18-22, 1971
1971Vau: 21	WE Vaughan, Сборник литературы по диэлектрикам, т.33, 1969, 21
1971Whi / Bog: 4714-4717	WF William, JE Boggs “Микроволновые спектры углерод-13 и кислород-18 содержащих частиц и структура виниленкарбоната” J. Chem. Phys. 54, 4714-4717, 1971	10,1063 / 1,1674745
1972Fre / Kle: 1467	С.М. Фройнд, В. Клемперер, Р. П. Мариэлла, Э. Хербст “РАДИОЧАСТОТНЫЙ СПЕКТР X 2II СОСТОЯНИЯ ЛИ-7-О-16” Дж.Chem. Phys. 56 (4) 1467, 1972	10.1063 / 1.1677391
1972 Гра / Даг: 710	Дж. Графф, П.Г. Дагдигиан, Л. Уортон “Спектр электрического резонанса NaLi” J. Chem. Phys. 57 (2), 710-714, 1972	10.1063 / 1.1678303
1972Мур / Виль: 575	Дж. Т. Мюррей, К. Уильямс, Т. Л. Уэтерли, “Микроволновый спектр и молекулярные константы SCl2” Бюлл. Являюсь. Phys. Soc. 17, 575, 1972 г.
1973, Ама / Хир: 417	Т. Амано, Э. Хирота “Микроволновый спектр радикала СФ” Дж.Мол. Спец. 45, 417-419 (1973)	10.1016 / 0022-2852 (73)
1973 Кончил / разработчик: 537-540	CWN Cumper, SL Dev, SR Landor “Электродипольные моменты некоторых акрилонитрилов, аллилцианидов и алициклических нитрилов”	10.1039 / P29730000537
1973 Дур / Ли: 2491	JR Durig, YS Li, LA Carreira, JD Odom “Микроволновый спектр, структура, дипольный момент и барьер для внутреннего вращения фофин-борана” J. Являюсь. Chem. Soc. 95, 1973, 2491	10.1021 / ja00789a013
1973То: 70	CH Thomas “Микроволновый спектр, барьер для внутреннего вращения, структура и дипольный момент селенола метана” J. Chem. Phys. 59 (1), 70, 1973	10.1063 / 1.1679859
1974Caz / Fav: 82-89	G CAZZOLI, PG FAVERO, A DAL BORGO «Молекулярная структура, константа ядерного квадрупольного взаимодействия и дипольный момент трихлорида азота по данным микроволновой спектроскопии» J.МОЛ. ОФЭКТ. 50, 82-89 (1974)	10.1016 / 0022-2852 (74)
1974 Хел / Хель (II / 6)	Hellwege, KH и AM Hellwege (ред.). Ландольт-Борнштейн: Группа II: Том 6 Молекулярные константы по данным микроволновой спектроскопии, спектроскопии молекулярного пучка и электронного спинового резонанса Springer-Verlag. Берлин. 1974.	10.1007 / b19951
1974Кью: 509	R Kewley “Микроволновый спектр метоксиацетонитрила” Кан. J. Chem. 52, 509, 1974	10.1139 / v74-080
1974 Солнце / Тан: 241	R Sugisaki, T. Tanaka, E. Hirota «Микроволновый спектр, структура, дипольный момент, константа квадрупольного взаимодействия и внутреннее движение тиоформамида» J. Mol. Спект. 49, 241-250 (1974)	10.1016 / 0022-2852 (74)
1975Бен / Победа: 141	J Bendtsen, M Winnewisser “Спектроскопические константы основного состояния и дипольный момент гидразойной кислоты, h24N3” Chem.Phys. Lett. 33 (1) 141, 1975	10.1016 / 0009-2614 (75) 85471-6
1975 Бро / Бог: 445	Р. Д. Браун, П. Д. Годфри, Дж. Стори “Микроволновый спектр мочевины” J. Molec. Спект. 58, 445-450 (1975)	10.1016 / 0022-2852 (75)	-6
1975 Комплект / Мал: 179	Р. В. Китчин, Т. Б. Маллой, Р. Л. Кук “Молекулярная конформация и дипольный момент тиана из микроволнового спектра” Дж. Мол. Спец. 57, 179–188, 1975	10.1016 / 0022-2852 (75) -3
1975 Sch / Qua: 3864	RE Schmidt, CR Quade “Микроволновый спектр этилмеркаптана” J. Chem. Phys. 62 (10), 3864-3874, 1975	10.1063 / 1.430307
1976 Suz / Gua: 1242	M.Suzuki, A Guanieri “Микроволновый зеемановский спектр, электрический дипольный момент и ядерный кварупольный тензор гипохлорита Метли и d3-метилгипохлорита” Z.Naturforsch. 31 a 1242-1258 [1976]	10.1515 / зна-1976-1016
1976 Вел / Гер: 117	Р. Веллингтон Дэвис, М.К.Л. Джерри “Микроволновый спектр, структура, константы хлор-ядерного квадрупольного взаимодействия, дипольный момент и константы центробежных искажений дихлорсилана” J. Mol. Spectrosc. 60, 117-129, 1976	10.1016 / 0022-2852 (76)	-X
1977 Alm / Cha: 483	V Almond, SW Charles, JN MacDonald, NL Owen “Ethenethiol: the Infrared and Microwave Spectroscopic Study” J. C.S. Chem. Comm. 1997 (14) 483-484	10.1039 / c39770000483
1977 Доз / сут: 1444	K-F Dossel, DH Sutter “Вращательный спектр высокого разрешения силилбромида Sih4Br” Z. Naturforsch. 32а, 1444–1449 (1977)	10.1515 / зна-1977-1217
1977 Джон / Она: 866	Х. Джонс, Дж. Шеридан, О. Л. Штифватер “Микроволновой спектр бромацетилена; rs-структура, дипольный момент, константы квадрупольной связи и возбужденные вибрационные состояния” Zeitschrift für Naturforschung A.Том 32, выпуск 8, страницы 866–875	10.1515 / зна-1977-0811
1977 Мех / Гри: 244	SC Mehrotra, LL Griffin, CO Britt, JE Boggs “Микроволновый спектр, структура, дипольный момент и константы квадрупольного взаимодействия изопропиламина” J. Mol. Спец. 64, 244-251 (1977)	10.1016 / 0022-2852 (77)	-8
1977 Сью / Джон: 239	RD Suenram, DR Johnson “Микроволновый спектр нитрата хлора (ClNO3)” Journal of Molecular Spectroscopy 65, 239-248 (1977)	10. 1016 / 0022-2852 (77)
1978 Mac / Nor: 1365	Дж. Макдональд, Д. Норбери, Дж. Шеридан “Микроволновый спектр, дипольный момент и функция внутреннего потенциала вращения гош-циклопропанола” J CHEM SOC-FARADAY TRANS II 74, 1365-1375, 7, 1978	10.1039 / f29787401365
1978 Сью / Лов: 5117	RD Suenram, FJ Lovas “Диоксиран. Его синтез, микроволновый спектр, структура и дипольный момент” J.Являюсь. Chem. Soc.100, 5117, 1978	10.1021 / ja00484a034
1979Даг: 2328	PJ Dagdigian “Дипольный момент основного состояния NaH” J. Chem. Phys. 71 (5) 2328, 1979	10,1063 / 1,438574
1979 Geo / Kro: 365-373	K GEORGIOU, HW KROTO, BM LANDSBERG “Микроволновый спектр, структура замещения и дипольный момент тиокетена, h3C = C = S” J. MOL. ОФЭКТ.77 365-373 (1979)	10.1016 / 0022-2852 (79)	-4
1979Лар: 175	NW Larsen “Спектры микроканалищ шести моно-13C замещенных фенолов и некоторых монодейтерированных разновидностей фенола. Полная структура замещения и абсолютный дипольный момент” J. Mol Struct. 51 (1979) 175-190	10.1016 / 0022-2860 (79) 80292-6
1979 Най / Мотыга: 253-256	KPR Nair, J Hoeft, E. Tiemann “Электрический дипольный момент двухатомной молекулы IF” Chem.Phys. Lett. 60 (2) 253-256, 1979	10.1016 / 0009-2614 (79) 80027-5
1980Cox / Dux: 339	AP Cox, G Duxbury, JA Hardy, Y Kawashima “Микроволновые спектры CF3Br и CF3I. Структуры и дипольные моменты” J.C.S Faraday II, 1980, 76, 339-350	10.1039 / f29807600339
1981 Ало / Нога: 2191-2201	JL Alonso, AC Legon “Микроволновый спектр вращения, кольцевые колебания, конформация кольца и электрический дипольный момент γ-кротонолактона”	10.1039 / f29817702191
1981 Dur / Li: 1564	Во время, Ли, Во время, Спектры и структура малых кольцевых соединений. XLII. Микроволновый спектр 2,5-дигидротифена, J. Chem., Phys., Vol. 74, # 3, стр. 1564-1567	10,1063 / 1.441297
1981 года выпуска: 367	HW Kroto, JF Nixon, K Ohno “СВЧ-СПЕКТР, СТРУКТУРА И ДИПОЛЬ-МОМЕНТ НЕСТАБИЛЬНОЙ МОЛЕКУЛЫ ФОСФЭТЕНА, Ch3 = PH” J.Мол. Спект. 90 (2) 367-373, 1981	10.1016 / 0022-2852 (81)	-X
1981 Kuc / Sue: 2561	Kuczkowski, Suenram, Lovas, Микроволновые спектры, структура и дипольный момент серной кислоты, J. Am. Chem. Soc., Vol. 103, стр. 2561-2566	10.1021 / ja00400a013
1981 Пар / бак: 465	JE Parkin, PJ Buckley, CC Costain “Микроволновой спектр пиперидина: экваториальное и осевое основные состояния” J.Мол. Спец. 89, 465-483 (1981)	10.1016 / 0022-2852 (81) -0
1981 Сим / Бур: 533	Н.П. Симмонс, А.Б. Бург, Р.А. Боде “Микроволновый спектр, Sturctrue и дипольный момент тетраборана (10), B4h20” Inorg. Chem. 1981, 20, 533-536	10.1021 / ic50216a044
1982 Бло / Бау: 55-58	CE Блом, А. Баудер “СВЧ-СПЕКТР, ВРАЩАЮЩИЕ ПОСТОЯННЫЕ И ДИПОЛЬНЫЙ МОМЕНТ АКРОЛЕЛЯ S-CIS”
1982Chr / Gri: 1378	Д. Кристен, Дж. Х. Гриффитс, Дж. Шеридан “Микроволновый спектр имидазола; полная структура и распределение электронов от ядерных тензоров квардупольного взаимодействия и ориентация дипольного момента” Z.Naturforsch. 37а, 1378-1385 (1982)	10.1515 / зна-1981-1220
1983 Лов / Сью: 316	FL Lovas, RD Suenram, WJ Stevens “Продукты реакции разряда N2 и h3S: микроволновый спектр Nh3SH” J. Mol. Спект. 100, 316-331 (1983)	10.1016 / 0022-2852 (83)-9
1983 Желто-коричневый: 425	К. Танака, Т. Танака “Лазерная штарковская спектроскопия на CO2 и N2O полосы nu1 радикала ClO2” Дж.Мол. Спект. 98, 425-452, 1983	10. 1016 / 0022-2852 (83)
1983 То / Сью: 167	LR Thorne, RD Suenram, FJ Lovas “Микроволновый спектр, торсионный барьер и структура Bh4Nh4” J. Chem. Phys. 1983, 78, 167-171	10,1063 / 1.444528
1984 Блог / Гра: 7427-7431	CE Blom, G Grassi, A Bauder “Молекулярная структура s-цис- и s-транс-акролеина, определенная с помощью микроволновой спектроскопии” J.Являюсь. Chem. Soc. 1984, 106, 24, 7427-7431	10.1021 / ja00336a022
1984 Бро / Бог: 1951-1954	Р. Д. Браун, П. Д. Годфри “Измерение молекулярных дипольных моментов с помощью эффекта Штарка” Ост. J. Chem., 1984, 37, 1951-4	10.1071 / ч 9841951
1984 Гра / Губ	CG Gray, KE Gubbins “Теория молекулярных жидкостей. Том 1: Основы” Clarendon Press, Oxford 1984
1984 Род / брат: 447	M Rodler, RD Brown, PD Godfrey, LM Tack “Генерация, микроволновый спектр и дипольный момент кетенимина” Chem.Phys. Lett. 110 (5) 447-451, 1984	10.1016 / 0009-2614 (84) 87068-2
1984 Sch / Obe: 152-164	G Schrem, H Oberhammer “Газофазная структура азетидина: микроволновая спектроскопия, электронная дифракция и анализ нормальных координат” J. MOL. Спец. 104, 152-164 (1984)	10.1016 / 0022-2852 (84)
1984 Ям / Суг: 2315	Яманучи, Суги, Такео, Мацумура, Кучицу, Молекулярная структура и конформация 1-хлорпропана по данным газовой дифракции и микроволновой спектроскопии, J.Phys. Chem., Vol. 88, стр. 2315-2320	10.1021 / j150655a026
1986 Св. / Лов: 406	RD Suenram, FJ Lovas “Микроволновый спектр и молекулярная конформация пероксинитриновой кислоты (HOONO2)” Journal of Molecular Spectroscopy 116, 406-421 (1986)	10.1016 / 0022-2852 (86)	-0
1986Тыб / га: 353	M Tyblewski, T-K Ha, A. Bauder “Микроволновый спектр, электрический дипольный момент, барьер внутреннего вращения и молекулярная структура метилгидродисульфида” J.Мол. Спект. 115, 353-365 (1986)	10.1016 / 0022-2852 (86) -4
1987 ч / мин: 7020	D Christen, R Minkwitz, R Nass “Микроволновый спектр, инверсия и молекулярная структура монофторамина, FNh3” J. Am. Chem. Soc. 1987, 109, 7020-7024	10.1021 / ja00257a019
1987 Эбе / Хан: 1948	WL Ebenstein, C Hanning, SL Shostak, JS Muenter “Радиочастотные спектры хлорацетилена в v = 0 и v = 1 валентного колебания C-H” J.Chem. Phys. 87, 1948 (1987)	10,1063 / 1,453723
1988 Cra / Ger: 3497-3507	DT Cramb, MCL Gerry, W. Lewis-Bevan «Определение вращательных постоянных с использованием ядерной квадрупольной сверхтонкой структуры: микроволновый спектр и дипольный момент винилиодида, полученные с помощью спектрометра с компьютерным управлением» J. Chem. Phys. 88, 3497 (1988)	10,1063 / 1,454729
1988 Инна / Фудж: 456-468	Т. ИНАГУСА, М. ФУДЖИТАКЕ, М. ХАЯСИ “Микроволновый спектр, rs-структура, дипольный момент и ядерный квадрупольный тензор константы взаимодействия этилйодида” ЖУРНАЛ МОЛЕКУЛЯРНОЙ СПЕКТРОСКОПИИ 128,456-468 (1988)	10.1016 / 0022-2852 (88)	-2
1988 Кан / Ям: 89	H Kanata, S Yamamoto, S. Saito “Дипольный момент радикала PO, определенный с помощью микроволновой спектроскопии” J. Mol. Спект. 131, 89-95 (1988)	10.1016 / 0022-2852 (88)
1988 Сти: 597-606	OL Stiefvater “Микроволновые спектры фуразана” Z. Naturforsch. 43а, 597-606 (1988)
1989Bir / Win: 402	М. Бирк, М. Винньюиссер “Вращательно-крутильный спектр карбодиимида: исследование необычной динамики” Дж.Мол. Спект. 135, 402-445 (1989)	10.1016 / 0022-2852 (89)
1989 Ког / Так: 467	Y Koga, H Takeo, S. Kondo, M Sugie, C. Matsumura, GA McRae, EA Cohen “Спектры вращения, молекулярная структура, дипольный момент и сверхтонкие константы HOBr и DOBr” J. Mol. Спец. 138, 467-481 (1989)	10.1016 / 0022-2852 (89) -1
1989 Vog / Bau: 62	B Vogelsanger, A Bauder «Чистый вращательный спектр и дипольный момент квадрициклана, определенные с помощью микроволновой спектроскопии с преобразованием Фурье» J.Мол. Спект. 136, 62-67 (1989)	10.1016 / 0022-2852 (89)
1990 Сено / Айк: 207-216	М. Хаяси, С. Икеда “Микроволновый спектр изопропилфторида и структура изопропилгалогенидов” Journal of Molecular Structure Volume 223, июнь 1990, страницы 207-216	10.1016 / 0022-2860 (90) 80469-Z
1991 Но / Roh: 1-8	Бутенхофф Т.Дж., Рольфинг Э.А. “Лазерно-индуцированная флуоресцентная спектроскопия SiC2, охлаждаемого струей” J.Chem. Phys. 95, 1 (1991)	10,1063 / 1,461476
1991 Продолжительность / Фен: 1827	JR Durig, FS Feng, A Wang, HV Phan “Конформационная стабильность, барьеры для внутреннего вращения, расчеты ab initio и определение колебаний 2-бутанона” Can. J. of Chem. 69 (11) 1845-1856, 1991	10.1139 / v91-268
1991 Мэй / Мор: 3860	CW Meyer, G Morrison “Дипольные моменты семи частично галогенированных этановых хладагентов” J.Phys. Chem. 1991, 95, 3860-3866	10.1021 / j100162a077
1992 Гоо / Мор: 5521-5526	ARH Goodwin, G Morrison “Измерение дипольного момента газообразного 1,1,1-трихлортрифторэтана, 1,2-Dфторэтана, 1,1,2-трихлортрифторэтана и 2- (дифторметокси) -1,1,1-трифторэтана “J. Phys. Chem. 1992, 96, 5521-5526	10.1021 / j100192a062
1992LBII / 19c	Численные данные Ландольта-Борнштейна и функциональные взаимосвязи в науке и технике, новая серия, II / 19c (1992) Spreinger-Verlag, Heidelberg
1994Xu / Joh: 147	Y Xu, JWC Johns, ARW McKellar “Инфракрасные спектры высокого разрешения формилфторида, HFCO” Дж.Мол. Спект. 168, 147–157 (1994)	10.1006 / jmsp.1994.1267
1995 Лов / Кав: 201	FJ Lovas, Y Kawashima, JU Grabow, RD Suenram, GT Fraser, E. Hirota “МИКРОВОЛНОВЫЕ СПЕКТРЫ, ГИПЕРТОНКАЯ СТРУКТУРА И ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ДИПОЛЬНЫЕ МОМЕНТЫ ДЛЯ КОНФОРМЕРОВ-I И КОНФОРМАТОРА-II ГЛИЦИНА” Astrophysical Journal L20 455 (2) -L204, 1995	10.1086 / 309844
1995 Так / Суг: 267-272	H Takeo, M Sugie, C. Matsumura “Молекулярные структуры 2,2-дигалогенпропанов по данным микроволновой спектроскопии: Ch4CF2Ch4, Ch4CClzCh4 и Ch4CC1FCh4” J.Мол. Struct. Том 352–353, 1995, 267-272	10.1016 / 0022-2860 (95) 08832-G
1996 Модель / Номер: 1645	G Modugno, P. De Natale, M. Bellini, M Inguscio, G Di Lonardo, L Fusina, J Vander Auwera “Точное измерение молекулярных дипольных моментов с помощью настраиваемого дальнего инфракрасного спектрометра Штарка: приложение к HOCl” J. Opt. Soc. Являюсь. B Том 13 № 8 1996 p 1645-1649	10.1364 / JOSAB.13.001645
1997Bau / Bei: 7558	А. Баудер, А. Бейл, Д. Лакхаус, Ф. Мюллер, М. Кряк “Комбинированное исследование бромхлорфторметана в инфракрасном и микроволновом диапазоне с высоким разрешением” Дж.Chem. Phys. 106 (18) 7558, 1997	10.1063 / 1.473759
1997 Dur / Loi: 477-484	A Durand, JC Loison, J Vigue “Спектроскопия маятниковых состояний: определение электрического дипольного момента ICl на уровнях X 1Sigma + (v” = 0) и A 3PI1 (v ‘= 6-29) “J. Chem. Физика 106, 477 (1997)	10.1063 / 1.474086
1997 Хаб / Ли: 221-236	Hubner, A. Leeser, A. Burkert, DA Ramsay, W. Huttner “Микроволновые спектры, дипольные моменты и функция крутильного потенциала цис-глиоксаля и цис-глиоксаль-d1” J.Мол. Спект. 184, 221-236 (1997)	10.1006 / jmsp.1997.7327
1998 Wei / Hai: 3134	М.А. Вейбель, Т.Д. Хайн, Т.Дж. Кертисс «Гексапольные сверхзвуковые пучки реактивных радикалов: CF3, SiF3, SH, CH и C2H» J. Chem. Phys. 108 (8) 3134, 1998 г.	10,1063 / 1,475711
2000Fav / Mar: 3018-3025	Л. Б. Фаверо, А. Марис, А. Д. Эспости, П. Г. Фаверо, В. Каминати, Г. Павельке «Конформационное равновесие и поверхность потенциальной энергии 1-фторбутана с помощью микроволновой спектроскопии и расчетов Ab Initio» Химия – Европейский журнал 3018-3025, 2000 г.	10.1002 / 1521-3765 (20000818) 6: 163.0.CO; 2-л
2000Fra / Xu: 6209	GT Fraser, LH Xu, RD Suenram, CL Lugez “Вращательные спектры четырех из пяти конформеров 1-пентена” J. Chem. Phys. 112 (14) 6209-6217, 2000	10,1063 / 1,481220
2000 Mat / Wal: 9489-9493	B Mate, AH Walker, RD Suenram, NC Craig “Полная структура Gauche 1,1,2,2-тетрафторэтана, определенная с помощью микроволновой спектроскопии” J.Phys. Chem. А 2000, 104, 9489-9493	10.1021 / jp001913i
2001Plu / Sue: 3057	DF Plusquellic, RD Suenram, B Mate, JO Jensen, AC Samuels “Конформационные структуры и дипольные моменты этилсульфида в газовой фазе” J. Chem. Phys. 115 (7), 3057, 2001	10,1063 / 1,1385527
2002 Срок / Джин: 1	JR Durig, Y Jin, HV Phan, J Liu, DT Durig “Спектры в дальнем инфракрасном диапазоне, конформационная стабильность, барьеры для внутреннего вращения, расчеты Ab Initio, структурные параметры r0 и вибрационное распределение этилметилового эфира” Структурная химия, 13 ( 1) 2002, 1	10.1023 / А: 1013410428690
2005 Des / Psz: 1708	О. Десятник, Л. Пщолковский, С. Торвирт, Т. М. Крыговски, З. Кисель “Вращательные спектры, электрические дипольные моменты и молекулярные структуры анизола и бензальдегида” Phys. Chem. Chem. Phys. 7 (8) 1708-1715, 2005	10.1039 / b501041a
2007Caz / Puz: 112	G Cazzoli, C Puzzarini, A Baldacci, A Baldan “Определение молекулярного дипольного момента бромфторметана: микроволновые спектры Штарка и расчеты ab initio” J.Мол. Спец. 241 (2007) 112-115	10.1016 / j.jms.2006.11.004
2008Woh / Schneider Electric: 119	K Wohlfart, M Schnell, J-U Grabow, J Kupper “Точный дипольный момент и квадрупольные константы взаимодействия бензонитрила” J. Mol. Спец. 247 (2008) 119-121	10.1016 / j.jms.2007.10.006
2011 Кан / Хер: 173	P Kania, M. Hermanns, S. Brunken, HSP Muller, TF Giesen “Миллиметровая спектроскопия диоксида титана, TiO2” J.Мол. Спец. 268 (2011) 173-176	10.1016 / j.jms.2011.04.013
2011Le / Ste: 9370	A Le, TC Steimle “Оптическая штарковская спектроскопия полосы D 1PI – X 1Sg + (0,0) моногидрида скандия” J. Phys. Chem. А 2011, 115, 9370-9376	10.1021 / jp110838j
2011Puz / Caz: 174312	C Puzzarini, G Cazzoli, JC López, JL Alonso, A. Baldacci, A. Baldan, S. Stopkowicz, L Cheng, J Gauss “Спектроскопическое исследование фторйодметана, Ch3FI: микроволновая спектроскопия с преобразованием Фурье, миллиметровая / субмиллиметровая спектроскопия и квантово-химические расчеты” “Дж.Chem. Phys. 134, 174312 (2011)	10,1063 / 1,3583498
2012 Ste / Wan: 114309	TC Steimle, F Wang, X Zhuang, Z Wang “Оптическая штарковская спектроскопия полосы 2 (60) A 1A” – X 1A ‘хлорметилена, HCCl “J. Chem. Phys. 136, 114309 (2012)	10,1063 / 1,3694245
2015 Sei / Fin: 13-21	Н. А. Зайферт, И. А. Финнеран, С. Перес, Д. П. Залески, Дж. Л. Нил, А. Л. Стебер, Р. Д. Суенрам, А. Лесарри, С. Т. Шипман, Б. Х. Пэйт “Дж.Мол. Спект. 312 (2015) 13–21	10.1016 / j.jms.2015.02.003
NISTdiatomic	База данных диатомовых спектров NIST (www.physics.nist.gov/PhysRefData/MolSpec/Diatomic/index.html)	10.18434 / T4T59X
NIST углеводород	База данных спектра углеводородов NIST (http://www.physics.nist.gov/PhysRefData/MolSpec/Hydro/index.html)	10.18434 / T4PC70
NIST трехатомный	База данных трехатомных спектров NIST (http://www.physics.nist.gov/PhysRefData/MolSpec/Triatomic/index.html)	10.18434 / T4DW2S
NSRDS-NBS10	Р. Д. Нельсон-младший, Д. Р. Лид, А. А. Мариотт «Избранные значения электрических дипольных моментов для молекул в газовой фазе» NSRDS-NBS10, 1967	10.6028 / NBS.NSRDS.10
Интернет-книга	NIST Chemistry Webbook (http: // webbook.nist.gov/chemistry)	10.18434 / T4D303

Ромбические антенны, V-образные и перевернутые V

Ромбическая антенна является часто утверждали, что исключительно хороший антенна с очень высокий прирост. Мы будем посмотрите на несколько ромбических конструкции антенн (включая Перевернутый V) в статья ниже.

Если мы смотрим по этой ссылке к это PDF-документ о ромбическом дизайне мы находим предложенные размеры для ромбические антенны. Эта страница соглашается с другими данными я можно найти на ромбики, такие как когда-то очень популярное радио Справочник Билла Орра W6SAI.

Мои смоделированные данные соглашается с другими независимый ромбический модели антенн. Например, если мы посмотрим на данные о PA6Z Ромбическая антенна страницу мы найдем следующий ромбический выигрыш значения для Общая длина провода 320 метров длина ромбическая:

Хотя это может поначалу кажется много прибыль, мы должны помните, что это включает отражение от земли прирост. Диполь на разумная высота обычно имеет более 8 усиление дБи. Перевод усиления дБи значения выше в больше стандартных дБд у нас следующие:

14 МГц = 15.95 дБи или от 7,5 до 8 дБд усиление для 320-метровой длина проволоки ромбическая

7 МГц = 10,79 дБи или От 2,3 до 2,8 дБд для 320-метровый провод длина ромбический

Аргумент ромбики “очень высокие усиление антенн “кажется развалиться, когда мы сравниваем ромбический антенны к стандартная дипольная эталонная антенна с участием обе антенны на такой же высоты. Ромбики действительно есть преимущества, но это кажется, есть широко распространенная тенденция преувеличивать или неправильно понять выгоду. В цель этой страницы фактически описать и проиллюстрировать преимущества и недостатки ромбические антенны.

Давайте посмотрим на 2 WL на ногу 40-метровой ромбической конструкции 120 футов высотой более средняя проводимость почва с использованием номер 8 AWG без покрытия медный провод с Оконечная нагрузка 800 Ом.

На первый взгляд наш ответ может будь это много прирост. В конце концов, выгода колоссальная 14,42 дБи для этого 414 футов в длину 290 ромбический в ширину фут антенна. Но чтобы получить хорошее представление о реальная выгода, мы должны сравните это с диполь или другой стандартная антенна на такой же высоты. Когда мы это делаем, мы найти этот большой 40 метр ромбический антенна имеет около (14.42 дБи – 8,5 дБи) 6 дБд прирост. Эффективность довольно низкий 46,6%

Давайте удвоим размер и отрегулировать боковые углы для оптимального набирать обороты на новом этапе длина и посмотрим, что случается ……

ср теперь найдите следующее дизайн спецификации для четный большие 4 длины волны на ноге 40 метров ромбический:

В угол на каждом конце: 47 градусов

Длина стороны: 504,4 ноги

Общая ширина: 687,9 ноги

Полная длина: 737.9 футов

Эта антенна могла бы использовать более 2000 футов провода, и вот как этот монстр антенна работает на высота 200 футов над землей.

От EZnec + ver. 5.0 у нас есть следующие выкройки:

общий КПД 47,2%

Этот ромбический 16,64-8,5 = 8,14 дБд прирост. Это на самом деле о получение пары 3-х элементная Яги антенны сложены. Давайте сравним Ромбический к паре трехэлементный Яги антенна на 40 метров.Здесь образец и усиление мои две антенны высотой 40 метровый стек из трех элемент Яги антенны:

Прирост этого антенная система 7,73 дБд. Мои двое трехэлементный 40 метровые антенны в пределах 1/2 дБ от ромбический 200 футов высокий, занимающий 700 футов на 750 футов площади. Важнее, когда мы смотрим на выкройки, 40-метровый Яги антенны имеют чище шире шаблон. Это означает меньше выцветания и лучшее освещение в целевая область используя много антенна Yagi меньшего размера система!

Давай попробуем сравнивая ромбический к моему запланировано распределен подача занавеса:

Мой запланированный занавес, на высоте 285 футов высокий и 340 футов широкий, имеет 21.9 дБи прирост. Ссылка на диполь над землей это 21,9 – 8,5 = усиление 13,4 дБд.

Антенна	Физический размер W х Д х В	-3 дБ ширина луча	Типичный выигрыш выше диполь	Типичная ERP мощностью 1500 Вт применяется	Антенна КПД
PA6Z ромбические 2 волны на ножку	Не указано	?	2.3 дБд	2500 Вт	?
оптимальный 2-пр. На ногу ромбическая на высоте 120 футов	290 х 414 х 120 футов	23,3 градуса	6 дБд	6000 Вт	46,6%
сложены 3 эл. Яги 40м антенна на W8JI	70 x 50 футов x 180 футов	63 градуса	7.7 дБд	8500 Вт	98%
оптимальный 4-х волновой ромбический на высоте 200 футов	690 x 740 футов x 200 футов	16,3 градуса	8,6 дБд	11000 Вт	47,2%
Штора на W8JI	340 х 35 футов х 280 футов	19,3 градуса	13,4 дБ	33000 Вт	98%

ПРИМЕЧАНИЕ: Длина ноги длина на каждая сторона четыре стороны продолговатый ромб или алмаз.

перевернутый V антенна

В 1970-х годах я на самом деле было истинное перевернутая V-образная антенна на FM-трансляции башня в болотистой местности территория с влажным богатым черноземы суглинки. В вершина антенны был около 400 футов высоко с ногами вверх и вниз несколько сотен футов длинный.

Перевернутая буква V антенна или вертикально поляризованный полуромбическая половина стандарта ромбический включен его сторона. Теоретически прекращен перевернутый Антенна V использует земля под антенна для макияжа “недостающая половина” ромбической.

Вот модель оптимизированного перевернутый V полуромбический над идеальная почва:

Эта антенна прекращено с Резистор 400 Ом, и работает против 25 радиалов 1/4 длины волны. Также есть сингл провод, соединяющий основания ниже антенна. Прирост перевернутый V над идеальная земля 15,22 дБи, или около 6,7 дБ по диполю на оптимальной высоте.

Замена над землей антенны на хорошую почву (15 мс / м) с нет другие изменения ср иметь следующие узоров:

Прирост теперь 7.04 дБи или -1,5 дБд. Антенна имеет небольшая потеря от диполь в оптимальном высота.

Это без проводник или антенна изменения. Единственный изменение – это почва типа, который пошел от идеального почва без потерь для хорошая почва.

Это на самом деле согласен с моими тестами на трансляции станция. В то время как я может стать разумным Соотношение F / B, у меня было потеря по диполю в направлении антенна была направлена. Через один сезон я удалил мой большой перевернутые V-образные антенны и пошел с обычный диполь антенна около 330 ноги в воздухе.

Антенна V-Beam

Антенна с V-образным лучом – это первая часть ромбической антенны. Он опускает закрывающий конец ромбической. Таким образом, мы можем смоделировать его, удалив внешнюю половину. ромбического. Это четыре длина волны на опоре 40-метровая V-образная антенна:

Усиление составляет 14,15 дБи, или около 6 дБ по сравнению с диполем. Этот выигрыш составляет примерно равна маленькой трехэлементной антенне Яги. Основные проблемы, как и ромбический, ширина луча на половинной мощности очень мала для усиления.Низкий произведение усиления на ширину луча возникает из-за эффективности антенны, даже для незавершенных систем, составляет всего около 70%.

Большая часть 30% потерь мощности приходится на землю под антенной. Повышение эффективности до 92%, когда эта антенна находится над идеальной землей. В случае идеальной земли, оставшиеся 8% потерь связаны с потерями в меди в очень длинной медной антенне №8. проводники.

К сожалению, земля без потерь существенно не расширяет главный лепесток.Земля без потерь в первую очередь заполняет нули и расширяет главный лепесток. Это Хорошая вещь с точки зрения того, что сигналы не прямо по главной оси улучшать без потери сигналов вдоль главной оси.

Массивы из длинных проводов также чувствительны к высоте. Уменьшенная высота значительно снижает эффективность, и хорошая цель для минимальной высоты – 1/4 ножки антенны длина.V-образный луч с четырьмя длинами волн на каждую ветвь имел усиление 6 дБд при чуть менее 1 длина волны высокая.

Уменьшение высоты до чуть менее 1/2 волны снижает усиление примерно до 3 дБд или меньше. Антенна потеряла почти 4 дБ усиления антенны для изменения высоты 60 футов на 40-метровая антенна, переводя ее в диапазон усиления простой небольшой протяженной двойная проволочная антенна Zepp. Расширенный двойной Zepp будет иметь более широкий главный лепесток для такой же выигрыш, потому что он имеет более высокий КПД. Он также будет иметь более глубокие нули в нулевая область.

Заключение

Ромбические и похожие V-образные антенны часто описанный как чрезвычайно высокий прирост антенны, но это претензия кажется немного преувеличен или надут. Две длины волны на каждую ногу ромбический на самом деле примерно такой же выигрыш как единый трехэлементный монополосный Антенна Яги на дизайнерская группа. Большинство производительность ромбики приходят ограничения с высоких уровней ложных долей и очень бедные эффективность, особенно на нормальной почве. Ромбик имеет один из самых бедных прирост на акр рейтинги любого высокого усиление КВ антенны множество. С другой вручить ромбический антенна имеет очень отчетливый преимущество работы очень широкий частотные диапазоны с хорошим КСВ и выгода, что-то базовый монодиапазонный Yagi никогда не могу. Ромбическая также простая антенна, требующая всего четырех опор. (три опоры для V-образной балки и одна опора для перевернутых V-образных производных).

В большом правильно оформленный ромбический, слегка менее половины применяемого РФ власть теряется в система прекращения.Эта сила преобразуется в нагревать. Сразу это ставит ромбический на уровне ~ 3 дБ недостаток другие более эффективные антенны с аналогичный в целом форма рисунка или ширина луча половинной мощности. Есть способы использовать эту силу но в целом очень мало появляется в ромбическом Ресурсы.

Эффективность и выигрыш можно улучшить, если мы рециркулируемый прекращение мощность. Скорее, чем преобразование власти нагреть, мы могли рекомбинировать прекращение РФ назад в основная система подачи.Такое рекомбинирование или рециркуляция схемы будут довольно просто, хотя они бы требует корректировки если операционная частота была измененный. А рециркуляционная система будет состоять из согласование импеданса сеть или шлейф и система фазирования принести сигнал завершения снова в фазе с приложенная мощность. Путем рекомбинации сила, которая иначе быть потраченным впустую как тепло обратно в система подачи, система усиление увеличится 2 до 3 дБ. (Я на самом деле использовал такой система с “перевернутый V антенна », которая на самом деле вертикально поляризованный полуромбический антенна.)

Хотя нет довольно чрезвычайно система с высоким коэффициентом усиления мы заставляют поверить, ромбический не без серьезных преимуществ над другими антеннами. Это легко построить и в некотором роде некритический Габаритные размеры. Это предлагает очень широкую полосу пропускания производительность, будучи конкурирующий с большой журнал периодический массивы. Если нам понадобится простой в установке очень широкополосный антенна, которая может легко справляться высоко сила, а если мы не особенно беспокоит о выигрыше или эффективность, а ромбический стоящая антенна рассматривать. Многие ложные доли, в то время как они ограбить значительный мощность от сети мочка, также может заполнить в других направлениях во время передачи. Иногда это плюс для вещание, если мы можно выровнять сторону доли с заселенными области. Ромбики не чрезвычайно высокий усиление антенн мы иногда приводил к верю, но у них есть очень явные преимущества когда дело доходит до полоса пропускания, мощность управляемость, простота строительство и физический и электрические простота. В ромбический умеренный выигрыш очень широкая полоса пропускания антенна, способная управляемость очень высокая мощность.

с 11.11.2008

Жизнь | Бесплатный полнотекстовый | Роли, характеристики и анализ белков с внутренними нарушениями: мини-обзор

2.1. Физико-химические характеристики (последовательность)

Как упоминалось во введении, сворачивание белка определяется термодинамикой. Водородная связь, дипольные взаимодействия и солевые мостики – все это приводит к энтальпической стабилизации; однако следует отметить, что подобные благоприятные взаимодействия обычно возможны с молекулами воды в окружающей среде.Между тем, энтропия остова белка снижается при ограничении конформационной свободы, но для большинства свернутых белков это компенсируется способностью экранировать гидрофобные боковые цепи внутри структуры белка, что увеличивает энтропию окружающих молекул воды. . Учитывая эти факторы, неудивительно, что IDP обычно характеризуются небольшим количеством гидрофобных остатков и большим количеством заряженных остатков [41,42]. Другой общей характеристикой IDP является то, что они, как правило, имеют некомпенсированную сеть. заряд при физиологическом pH.Двумя важными показателями, используемыми для оценки (не) упорядоченной природы белковых последовательностей, являются доля заряженных остатков (FCR) и чистый заряд на остаток (NCPR) [42,43]. FCR – это просто количество остатков, которые имеют общий заряд – положительный или отрицательный – при pH 7 (то есть D, E, K, R), деленное на общее количество аминокислотных остатков в последовательности. NCPR – это чистый заряд (то есть количество положительно заряженных остатков минус количество отрицательно заряженных остатков), деленный на общее количество остатков.Как указывалось ранее, заряженные боковые цепи в некоторой степени являются палкой о двух концах в контексте сворачивания белков – с одной стороны, они обеспечивают благоприятные взаимодействия с молекулами воды (что способствует разворачиванию), но солевые мосты между противоположно заряженными боковыми цепями также может стабилизировать сложенную конструкцию. По этой причине Дас и Паппу разработали более сложную метрику, которая отражает линейное распределение последовательностей положительно и отрицательно заряженных остатков [44]. Этот показатель смешения зарядов по существу рассчитывается путем оценки FCR и NCPR не только для всего белка, но и для скользящего окна из пяти или шести остатков (последний этап расчета включает усреднение результатов для обоих размеров окна).Таким образом, степень асимметрии заряда во всех этих небольших подпоследовательностях вычисляется, суммируется и нормализуется к крайнему случаю последовательности с той же длиной, FCR и NCPR, но с идеальным разделением зарядов, т. Е. Все заряженные остатки объединены в положительный и отрицательный «блок», расположенный на обоих концах последовательности. Таким образом получается параметр κ, который изменяется от 0 для идеально смешанных последовательностей до 1 для последовательностей, в которых положительные и отрицательные заряды полностью разделены.Обратите внимание, что в этом вычислении могут возникать артефакты, например, если имеется очень мало заряженных остатков, что может привести к расчетным значениям κ, превышающим 1. Последовательности с низкими значениями κ с большей вероятностью будут неупорядоченными, так как многие временные взаимодействия с соседними противоположными элементами заряженные остатки возможны, тогда как последовательности с противоположно заряженными блоками с большей вероятностью образуют подобные шпильке конформации, в которых эти блоки могут взаимодействовать [44]. На рисунке 1 показаны два соответствующих параметра для пяти примеров IDP, обсуждаемых в разделе 1. на 2D-графике (верхняя левая панель; синие точки).На вертикальной оси показана доля остатков, включенных в неупорядоченные области, как предсказывает алгоритм PONDR-VLXT (см. Раздел 3.1) [45]. На горизонтальной оси показан параметр смешения зарядов κ. Для справки, эти два параметра также были рассчитаны для шести глобулярных белков (точки данных показаны красным). Как и ожидалось, большинство белков со значительными неупорядоченными участками, показанными на рисунке 1, действительно имеют значения κ ниже 0,3, за исключением альфа-синуклеина (κ = 0,42), который имеет положительно заряженный N-конец и отрицательно заряженный C-конец, которые являются известно, что они взаимодействуют друг с другом с образованием переходных третичных структур [46,47].Однако пять из шести глобулярных белков также имеют значения κ ниже 0,3 (диапазон: 0,13–0,40), что указывает на то, что, хотя этот параметр полезен для сравнения пермутантов одной последовательности, его одного недостаточно для классификации белка (области). как заказанные или неупорядоченные. Однако более сложный метод прогнозирования (PONDR) смог точно классифицировать глобулярные белки как обладающие меньшими нарушениями, чем IDP в этом небольшом наборе данных. На других панелях рисунка 1 оценка PONDR на остаток отображается для каждого из пяти рассмотренных IDP, причем области с высокими баллами (соответствующие прогнозу более неупорядоченной области) отображаются красным цветом.Над графиками (частичные) структуры этих белков, полученные с помощью криоэлектронной микроскопии (EM), дифракции рентгеновских лучей (XRD) или ядерного магнитного резонанса (ЯМР). В большинстве случаев структуры для полноразмерных белков недоступны, что иллюстрирует аналитическую проблему, которую создают IDP (обсуждается далее в Разделе 3.2). В этих случаях участки последовательности, которые не являются частью кристаллической структуры, отображаются на графике в виде черной пунктирной, а не сплошной серой линии. Для более систематического исследования отсутствия четкой корреляции между значением κ и степенью беспорядка, наблюдаемой для небольшой набор данных на рисунке 1, три важных параметра – NCPR, FCR и κ – были рассчитаны для (1) всех последовательностей в базе данных DisProt неупорядоченных белков (выпуск 2020_06) [49,50,51], (2) все человеческие белки в базе данных SwissProt, и (3) все E.coli (штамм K12) в SwissProt. Как обсуждалось ранее, примерно 30% белков человека имеют значительные неупорядоченные области, тогда как для E. coli это менее 5% [2]. Конечно, 100% последовательностей в DisProt по своей природе неупорядочены. Результат этого расчета показан на рисунке 2. На этом рисунке каждый белок с массой до 50 кДа (6656 последовательностей Disprot, 20 342 белков человека и 4518 белков E. coli) представлен точкой данных в трех ((( параметр) в зависимости от массы), где три вышеупомянутых параметра показаны в первой, второй и третьей строке соответственно.Интересно, что хотя неупорядоченные последовательности, по-видимому, имеют большее разнообразие значений NCPR и FCR, особенно при низких массах, из сравнения трех столбцов становится ясно, что при использовании только этих простых параметров для классификации белков следует соблюдать осторожность. Следует отметить недавнюю работу. Mittag и Pappu et al., в которых было обнаружено, что, помимо формирования паттерна заряженных остатков, формирование паттерна ароматических остатков во внутренне неупорядоченных прионоподобных доменах определяет их тенденцию к разделению фаз жидкость-жидкость (LLPS) [ 52].Этот процесс становится все более важным для образования безмембранных органелл, таких как ядрышки и стрессовые гранулы [53]. Однако он также может играть роль в заболевании, таком как нейродегенеративные расстройства. Например, было показано, что связанные с амиотрофическим боковым склерозом мутации в TDP-43 приводят к снижению способности подвергаться LLPS [54]. Напротив, концентрация белков, таких как тау, альфа-синуклеин или хантингтин, в каплях с разделенными фазами может обеспечивать благоприятные условия зародышеобразования для потенциально патологического образования фибрилл [55].Комбинируя ЯМР, малоугловое рассеяние рентгеновских лучей (SAXS) и моделирование всех атомов, была разработана модель «стикеров и спейсеров», в которой ароматические остатки являются «стикерами», которые управляют внутри- и межмолекулярными взаимодействиями. Параметр Ω _aro был определен для количественной оценки того, насколько равномерно ароматические остатки распределены вдоль последовательности, и было обнаружено, что для прионоподобного домена гетерогенного ядерного рибонуклеопротеина A1 ароматические остатки расположены более равномерно (нижнее Ω _aro ), чем ожидалось случайно (pΩ _aro для этих белков были связаны с агрегацией, а не с разделением фаз.Термодинамически это объясняется энергетической стабилизацией в результате «слипания» участков, богатых ароматическими остатками, достаточной для преодоления стабилизации, обеспечиваемой солюбилизацией более гидрофильных спейсеров. Учитывая важность заряженных остатков в определении того, принимает ли белок хорошо -определенная структура, можно ожидать, что посттрансляционные модификации, особенно такие как фосфорилирование, которое превращает нейтральный остаток в отрицательно заряженный, могут иметь значительный конформационный эффект [13].В одном недавнем примере Mittag and Pappu et al. изучили влияние фосфорилирования на внутренне неупорядоченную область фактора транскрипции Ash2 S. cerevisiae (остатки 420–500) [56]. Примечательно, что из 81 остатка в этом белке 10 являются возможными сайтами фосфорилирования, 17 являются заряженными (16 положительных, один отрицательный; FCR = 0,21, NCPR = 0,19, κ = 0,79) и 12 являются пролинами. Используя моделирование методом SAXS, многомерного ЯМР и всеатомного Монте-Карло, было обнаружено, что глобальные конформационные свойства Ash2 ^420-500 не изменились при множественном фосфорилировании.Был сделан вывод, что конформационное поведение в этом случае может быть объяснено построением паттерна линейной последовательности пролинов и заряженных остатков. Обратите внимание, что хотя значение κ очень высокое, это связано с тем, что почти все (94%) заряженных остатков в последовательности являются положительными, что иллюстрирует ограничение использования этого параметра. Интересно, что повышенные скорости релаксации R ₂ наблюдались в ЯМР после фосфорилирования, что указывает на менее динамичную центральную область (вокруг остатков 450-460).К сожалению, экспериментальные методы, использованные в этой работе, не могли детально исследовать временные взаимодействия, которые привели к такому менее динамическому поведению. биофизические или структурные биологические исследования, и это может повлиять на конформационную динамику белков. В этом контексте следует упомянуть возможность проведения ЯМР в клетке, как обсуждается далее в Разделе 3.2. Schuler et al. исследовали динамику внутренне неупорядоченных белков (C- и N-концевые сегменты протимозина α, активатор тироидных гормонов и ретиноидных рецепторов (ACTR) и N-концевой домен интегразы ВИЧ-1) в присутствии большого объема фракции (до более 30%) полиэтиленгликоля (ПЭГ) различной средней длины (от ПЭГ200 до ПЭГ35000) [57,58]. Используя спектроскопию резонансного переноса энергии Фёрстера (FRET) одиночных молекул, они обнаружили, что эффективность переноса энергии увеличивается, что указывает на уплотнение конформации, либо при увеличении объемной доли ПЭГ, либо при увеличении длины цепи.Они смогли количественно объяснить эти результаты, используя модифицированную теорию полимерных растворов Флори-Хаггинса. Это уплотнение в среде, которая более точно имитирует среду клетки, имеет важные последствия для поведения IDP in vivo, включая уменьшенный радиус захвата для связывающих мишеней и повышенный коэффициент диффузии. Следует отметить, однако, что в клетке происходят многие временные взаимодействия, как специфические, так и неспецифические, и для действительно реалистичного моделирования этой среды одного эффекта исключенного объема недостаточно [59].

2.2. Эволюционные характеристики

Рассмотрев основные физико-химические причины того, почему IDP не принимает уникальную трехмерную структуру, полезно также рассмотреть функциональную причину. Основное преимущество конформационной гибкости IDP, как правило, заключается в том, что она обеспечивает определенный уровень неразборчивости связывания – действительно, многие IDP являются «концентраторами» в сетях взаимодействия и могут связываться / взаимодействовать с несколькими различными целями с помощью механизма индуцированного соответствия / конформационного отбора. , а не взаимодействия более жестких белков, которые больше напоминают традиционный механизм «замок и ключ» [9,10].Белки-шапероны являются одним из примеров этого, поскольку они должны обеспечивать правильную укладку различных белков-субстратов. Однако типичным примером белка с чрезвычайно широким кругом партнеров по связыванию является р53, как упоминалось во введении. Этот белок демонстрирует огромную неразборчивость связывания, как было описано в 2016 году Уверски, который показал, что интерактом p53 включает сотни партнеров [28]. Причина этой исключительной неразборчивости – даже по сравнению с другими IDP – в том, что p53 встречается в нескольких разных протеоформах: он не только способен образовывать гомотетрамеры, но и альтернативный сплайсинг приводит к девяти относительно распространенным изоформам и 60 из 393 остатков – многим из них. которые расположены в изначально неупорядоченных областях – в этом белке могут быть посттрансляционно модифицированы.С помощью этих механизмов можно продуцировать сотни протеоформ p53 для выполнения определенных функций. Помимо роли IDP в качестве узлов взаимодействия, несколько менее часто упоминаемая возможность, представляющая значительный интерес в настоящее время, была предложена Uversky et al. в котором изначально неупорядоченные области вирусных капсидов связаны с путями передачи. В частности, они предположили, что капсиды с низким уровнем нарушений образуют прочную защитную оболочку для вирионов, позволяя им оставаться заразными вне организма [60,61,62,63].И наоборот, оболочки с более высоким уровнем беспорядка, как предполагалось, были характерны для вирусов, которые передаются воздушно-капельным путем. В начале 2020 года они применили эту модель к нуклеокапсидным (N) и мембранным (M) белкам ряда коронавирусов человека и животных, включая SARS-CoV-2, ответственный за продолжающуюся пандемию Covid-19 [64,65]. Основываясь на этом анализе, они пришли к выводу, что SARS-CoV-2 распространяется как респираторным, так и фекально-оральным путями, и что вирионы достаточно устойчивы, чтобы инфицированный организм мог выделять большое количество инфекционных частиц.В то время как текущие стратегии смягчения воздействий в первую очередь сосредоточены на предотвращении передачи инфекции по воздуху через аэрозоли [66], такие стратегии, как регулярное мытье рук, все еще продвигаются во всем мире для предотвращения передачи через фомиты [67]. Вероятно, что оба пути в какой-то степени играют роль в реальных сценариях, и будет интересно посмотреть, насколько хорошо это предсказание подтверждается по мере того, как со временем становится доступным больше данных. Вирусы также дают представление о давлении отбора для неупорядоченных регионов. в белках, которые способны поражать несколько целей.Способность задействовать человеческий аналог белка, используемого для входа в клетки в нормальном животном резервуаре вируса, позволяет начальное проникновение в человеческую популяцию, и можно ожидать, что определенная степень нарушения будет полезной в этом контексте. Расчет параметра смешения зарядов κ и выполнение анализа последовательности с помощью алгоритма PONDR-VLXT [45] для ключевого белка входа в клетку ряда вирусов (спайковый белок семи известных коронавирусов человека, гликопротеин 120 оболочки вируса иммунодефицита человека 1, гликопротеин D вируса простого герпеса 1, капсидный белок VP1 вируса Коксаки А21 человека и вирусный белок 1 риновируса человека 14) свидетельствует о значительных уровнях нарушения в этих белках (см. Рисунок 3).За исключением MERS-CoV и HCoV-NL63, все 11 вирусных белков в этом наборе данных имели значения κ ниже 0,3. Алгоритм PONDR предсказал, что внутренне неупорядоченные области составляют до 35% (в HRV14 и CA21) этих последовательностей. Интересно, что в то время как белки спайков коронавируса демонстрируют меньшее общее нарушение в соответствии с анализом PONDR, чем четыре других примера, для бета-коронавирусов (SARS-CoV-1, SARS-CoV-2, MERS-CoV, HCoV-OC43 и HCoV-HKU1) рецептор-связывающий домен (RBD) включает наиболее неупорядоченную область последовательности.Понимание конформационной динамики этих белков может иметь важные последствия для общественного здравоохранения – эта рукопись не только написана во время пандемии Covid-19 (вызванной SARS-CoV-2), но и SARS-CoV-1 вызвал крупную вспышку в 2003 г. [ 73]. БВРС-КоВ, хотя и редок, но очень смертоносен [73], а геномный анализ обычно встречающегося HCoV-OC43 показывает, что зооноз от крупного рогатого скота к человеку произошел примерно в 1890 г., что позволяет предположить, что пандемия 1889–1890 гг. был вызван первым введением этого вируса в популяцию людей, не имевших иммунитета [74].Важность понимания структуры и динамики белка спайков также подчеркивается нейтрализующими антителами, реагирующими на белок спайков, которые, как было показано, сохраняются у выздоровевших пациентов с Covid-19 в течение не менее семи месяцев, а также несколькими текущими проектами разработки вакцин, которые нацелены на этот белок [75,76,77]. Пандемия ВИЧ / СПИДа продолжается с 1980-х годов и ежегодно уносит сотни тысяч жизней [78].

Диполярное накопление катионов на границах раздела перовскитовых светоизлучающих солнечных элементов

Ионная миграция играет важную роль в работе солнечных элементов и светодиодов на основе перовскита.Хотя ионная миграция является обратимым процессом, она часто приводит к ухудшению рабочих характеристик устройств на основе перовскита и гистерезису вольт-амперных характеристик; фазовая сегрегация в смешанных галогенидных перовскитах является наиболее вредным эффектом. Причина кроется в динамических изменениях структуры зон, одной из самых больших проблем при разработке светоизлучающих солнечных элементов, которую можно решить с помощью управляемой техники. Здесь мы демонстрируем контролируемый изгиб зонной структуры из-за миграции ионов под действием приложенного напряжения в устройствах со смешанным галогенидом перовскита.Перестройка зонной структуры продемонстрирована в светоизлучающих солнечных элементах на основе перовскита с органическими катионами метиламмония (MA ⁺ ) и формамидиния (FA ⁺ ), а также с транспортными слоями PEDOT: PSS и C60, имеющими высокий барьер 0,8 эВ для инжекции заряда. Приборы на основе MAPbBr ₂ I и FAPbBr ₂ I демонстрируют различные пороговые напряжения 1,7 и 2,6 В соответственно в режиме светодиода после предварительного смещения устройства, тогда как устройство с моногалогенидным перовскитом MAPbBr ₃ не демонстрирует такого поведения.Мы предполагаем, что это происходит из-за различных дипольных моментов молекул органических катионов, MA ⁺ и FA ⁺ , имеющих ненулевые дипольные моменты 2,29 Дебая и 0,21 Дебая, соответственно. Наша гипотеза состоит в том, что под действием приложенного напряжения катионы и анионы перовскита перемещаются к границам раздела перовскит / транспортный слой и образуют слои накопления. Более того, органический накопительный слой на границе перовскита / электронного транспортного слоя дополнительно изгибает полосную структуру устройства и снижает пороговое напряжение светодиода из-за его дипольной природы.Эта возможность изменять структуру полосы устройства на месте открывает путь для разработки двойных функциональных устройств, основанных на простой конструкции. Кроме того, это делает перовскиты со смешанными галогенидами более гибкими, чем моногалогенидные, для создания различных оптоэлектронных устройств без использования специальных видов транспортных материалов.

У вас есть доступ к этой статье

Подождите, пока мы загрузим ваш контент… Что-то пошло не так. Попробуй еще раз?

Исследование улучшения рабочих параметров новой встроенной антенны 0,41–0,47 ТГц на основе концепции метаповерхности, реализованной на слое GaAs толщиной 50 мкм

Сын, Ж.-Х. Электромагнитные взаимодействия терагерцового диапазона с биологическим веществом и их применения. J. Appl. Phys. 105 , 102033. https://doi.org/10.1063/1.3116140 (2009).

ADS CAS Статья Google Scholar

Chen, H.-T., Kersting, R. & Cho, G.C. Терагерцовая визуализация с нанометровым разрешением. Заявл. Phys. Lett. 83 , 3009 (2003).

ADS CAS Статья Google Scholar

Вулард, Д. Л., Дженсен, Дж. О., Хву, Р. Дж. И Шур, М. С. Терагерцовая наука и технология для военных и охранных приложений. World Sci. https://doi.org/10.1142/6608,260 (2007).

Артикул Google Scholar

Siegel, P.H. Терагерцовая технология. IEEE Trans. Микроу. Теория Тех. 50 (3), 910–928 (2002).

ADS Статья Google Scholar

Siegel, P.H. Инструменты терагерцового диапазона для космоса. IEEE Trans. Антенны Propag. 55 (11), 2957–2965 (2007).

ADS Статья Google Scholar

Тонучи, М. Новейшие терагерцовые технологии. Nat. Фотон. 1 , 97–105 (2007).

ADS CAS Статья Google Scholar

Federici, J. & Moeller, L.Обзор беспроводной связи терагерцового и субтерагерцового диапазонов. J. Appl. Phys. 107 , 111101 (2010).

ADS Статья Google Scholar

Лю, З. Фабри-Перо резонаторная антенна. J. Infrared Milli. Терахз. Волны 31 , 391–403 (2010).

CAS Google Scholar

Сунь, Ю., Чен, З.Н., Чжан, Ю., Чен, Х.& See, T. S. P. Субволновые интегрированные в подложку резонаторные антенны Фабри – Перо с использованием искусственного магнитного проводника. IEEE Trans. Антенны Propag. 60 (1), 30–35 (2012).

ADS Статья Google Scholar

10.

Нгуен, Т. К., Хо, Т. А., Парк, И. и Хан, Х. Полноволновая дипольная антенна на Gaas-мембране, покрытая частотно-избирательной поверхностью для терагерцового фотомиксера. Прогресс Электромагнит.Res. 131 , 441–455 (2012).

Артикул Google Scholar

11.

Fuscaldo, W. et al. Систематическое проектирование антенн излучающей волны thz на основе гомогенизированных метаповерхностей. IEEE Trans. Антенны Propag. 66 (3), 1169–1178 (2018).

ADS Статья Google Scholar

12.

Мунк, Б.А. Частотно-селективные поверхности: теория и дизайн 440 (Уайли, Нью-Йорк, 2000) ( (ISBN: 978-0-471-37047-5) ).

Книга Google Scholar

13.

Ю. Н. и Капассо Ф. Плоская оптика с дизайнерскими метаповерхностями. Nat. Матер. 13 , 139–150 (2014).

ADS CAS Статья Google Scholar

14.

Парк Д. Дж., Парк С. Дж., Парк И. и Ан Ю. Х. Влияние диэлектрической подложки на резонансы метаматериалов в терагерцовом диапазоне частот. Curr. Прил. Phys. 14 (4), 570–574 (2014).

ADS Статья Google Scholar

15.

Насимуддин, Н., Чен, З. Н. и Цин, X. Расширение полосы пропускания одинарной антенны с круговой поляризацией с использованием метаповерхности: широкополосная прямоугольная микрополосковая антенна на основе метаматериала. Антенны IEEE Propag. Mag. 58 (2), 39–46 (2016).

ADS Статья Google Scholar

16.

Бухари, С. С., Уиттоу, В. Г., Вардаксоглу, Дж. К. и Маки, С. Модель эквивалентной схемы для связанных дополнительных метаповерхностей. IEEE Trans. Антенны Propag. 66 (10), 5308–5317 (2018).

ADS Статья Google Scholar

17.

Калоз, К. и Реннингс, А. Обзор резонансных антенн из метаматериала. В 3-я Европейская конференция по антеннам и распространению радиоволн, , Берлин, стр. 615–619 (2009).

18.

Калоз, К., Ито, Т. и Реннингс, А. Метаматериал из метаматериала CRLH и резонансные антенны из метаматериала. Антенны IEEE Propag. Mag. 50 (5), 25–39 (2008).

ADS Статья Google Scholar

19.

Джексон, Д. Р., Олинер, А. А. и Баланис, К. Руководство по современным антеннам в антеннах с утечкой волны 325–367 (Wiley, New York, 2008).

Книга Google Scholar

20.

Лю, К. и Ван, X. Разработка и испытание компактного испытательного диапазона для антенн 0,3 ТГц. Прогресс Электромагнит. Res. Lett. 70 , 81–87 (2017).

ADS Статья Google Scholar

21.

Совет по стандартам IEEE-SA. Стандартные процедуры тестирования антенн IEEE . ANSI / IEEE Std. 149–1979, стр. 1–135 (2008).

22.

Хан, М. С., Тахир, Ф. А. и Чима, Х. М. Конструкция антенны на кристалле с прорезью «бабочка», поддерживаемой E-образной FSS на частоте 94 ГГц.В 10-я Европейская конференция по антеннам и распространению радиоволн (EuCAP) , Давос, стр. 1–3 (2016).

23.

Wang, L. & Sun, W. Z. Встроенная антенна с круговой поляризацией на частоте 60 ГГц, основанная на технологии COMS 0,18 мкм со структурой AMC. Международная радиолокационная конференция IET, Ханчжоу, стр. 1–4 (2015).

24.

Huang, H. T., Yuan, B., Zhang, X. H., Hu, Z. F. и Luo, G. Q. Круглая монопольная антенна на кристалле в форме кольца с искусственным магнитопроводом. Азиатско-Тихоокеанская конференция по СВЧ (APMC) , Нанкин, стр. 1–3 (2015).

25.

Bao, X., Guo, Y. & Xiong, Y. Антенна на кристалле с круговой поляризацией 60 ГГц на основе AMC с использованием стандартной 0,18-метровой CMOS-технологии. IEEE Trans. Антенны Propag. 60 (5), 2234–2241 (2012).

ADS Статья Google Scholar

26.

Лин, Ф. и Оои, Б. Л. Конструкция интегрированной антенны миллиметрового диапазона на кристалле с использованием искусственного магнитного проводника.В IEEE International Symposium on Radio-Frequency Integration Technology (RFIT) , Singapore, pp. 174–177 (2009).

27.

Upadhyay, S. & Srivastava, S. Встроенная монопольная антенна на 60 ГГц с использованием кремниевой технологии. В IEEE Applied Electromagnetics Conference (AEMC) , Bhubaneswar, pp. 1-2 (2013).

28.

Song, Y., Wu, Y., Yang, J. & Kang, K. Конструкция встроенной антенны с высоким коэффициентом усиления для приложения SoC. В серии IEEE MTT-S International Microwave Workshop on Advanced Materials and Processes for RF and THz Applications (IMWS-AMP) , Suzhou, pp.1–3 (2015).

29.

Nafe, M., Syed, A. & Shamim, A. Повышение коэффициента усиления низкопрофильной дипольной антенны на кристалле с помощью искусственного магнитного проводника на частоте 94 ГГц. В 9-я Европейская конференция по антеннам и распространению радиоволн (EuCAP) , Лиссабон, стр. 1–3 (2015).

30.

Янг, У., Ма, К., Йео, К. С. и Лим, У. М. Встроенная антенна 60 ГГц в стандартной кремниевой КМОП-технологии. В IEEE Asia Pacific Conference on Circuits and Systems , Kaohsiung, pp.252–255 (2012).

31.

Li, C. & Chiu, T. Недорогая встроенная диэлектрическая резонаторная антенна высокого порядка с диапазоном частот 340 ГГц и высоким коэффициентом усиления для приложений ТГц диапазона. IEEE Trans. Terahertz Sci. Technol. 7 (3), 284–294 (2017).

ADS CAS Статья Google Scholar

32.

Deng, X., Li, Y., Liu, C., Wu, W. & Xiong, Y. Встроенная трехмерная антенна 340 ГГц с усилением 10 дБи и эффективностью излучения 80%. IEEE Trans. Terahertz Scie. Technol. 5 (4), 619–627 (2015).

ADS CAS Статья Google Scholar

33.

Hou, D. et al. Антенны с диэлектрическим резонатором с модовой модой высшего порядка, расположенные на кристалле, с питанием от полумодового резонатора по КМОП-технологии. Антенны IEEE Propag. Mag. 56 (3), 80–89 (2014).

ADS Статья Google Scholar

34.

Hou, D. et al. Антенны со встроенными меандровыми пазами, 130 ГГц, со сложенными диэлектрическими резонаторами, выполненными по стандартной КМОП-технологии. IEEE Trans. Антенны Propag. 60 (9), 4102–4109 (2012).

ADS Статья Google Scholar

35.

Hou, D. et al. Кремниевая конструкция антенны на кристалле для приложений миллиметрового диапазона / ТГц диапазона. Избр. Des. Adv Pkg. Syst. Symp. 20 , 1–4 (2011).

Google Scholar

36.

Ли, Х., Сяо, Дж., Ци, З. и Чжу, Х. Широкополосные антенные решетки миллиметрового и терагерцового диапазонов с высоким коэффициентом усиления. В International Conference on Microwave and Millimeter Wave Technology (ICMMT) , pp. 1–3 (2019).

37.

Benakaprasad, B., Eblabla, A., Li, X., Thayne, I., Wallis, DJ, Guiney I., Humphreys, C. & Elgaid, K. Терагерцовые монолитные интегральные схемы (TMIC) антенная решетка на кремниевых подложках с низким удельным сопротивлением GaN.В 41-я Международная конференция по инфракрасным, миллиметровым и терагерцовым волнам (IRMMW-THz) , стр. 1-2 (2016).

38.

Zhu, H., Li, X., Qi, Z. & Xiao, J. Восьмиугольная закороченная кольцевая антенная решетка на кристалле, частота 320 ГГц. IEEE Access 8 , 84282–84289 (2020).

Артикул Google Scholar

ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРОВ СПИРАЛЬНЫХ АНТЕНН НА САМОЛЕТЕ

Лю Цичжун, Ли Ли.ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРОВ СПИРАЛЬНЫХ АНТЕНН НА САМОЛЕТЕ [J]. Журнал электроники и информационных технологий, 1994, 16 (3): 315-320.

Образец цитирования:

Лю Цичжун, Ли Ли. ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРОВ СПИРАЛЬНЫХ АНТЕНН НА САМОЛЕТЕ [J]. Журнал электроники и информационных технологий , 1994, 16 (3): 315-320.

Образец цитирования:

Дата получения: 1993-03-10
Дата изменения: 1993-06-28
Дата публикации: 1994-05-19

Аннотация

Поля излучения спиральной антенны Архимеда получены путем аппроксимации спирали серией полукругов.Формулы разработаны для расчета полей излучения спиральных антенн самолета с применением ГТД. Результаты расчетов хорошо согласуются с экспериментальными.

Список литературы

Curtis W L.IRE Trans. on AP, 1960, AP-8 (5): 198-306. [2] Champagne N. J. IEEE Trans. on AP, 1992, AP-40 (1): 102-108. [3], 等. 几何绕射理论的工程应用. 西安. 西安: 西北电讯工程学院 Version, 1993,6-12. [4] 李莉. 机载螺旋天线辐射特性研究: [硕士论文]. 西安电子科技大学, 1992. [5] Kouyoumjian R G. Proc. IEEE, 1974, 62 (11): 1448-1461. [5] Патак П. Х. IEEE Trans. on AP, 1981, AP-29 (7): 609-622. [6] 中. 天线的计算机辅助设计.: 西安电子科技大学 կ社, 1988, 176–183.

TOP HEADLINES